Сильные взаимодействия и поиски Новой Физики: непертурбативная феноменология

• Автор: Орловский, Всеволод Дмитриевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2011
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 128 с. : ил.

Оглавление
1 Введение
1.1 Общая характеристика работы
1.1.1 Актуальность темы
1.1.2 Задачи диссертационного исследования
1.1.3 Научная новизна и результаты диссертационного исследования
1.1.4 Апробация результатов и публикации
1.1.5 Структура диссертации
1.2 Обзор работы
2 Элементы непертурбативной феноменологии в КХД
2.1 Операторное разложение и правила сумм в квантовой механике . .
2.1.1 Функция Грииа в квантовой механике
2.1.2 Квантовомеханические правила сумм и квазиклаесический
подход
2.2 Корреляторы адронных токов и операторное разложение в квантовой теории поля
2.2.1 Коррелятор токов: модель и эксперимент
2.2.2 Правила сумм в КХД
2.2.3 Функции Грина и частичное суммирование
2.3 Иепертурбативные корреляторы калибровочных полей в НР1 сг-модели
3 Поиски новой феноменологии
3.1 Поляризация фотона в радиационном распаде В —» ірК
3.1.1 Поляризация фотона в Стандартной Модели и за ее рамками
3.1.2 Распад <рК}1 —■> ККК и угловое распределение

3.2 Размерность пространства-времени на электрослабом масштабе: ограничения из бегущей константы связи КЭД
3.3 Киральный магнитный эффект
3.3.1 Нарушение Р-четности в терминах локальных параметров
порядка
3.3-2 КМЭ в рамках квантовой теории измерений
3.3.3 Асимметрия зарядовых флуктуаций и поляризационный оператор
3.3.4 Общая структура поляризационного оператора
3.3.5 Модельные примеры
3.3.6 Выводы
4 Заключение
Благодарности
Приложение А
Приложение Б
Список иллюстраций
Список таблиц
Список литературы

Глава
Введение
1.1 Общая характеристика работы
1.1.1 Актуальность темы
Современная физика знакома с четырьмя видами взаимодействий: гравитационным, электромагнитным, слабым и сильным. Безусловно, мечтой любого физика-теоретика является всеобъемлющая теория, которая объединила бы все известные взаимодействия на единой основе и общих принципах. Однако на сегодняшний день гравитация стоит немного особняком, хотя и является областью наиболее смелых и красивых идей, в то время как тройка оставшихся взаимодействий объединена общепринятой теорией, называемой Стандартной Моделью (СМ) физики элементарных частиц. Стандартная Модель взаимодействий оказалась необычайно успешной: за несколько десятков лет ее развития и утверждения были проведены согни экспериментов, в основном при помощи ускорителей частиц, которые подтвердили правильность ее предсказаний с феноменальной точностью -от 1(Г10 в электромагнитном секторе до долей процента в случае сильных взаимодействий. Стандартная Модель будет проверяться и в дальнейшем на Большом Адронном Коллайдере, впрочем, больше не с целью проверки согласованности теоретических предсказаний и экспериментальных измерений, а, скорее, наоборот -через поиск новых явлений, так называемой Новой Физики - физики, лежащей за рамками описаний Стандартной Модели. Многие факты говорят нам о том, что Стандартная Модель не есть окончательная теория, по является низкоэнергети-

где р„±а(в) = р^(в) ± Ру±а = рМ ± р(а были ВЗЯТЫ ЧИСЛвННО МвТОДОМ
Симпсона с использованием экспериментальных данных для разности и суммы спектральных функций в интервале 0 < в < во- Для в > во спектральные функции р^(в) были заменены предсказаниями партонной модели, т.е. гц(в) + «1(3) = 1, £>1(5) — «1(5) = 0 при в > й’о- При этой замене мы не учитываем поправки
теории возмущений, несколько меняющие поведение суммы корреляторов при малых х. Однако, эти поправки, отвечающие гибридным возмущениям в адронном спектре, не были учтены и в нашей модели, так что пренебрежение ими имеет согласованный характер.
Экспериментальные кривые, нормированные на свободный ответ (2.37), и соответствующие им модельные предсказания представлены на Рис. 2.6 для двух значений во = 2.3 ГэВ2 и во = 3.1 ГэВ2. Отметим, что выбор параметра обрезания з0 заметно меняет поведение только Д,+а(-т'в) и только в области промежуточных значений х ~ 0.6 Ф.м, немного уводя экспериментальную кривую от теоретической зависимости. Кроме того, в этой же области довольно сильно расширяются коридоры ошибок с увеличением во из-за больших неопределенностей экспериментальных данных для в0 > 2.8 ГэВ2, так что согласие экспериментальных кривых и модельных предсказаний остается приемлемым даже на количественном уровне.
х [йп] х {Гт]
Рис. 2.6. Нормированные корреляционные функции Р„±а(.т) в евклидовом пространстве для = 2.3 ГэВ2 и в0 = 3.1 ГэВ2.
С другой стороны, используя массы мезонов и константы распада в качестве подгоночных параметров, можно добиться того, чтобы кривые, посчитанные в