Механизмы формирования Т-нечетких асимметрий для предразрывных и испарительных третьих частиц, в тройном делении ядер-актинидов холодными поляризованными нейтронами

• Автор: Любашевский, Дмитрий Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 100 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава 1. Квантовая теория Т-нечетных асимметрий в тройном
делении ядер
Глава 2. Т-нечетные асимметрии для нредразрывных альфа-частиц и нейтронов в реакциях истинного тройного деления ядер холодными поляризованными нейтронами
2.1. Классификация типов тройного деления ядер
2.2. Т-нечетные асимметрии для предразрывных альфа-частиц в тройном делении ядер холодными поляризованными нейтронами
2.3. Т-нечетные асимметрии для предразрывных нейтронов в тройном делении ядер холодными поляризованными нейтронами
Глава 3. Механизмы ориентации и накачки больших значений спинов фрагментов деления и анизотропии в угловых распределениях испарительных нейтронов
3.1. Коллективные поперечные колебания делящегося ядра как источник ориентации и накачки больших значений спинов фрагментов деления
3.2. Анизотропии угловых распределений испарительных нейтронов в системах центров масс испускающих их фрагментов деления

Глава 4. Т-нечетные асимметрии для испарительных нейтронов в реакциях запаздывающего тройного деления ядер холодными поляризованными нейтронами
4.1. Влияние квантового вращения поляризованного делящегося ядра на направления движения фрагментов деления
4.2. Т-нечетные асимметрии для испарительных нейтронов при делении ядер холодными поляризованными нейтронами
Заключение
Список литературы

Введение
Актуальность темы диссертации
Теоретическое изучение различных характеристик деления атомных ядер является весьма актуальной задачей в связи с проведением в настоящее время интенсивных экспериментальных исследований этого явления в ведущих ядерно-физических центрах Европы, США и России. В этих исследованиях сравнительно недавно детально изучен новый вид деления атомных ядер - четверное деление [1]. Продолжаются исследования Р-четных, Р-нечетных и недавно открытых Г-нечетных асимметрий для угловых распределений продуктов двойного и тройного деления ядер [2,3]. В настоящее время ведется интенсивный поиск выходов нейтронов, формируемых до разрыва делящегося ядра на фрагменты деления, и Т-нечетных асимметрий для у-квантов и нейтронов [4] в реакциях деления ядер холодными поляризованными нейтронами.
Вместе с тем, традиционно используемая теория деления ядер [5] носит в основном макроскопический характер, апеллирующий к гидродинамическим [6] (капельная модель ядра с учетом квантовых поправок) и термодинамическим (равновесная и неравновесная статистическая теория) свойствам ядер, и не имеет последовательного квантовомеханического звучания. В то же время, в делении четко проявляются когерентные эффекты, понимание которых невозможно без использования квантовомеханических представлений. Важнейшим из этих эффектов является единообразное поведение угловых распределений фрагментов деления во всех наблюдаемых каналах деления, традиционно описываемое формулой О. Бора [5]. К этим же эффектам относятся интерференционные эффекты в энергетической зависимости сечений деления ядер резонансными нейтронами, характер угловых и энергетических

когда параметр 5=0. Действие монопольного, дипольного и квадрупольного кулоновских потенциалов приводит к формированию асимптотических когерентных амплитуд угловых распределений а-частиц А®у(6) иА°ш(в), имеющих структуру (2.6).
Целью настоящего раздела является восстановление главных значений
Аеу(9)> и |АоМ(0) амплитуд Аеу(в) и АоМ(8) при использовании
экспериментального углового распределения а-частицы Р(в) [38].
Из-за комплексности величин с/;, входящих в формулу (2.6), амплитуду
Aev(6) можно представить как
л1(в)= 4.W
JSev(6)

JSev{0)
(2.10)
где эффективная фаза 8еу представляется в общем случае как 8еу = 8еу + тп + 2ян, где т принимает значения 0 и 1, п=0, ±1, ±2,
главное значение амплитуды Aev(6), которое является действительной величиной с определенным знаком и определяется как
{т°.ю}= |Аю[нГ-(2.11)
Аналогичным образом можно представить и амплитуду Add(6) при замене во всех величинах формул (2.10), (2.11) индекса (ev) на индекс [odd).
Угловое распределение Р{в) (2.8) может быть представлено как

Р{в)
Al(e))eU{AUe)}eiS°“m
4,т}2+{лм}2+2{л°,(в)}{л°оМ(в)}т, (2.12)

/3(в) = cos 8ев)-8оМ(6)
(2.13)
В свою очередь угловое распределение Pin - в) (2.8) определяется как