Самоорганизация критического состояния в гранулированных сверхпроводниках

• Автор: Савицкая, Наталья Евгеньевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Гатчина
• Количество страниц: 112 с. : ил.

1 Основные понятия и определения
1.1 Системы дифференциальных уравнений (СДУ) для ГСП
1.2 Упрощенные модели (УМ) ГСП
1.3 Граничные условия
1.4 Возмущение системы
1.5 Средний ток и интеграл от напряжения
2 Самоорганизация критического состояния в одномерном многоконтактном СКВИДе
2.1 Выводы
3 Самоорганизация критического состояния в двумерном многоконтактном СКВИДе при закрытых граничных условиях
3.1 Сравнение СДУ и УМ
3.2 Процесс аннигиляции
3.3 Выводы
4 Двумерный многоконтактный СКВИД с открытыми граничными условиями
4.1 Выводы
5 Хаос в модельных отображениях для одноконтактного и двухконтактного СКВИДов
5.1 УМ с учетом ненулевой температуры

5.2 Изучение модельного отображения для одноконтак-того СКВИДа
5.3 Изучение модельного отображения для двухконтактного СКВИДа
Заключение Ю1

В последнее десятилетие ведутся интенсивные теоретические и экспериментальные исследования гранулированных сверхпроводников (ГСП) (см., например, [1]—[11]). Повышенный интерес именно к гранулированным структурам объясняется тем, что после открытия высокотемпературной сверхпроводимости было установлено, что большинство ВТСП-материалов может быть реализовано в виде гранулированной системы — керамики. Одно из активно разрабатываемых направлений в исследованиях ГСП — это изучение их магнитных свойств. Среди теоретических работ, посвященных этому вопросу, имеется ряд публикаций [5]—[11], в которых подробно рассматривается необратимая магнитная динамика ГСП.
В качестве модели ГСП в этих работах бралась упорядоченная система сверхпроводящих гранул, бесконечных по оси г и соединенных джозефсоновскимп контактами, то есть дискретная решетка джозефсоновских контактов с постоянной решетки а(рис.1). Поведение такой системы во внешнем магнитном поле изучалось методом машинного моделирования, исходя из системы дифференциальных уравнений для калибровочно-инвариантной разности фаз на контактах. Основной задачей было изучение распределения магнитного поля в образце при увеличении внешнего магнитного поля до определенного значения, а также распределение магнитного поля, оставшегося в образце после того, как внешнее поле сначала повышалось до определенного значения, а затем зисвь сбрасывалось до нуля.
В результате этих исследований было обнаружено, что малые внешние поля не проникают в образец, при увеличении же поля оно

Здесь в качестве х могут быть №'/*, [/,•/Ф0, г,-, г,".
Для компьютерных вычислений использовались следующие формулы [61].
% = хі ~ (х)!
1 к~і
Щз) = тт— Е (76)
^ •' іо
&(*0 = |«>;
эс, = Е^-е-2^,
і=і
где ТУ,- есть количество значений ж, принадлежащих интервалу (ж, ± гу/2), /У — полное число лавин в эксперименте, а угловык скобки означают усреднение по номеру лавины.