Спиновая динамика нормальной ферми-жидкости

• Автор: Кротков, Павел Леонидович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 170 с.

I. Уравнения спиновой динамики нормальной ферми-жидкосА**"’.'
ТИ '■
,'п
II. Бесстолкновительная спиновая динамика
II. 1. Уравнения бесстолкновительной спиновой динамики
11.2. Двухдоменная структура
11.2.1. Устойчивость
11.2.2. Релаксация
11.2.3. Невозможность существования двухдоменного решения
в однородном случае
11.3. Спиновый вихрь
11.3.1. Устойчивость
11.3.2. Релаксация
11.4. Одномерное течение

II.5. Заключение
III. Динамика в электрическом поле
III.1. Калибровочная инвариантность
111.2. Слабые поляризации
111.3. Одномерное течение
111.3.1. В отсутствии электрического поля
111.3.2. В присутствии электрического поля
111.4. Сильно-поляризованная ферми-жидкость
111.5. Выводы
IV.Эффекты дипольного поля
IV. 1. Постановка задачи
IV.1.1. Основные уравнения
IV. 1.2. Статическое распределение намагниченности
IV. 1.3. Линеаризованные уравнения движения
IV. 1.4. Спектр спиновых волн
IV.2. Конечно-цилиндрическая ячейка
IV.2.1. Плоско-параллельная пластинка
IV.2.2. Конечный цилиндр
IV.2.3. Дипольная ошибка к времени поперечной релаксации
IV.3. Сферическая ячейка
IV.3.1. Решение в адиабатическом приближении
IV.3.2. Эффекты дипольного поля в первом порядке теории
возмущений
IV.4. Сфера. Численный счет
IV.4.1. Функция Грина неэрмитовского гамильтониана
IV.4.2. Численный подход
IV.4.3. Результаты симуляций
IV.5. Выводы
Заключение
Приложения
.1. Поперечная структура в канале в электрическом поле
.2. Спиновые волны в бесконечной среде
.3. Матричные элементы оператора размагничивания
.3.1. Вычисление Сооnlm)
.3.2. Вычисление of <9?/(г)
.3.3. Матричные элементы
Литература
Публикации автора по теме диссертации

Отметим только, что в таких обозначениях абсолютная величина тока
х3 = то — а, и втекающий ток (ток на входе в канал) и вытекающий ток (ток на выходе из канала), т.е. когда х = хо, равны (га2/3к)к/ эш/Зо- Средний модуль тока, текущего через канал, равен в этом случае
Хотя в этом случае и нельзя выразить явно зависимости /г(Да), основные черты протекания остаются такими же, как и в случае сир = сор. А именно, как видно из рисунка II.За), условие L = 2пТ при фиксированном L дает дискретный ряд возможных значений h, каждому из которых соответствует свое число полных периодов п, укладывающихся на длине канала, и своя разность фаз Да на концах канала.
В пределе h£ А> 1 можно, очевидно, пренебречь вторым членом в потенциале U(j3). Тогда задача сведется к более простому случаю сор = сор.
Выделенной является ситуация, когда /3 постоянно вдоль канала: в' = 0. Такая ситуация имеет место, если /3 реализует минимум потенциала (11.50) (эта точка, выделена тем. что начавшееся с нее движение не обладает свойством периодичности). В этом случае из (11.47) следует, что производная а' — g = const постоянна вдоль канала. Разность фаз на концах равна соответственно Да w gL.
Условие минимума потенциала в таких обозначениях принимает вид cos/3
равна J = (w2/3k)(л/2/£)у/х — х3, где введено дополнительно обозначение
w22п 2(х — х3) ( х0 - xi х3 — х2 х0 - хх
Хо - Xi Х3 — X) х0
j .(11.64)
Зк L J(х0 - x3)(xj - х2) V N хо - х3 xi - х2’ х0