Магнитное упорядочение в неоднородных магнетиках с прямым и косвенным обменом

• Автор: Савунов, Максим Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Владивосток
• Количество страниц: 102 с. : ил.

ГЛАВА 1. ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ И МАГНИТНОЕ УПОРЯДОЧЕНИЕ

1.1 ОБМЕННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ: ПРИРОДА И МОДЕЛИ

1.1.1 Б-й взаимодействие

1.1.2 Зонная модель Стонера

1.1.3 Прямой и косвенный обмен

1.2 ТИПЫ МАГНИТНОГО УПОРЯДОЧЕНИЯ В РАЗБАВЛЕННЫХ МАГНЕТИКАХ

1.2.1 Диамагнетизм

1.2.2 Идеальный парамагнетизм

1.2.3 Ферромагнетизм

1.2.4 Антиферромагнетизм

1.2.5 Ферримагнетизм

1.2.6 Метамагнетизм
1.2.7 “Зародышевый” ферромагнетизм
1.2.8 Сунериарамагнетизм
1.2.9 Сперомагнетизм
1.2.10 Аспсромагнетизм
1.2.11 Гелимагнетизм
1.2.12 Идеальное спиновое стекло
1.2.13 Миктомагнетизм
1.2.14 Сперимагнетизм
1.3 НЕКОТОРЫЕ ИЗВЕСТНЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ФАКТЫ
1.4 ИЗВЕСТНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ПОДХОДЫ К ОПИСАНИЮ СПИНОВЫХ СТЕКОЛ
1.4.1 Модель Эдвардса — Андерсона
1.4.2 Модель Шерриигтона — Киркпатрика
1.7 МЕТОД СЛУЧАЙНЫХ ПОЛЕЙ ОБМЕННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
1.8 ВЫВОДЫ

ГЛАВА 2. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ОПИСАНИЕ МАГНИТНЫХ СВОЙСТВ НЕОДНОРОДНЫХ МАГНЕТИКОВ
2.1 УСРЕДНЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ПОРЯДКА. СИСТЕМА САМОСОГЛАСОВАННЫХ УРАВНЕНИЙ
2.2 ПОРОГИ ПРОТЕКАНИЯ В СПИНОВЫХ СТЕКЛАХ ПРИ ПРЯМОМ ОБМЕНЕ
2.2.1. Спиновое стекло и кластерный суперпарамагнетизм
2.2.2. Ферромагнетик вблизи точки Кюри
2.3. ТЕОРЕТИЧЕСКИ я МАГНИТНАЯ ФАЗОВАЯ ДИАГРАММА
2.4. ВЛИЯНИЕ РККИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НА КОНЦЕНТРАЦИОННЫЕ ПЕРЕХОДЫ
2.5 ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ В СОСТОЯНИЕ СПИНОВОГО СТЕКЛА ПРИ
ДИПОЛЬ-ДИПОЛЬНОМ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ
2.5.1 Долговременная релаксация и необратимость
2.6 ВЫВОДЫ
ГЛАВА 3. МОНТЕ-КАРЛО МОДЕЛИРОВАНИЕ НЕУПОРЯДОЧЕННЫХ МАГНЕТИКОВ
3.1 МОНТЕ-КАРЛО МОДЕЛИРОВАНИЕ РАЗБАВЛЕННЫХ КРИСТАЛЛИЧЕСКИХ МАГНЕТИКОВ
3.2 СРАВНЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ДЛЯ 2И ПК
3.3 ВЫВОДЫ
4. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ А
ПРИЛОЖЕНИЕ В
ПРИЛОЖЕНИЕ С
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

Изучение магнитных свойств двумерных (20) и трехмерных (30) кристаллических и аморфных систем с контролируемой степенью беспорядка в настоящее время актуально в связи с широким применением магнитных материалов в производстве устройств долговременной памяти, а также развитием современного и очень перспективного прикладного направления физики кон • депсированного состояния — спинтроники [1, 2]. Кроме того, использование нанотехнологий заставило исследователей переходить к рассмотрению систем конечных размеров, тогда как в большинстве работ, в которых рассматриваются магнитные свойства неупорядоченных или частично неупорядоченных систем (3-7], а также в периодических изданиях [8, 9) и в электронных журналах (см., например, сайт
Большое количество экспериментальных данных, полученных в течение нескольких десятилетий в области физики спиновых стекол (СС), способствовало развитию разнообразных теоретических моделей, с помощью которых делались попытки описать наблюдаемые физические явления. И, тем не менее, теория спипстекольного состояния, в которое переходят некоторые материалы, до сегодняшнего дня находится на стадии разработки, и исследования в этой области являются весьма, актуальными. Свидетельством этому могут служить современные экспериментальные и теоретические работы [10-15], а также весьма оживленная дискуссия в интернет изданиях, где за последние десять лет накопилось огромное количество сообщений о результатах исследования фазы спинового стекла. Этим исследованиям уделяется большое внимание на международных конференциях по магнетизму неупорядоченных сред, кроме того, существуют конференции, посвященные только

Величину усредняют по распределениям (7). Свободную энергию тогда получают, аналитически продолжив 2п с целых п и производя предельный
плик [8, 9], поскольку аналитические свойства Zn как функции от п изучены плохо. Однако, такой переход осуществляется для того, чтобы свести задачу о термодинамике неупорядоченной системы к задаче с эффективным гамильтонианом.
После интегрирования величины Еп по всем с функциями распределения (7) получают:
В выражении (12) были опущены члены, исчезающие в термодинамическом пределе.
Чтобы свести задачу к одноузельной, используется интегральное преобразование
переход п —> 0. Этот переход является самым слабым местом метода ре-
+Т Пт
(12)

(12)
С его помощью (9) запишется в следующем виде

(1хах
/ м '
— с1уа& ехр (-1УФ(х°, уа1в)) +Т ІІШ - (14)
27Г } П—*0 п
а>(3