Криптоэкзотические мезоны в бутстрапной кварковой модели

• Автор: Кочкин, Владимир Иванович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 94 с.

Содержание.
Введение
1 Модель криптоэкзотических мезонов при наличии
5Т/(3)/ - симметрии
1.1. Введение
1.2. Построение четырехкварковых уравнений
1.3. Результаты вычислений
2 Построение и исследование модели легких криптоэкзотических мезонов
2.1. Введение
2.2. Четырехчастичные кварковые амплитуды
2.3. Результаты вычислений
3 Исследование спектра масс криптоэкзотических
мезонов с учетом и, <1, в - кварков
3.1. Введение
3.2. Четырехчастичные кварковые амплитуды
3.3. Результаты вычислений
4 Легкие гибридные мезоны в бутстрапной
кварковой модели

4.1 Введение
4.2 Четырехчастичные кварковые амплитуды
4.3 Результаты вычислений

Заключение
Приложение
Приложение
Литература
Таблицы
Рисунки

Введение.
В настоящее время не вызывает сомнения тот факт, что адроны являются составными частицами образованными из двух (мезоны) или трех (барионы) валентных кварков. Этот факт нашел свое отражение в кварковой модели [1] и квантовой хромодинамики (КХД), которая является наиболее правдоподобной теоретико - полевой моделью описывающей динамику кварков.
Однако, безусловно, имеются и более сложные состояния, содержащие четыре, пять или большее число валентных кварков (многокварковые мезонные СОСТОЯНИЯ - qqqq, qqqqqq
Различают два основных типа экзотических мезонов: явно экзотические (состояния - квантовые числа которых невозможны в обычной qq - системе) и криптоэкзотические (состояния - квантовые числа которых возможны в

Слабая зависимость этих функций от энергии при 5 < 16/и2 позволяет вынести их за приделы интегрирования. Вершинные функции для состояний с JPC = 0 Г имеют зависимость от парной энергии (см. табл. 2). Чтобы не усложнять вычисления можно взять среднее значение этих вершинных функций.
Таким образом, систему интегральных уравнений (1.2.15) - (1.2.16) можно переписать в виде системы алгебраических уравнений для приведенных амплитуд:
о,(50) = Л +2а1 <А )ЛОо) |ггу + 2а, (Л'о) Л, (у,), (1.2.19)
аг О0 ) = 4 + 4Ц (*» )Л (До) -&Т7т (1.2.20)
2 № )
Здесь введены следующие обозначения:
/) = 0'ІТ1ІЇТТТЇ77у <12-21>
4т2 71 12 12 -1 1 П\ліз)
ЗМ) = С42 ( Ргх2~ } А'34 1_5 (1.2.22)
2 я- /г 2 і 2 '
./.(У,) = в,2 ЦЛ) — { 4Й2і+ГЩ Аг х 1 - А(*0. Л) 4я" 41» Ж 512-12

(1.2.23)
л/1 - г2 — 2 - г2 + [і- й2(«13)][і- й2(«24)]
Функции У,, ,/2, У, корректно учитывают все сингулярности
рассматриваемых диаграмм.
Так как интегрирование должно проводиться по физической области реакции то -1<г,. <1 (I = 1, 2, 3, 4). Из этого условия находятся области интегрирования по лв, 4» лв4. Остановимся отдельно на области