Эффекты магнитного поля в теплопроводности парамагнитных диэлектриков

• Автор: Хабарова, Татьяна Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 123 с. : ил.

Оглавление
Введение
1 Аномальный эффект Холла в парамагнитных диэлектриках.
1.1 Введение
1.2 Наблюдение поперечного потока тепла в диэлектриках
1.3 Принцип Онсагера для кинетических коэффициентов
1.4 Структура и свойства ионных диэлектриков
1.5 Длинноволновые акустические фононы с учетом спин-
фононного взаимодействия
1.6 Плотность потока энергии
1.7 Матрица плотности при резонансном рассеянии
1.8 Оценка поперечной компоненты тензора теплопроводности
1.9 Заключение
2 Эффект Холла в диэлектриках в двумерной модели.
2.1 Введение
2.2 Перенормировка акустических фононов в результате спин-
фононного взаимодействия
2.3 Свойства симметрии векторов поляризации

2.4 Эллиптическая поляризация фононов в присутствии спин-
фононного взаимодействия
2.5 Поперечная компонента тензора теплопроводности
2.6 Матрица плотности
2.7 Оценка величины эффекта
2.8 Заключение
3 Зависимость тслопроводности диэлектриков от магнитного поля в изотропной модели.
3.1 Введение
3.2 Кристалл с вращательными степенями свободы в магнитном

3.3 Поток тепла
3.4 Круговая поляризация
3.5 Недиагональная матрица плотности
3.6 Вклад поперечных мод в недиагональную компоненту тензора теплопроводности
3.7 Оценка роли продольной моды
3.8 Сравнение полученных результатов
3.9 Заключение
4 Тепловой эффект Холла-Зенфтлебена.
4.1 Введение
4.2 Вращательные моменты в магнитном поле
4.3 Кинетическое уравнение
4.4 Решение методом моментов

4.5 Случай парамагнитных молекул
4.6 Оценка поперечной теплопроводности в молекулярных кристаллах
4.7. Заключение
Заключение
Приложение
Литература
где гамильтониану Н (1.5.3) соответствует плотность энергии фононов в точке X
Н(х) = ^5 (Х~Ъ)Ы- (1-6.2)
Здесь 5(х-1Ь) - любая гладкая функция, локализованная в физически малой области около узла (на. размерах, малых по сравнению с характерными длинами звуковых волн, но больших по сравнению с радиусом взаимодействия атомов), и обладающая всеми свойствами обычной 5-функции. Гамильтониан узла (1.5.3) с учетом (1.5.4) в линейном по спин-фононному взаимодействию приближении записывался в виде
+ (1-6.3)

содержащем это взаимодействие только неявно. В итоге была получена формула оператора плотности потока энергии фоноиов в координатном представлении
= (1-6.4)
где - координата г-го узла. Это выражение формально
имеет в точности тот же вид, что и в пионерской работе [35], но величина V) отличается принципиально от импульса иона, деленного на массу (см. (1.5.4)). Сохранение вида, выражений (1.6.3), (1.6.4) при включении спин-фонониого взаимодействия обусловлено линейностью связи V" и Р?. Для перехода в (1.6.4) к импульсному представлению используются выражения (1.5.14), (1.5.15) и замена Щ)■ —> гд/дкс: