Об электромагнитных характеристиках точечных систем : Теория и некоторые приложения в физике элементарных частиц

• Автор: Букина, Елена Николаевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 117 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1 Формальные основы мультипольного разложения
1.1 Математические вопросы задачи мультипольного разложения. Пролегомены
1.2 Калибровочные степени свободы в декомпозициях векторного поля по Гельмгольцу
1.3 Декомпозиция Неймана-Дебая для векторного поля и ее калибровочные свободы
1.4 Мультиполъное разложение распределения электромагнитного тока как следствие расширенных теорем
1.5 Физические примеры мультипольных структур:
1.5.0.1 Мультипольная структура вихря Абрикосова
1.5.0.2 Параметры порядка для геликоидального магнетика
1.5.0.3 Электромагнитные характеристики дираковского и майорановского нейтрино
Глава 2 Мультипольные формфакторы элементарных частиц
2.1 Определение л.и.с. Пример: собственная система отсчета двухчастичного распада
2.2 Сравнение с.с. с другими л.и.с., применяемыми для описания двухчастичного распада
2.3 О кинематических ограничениях на передаваемые импульсы в раз-

личных л.и.с
2.4 Переход из системы покоя распадающейся частицы в с.с. в некова-риантной записи
2.5 Мультипольная явноковариантная параметризация переходного векторного тока
2.6 Мультипольная явноковариантная параметризация переходного аксиального векторного тока
Глава 3 Нарушение четности в слабых радиационных распадах гиперонов
и теорема Хара
3.1 Кинематика слабых радиационных распадов гиперонов
3.2 Расширение анзаца Хара
3.3 Новый трактовка формулы Вазанти
3.4 О структуре амплитуды двухкваркового слабого радиационного распада Е+ —> р7
3.5 Анализ вкладов двухкварковых диаграмм НРКМ в слабые радиационные распады нейтральных гиперонов
Глава 4 Анализ расчетов магнитных моментов барионов
4.1 Унитарная модель для магнитных моментов барионов
4.2 Сравнение выводов кварк-солитонной модели и модели унитарной симметрии
4.3 Сравнение выводов модели кирального гипермешка с нарушенной

симметрией и унитарной модели
4.4 Магнитные моменты барионов в киральной модели Cb.PT
4.5 Магнитные моменты барионов в модели с нулевыми инстантонами
Заключение
Приложение А
Приложение В
Литература

- q + 2я

Рис. 4. Линейный квадруполь, составленный из точечных зарядов
функций, например, включающеії полиномы Цернике.
1.5.0.2 Параметры порядка для геликоидального магнетика
Допустим, что намагничение внутри цилиндрического образца представляет собой геликоидальный вихрь, направленный снизу вверх, так как это изображено на Рис.5 (рисунок представлен в конце Главы 1). Такие искусственные среды действительно можно приготовить и они называются аморфными магнетиками, из которых можно приготовить магнитные проволочки. Диаметр таких проволочек обычно составляет несколько сотен нанометров при размере магнитных зерен около десяти нанометров (см., напр., [64]). Заметим, что этот вид магнетизма, называемый геликоидальным, встречается и в магнетиках естественного происхождения.
Приведем эквивалентную геликоидально намагниченному образцу мультипольную систему (см. Рис.5). Из рисунка видим, что компоненты векторов намагниченности зерен, параллельные плоскости, в которой лежит донышко цилиндра, можно описывать с помощью вектора дипольного то-роидного момента, а компоненты параллельные оси цилиндра, через магнитный дипольный момент. Такого сорта конструкция, в точности построенная, как эти два совмещенные диполя, используется иногда как ячейка памяти. На медно-берилливую проволочку, толщиной 0,1 мм напылялся магнитный слой с полем анизотропии вдоль азимутального направления на поверхности проволоки. Управление намагниченностью осуществляется также, как в ЭВМ 60-х гг., в которых применялись в качестве запоминающих элементов ферритовые кольца. Способы миниатюризация такого сорта