Особенности коллективной самоорганизации магнитных моментов в плазме и магнитных средах

• Автор: Вагин, Дмитрий Вениаминович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2008
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 129 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава I. Влияние геометрии системы на характер распределения
намагниченности в образце
§ 1.1. Точное аналитическое решение задачи магнитостатики в
случае однородно намагниченного параллелепипеда
§ 1.2. Анализ распределения намагниченности в анизотропном
однослойном микроэлементе кольцевой формы
§ 1.3. Анализ распределения намагниченности в анизотропном
двухслойном микроэлементе кольцевой формы
Глава II. Вдияние формы образца на характер нелинейной динамики
вектора намагниченности
§ 2.1. Нелинейная динамика вектора намагниченности в образце произвольной формы
§ 2.2. Особенности хаотической и детерминированной динамики вектора намагниченности в аксиально симметричном образце
§ 2.3. Комплексный анализ влияния формы образца и геометрии системы на динамику вектора намагниченности
§ 2.4. Анализ высокочастотных свойств магниторезистивного
микроэлемента
Глава III. Исследование магнитных свойств низкоразмерных систем
§ 3.1. Теория матрицы плотности и программный пакет УАЗР
§ 3.2. Исследование свойств системы адатом Си вблизи
поверхности Аи(111)

§ 3.3. Исследование свойств системы адатом Со вблизи
поверхности Аи(111)
Глава IV. Исследование коллективных спиновых эффектов в средах с
тензорным g-фaктpoм
§ 4.1. Уравнение движение намагниченности в средах с
тензорным гиромагнитным отношением
§ 4.2. Тензор диэлектрической проницаемости магнитоактивной плазмы в среде с тензорным гиромагнитным отношением в гидродинамическом приближении
§ 4.3. Распространения волн в магнитоактивной анизотропной плазме вдоль внешнего магнитного поля в гидродинамическом приближении
§ 4.4. Распространение волн в магнитоактивной анизотропной плазме перпендикулярно внешнему магнитному полю в гидродинамическом приближении
Заключение
Литература

Введение
Исследование систем, обладающих собственным магнитным моментом, является актуальной задачей современной физики. Большой интерес привлекает к себе способность таких систем к самоорганизации в отсутствии состояния термодинамического равновесия в процессе обмена энергией с внешними источниками. Это связано с наличием большого количества использующих эти системы приложений как фундаментального, так и прикладного характера. К первым, в частности, относятся задачи анализа закономерностей возникновения и развития коллективных спиновых структур в ферромагнитных материалах, поведения магнитных кластеров и примесей на поверхности твёрдых тел, определение условий существования стационарного спинового упорядочения. Среди прикладных задач можно выделить построение твердотельных запоминающих устройств на основе микромагнитных частиц сложной формы [1, 2], разработка миниатюрных высокочувствительных датчиков магнитного поля [3-5], материалов и элементов для создания радиофизических СВЧ-устройств (фильтры, вентили, спиновые транзисторы, резонаторы, поглотители) [6-13], использование низкоразмерных квантовых систем для магнитного хранения данных [14-16].
В настоящее время основным способом изучения реальных нелинейных систем является построение моделей, с одной стороны, достаточно простых, чтобы их можно было изучать, с другой стороны, отражающих важнейшие свойства исследуемых объектов. Такие исследования, как правило, проводятся численно, поскольку изучение даже простейших систем, в которых возможны процессы самоорганизации, связано со значительными трудностями. Построение

Анизотропное магнетосопротивление на участке кольцевого элемента между полярными углами фх и ф2 можно рассчитать из интегрального обобщения известных формул анизотропного магниторезистивного (АМР) эффекта [33, 38, 39]:
1 + Jcos5 (а(ф))сіф ,
. Р * )
(1.2.10)
где величина АМР эффекта Др/р=0.015 и определяется свойствами материала. Используя приближение малых углов (для малых внешних воздействий) можно раскрыть квадратуру в формуле (1.2.10):

arctan

Vl - А'

+ Ъл ч) АР ( cosfa)
2 (sin (ф2)~ l)J Р 2 ~ Фі}~ р [2{sin М_х
arctan
sec I -у- и А cos

2 J І
л
Vl - A :

Vl - A:

(1.2.11)

где величина Л определена следующим образом: А