Спектроскопия легких и тяжелых S-волновых барионов

• Автор: Иванов, Денис Витальевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 91 с. : ил

Содержание
Введение
1 Электрические формфакторы и зарядовые радиусы октета гиперонов Jp — |
Введение
1.1 Вычисление электрических формфакторов гиперонов в системе бесконечного импульса
1.2 Результаты вычислений
2 Формфакторы скалярных дикварков
Введение
2.1 Вычисление электрических формфакторов скалярных дикварков в системе бесконечного импульса
2.2 Результаты вычислений
3 Исследование спектра масс низколежащих Б-волновых мультиплетов очарованных барионов (./р = |+,|+)
Введение
3.1 Трехчастичные кварковые амплитуды 8-волновых очарованных барионов
3.2 Результаты вычислений

4 Массы возбужденных (А^ = 2,56*) барионных резонансов (включая Реперовский резонанс)
Введение
4.1 Применяемый метод
4.2 Результаты вычислений
Заключение
Приложения
А Системы приближенных уравнений для барионов октета «.ТР — 1+ и их решения
В Вершинные функции треугольной диаграммы, определяющие трехкратный и шестикратный интегралы для барионов октета |
С Интегральные уравнения для трехчастичных амплитуд 8-волновых очарованных барионов
Мультиплет Jp = |+
Мультиплет Jp =
Б Системы приближенных уравнений для очарованных барионов
Мультиплет .1Р = |+
Мультиплет Jp —
Литература
Рисунки

Введение
Исследование барионов всегда играло важную роль в истории развития теории сильных взаимодействий. Объяснение свойств низколежа-щих барионов явилось главной причиной для создания Гелл-Манном и Цвейгом модели дробно заряженных кварков [1]. Вскоре после этого предположения спектроскопия, статические свойства и распады барионов стали играть главную роль в развитии кварковой модели как динамической теории. Позднее, попытки положить эту модель на серьезную теоретическую основу привели к идее цвета и, в коненом счете, к созданию квантовой хромодинамики (КХД).
Квантовая хромодинамика успешно описывает процессы с большими переданными импульсами (так называемые жесткие процессы). Явление асимптотической свободы позволяет проводить расчеты таких процессов методами теории возмущений. Более трудная задача — описание процессов при малых переданных импульсах (мягких процессов). Это связано не только с ростом эффективной константы связи, но главным образом, с существованием непертурбативных эффектов, вообще не проявляющихся в стандартной теории возмущений. При этом, после всеобщего увлечения физикой малых расстояний, в последнее время резко усилился интерес к адронной спектроскопии. Главную роль стали играть проблема удержания цвета и проблема физики больших расстояний, определяющие, в конечном счете, спектр адронов. В

Окончательно получим :
Fo{q2) = (ïô* /

Х й2 (Si - M2D)(s'i - Ml) еУ.-(?2)Д(в<,в;,?2)Дг(вг,в;,52) (2.7)
Как и в работах [41, 96] , используется один безразмерный параметр обрезания по энергии: Л = 12.2.
В статье [36] были вычислены массы дикварков Jp = 0+: m(ud) —
0.72 ГэВ, m(us) — m(ds) = 0.86 ГэВ. Массы кварков были взяты равными: ти ~ rrid = 0.385 ГэВ, ms = 0.51 ГэВ. Эти же значения масс используются и в данном случае. Ak±{qq) — 0.3 ГэВ2, A^(gs) = 0.41 ГэВ2, где q — и, d.
2.2 Результаты вычислений.
В настоящей главе в рамках техники дисперсионного интегрирования изучено поведение электрических формфакторов дикварков с Jp = 0+ при малых и промежуточных переданных импульсах Q2 < 0.5 ГэВ2. Вычислены значения зарядовых радиусов соответствующих частиц. Расчеты проводились с учетом значений масс и параметра обрезания по энергии Л, полученных в бутстрапной кварковой модели [36, 41, 96]. При этом использовалось выражение (2.7) для F[){q2) с учетом нормировки Fd(0) = 1. Поведение формфакторов дикварков в зависимости от переданного импульса Q2 = — g2 показано на рис. 5.
Зарядовый радиус может быть получен из электрического формфактора при помощи стандартного разложения по малому q2 и Фурье-преобразования сферического распределения заряда: