Исследование коллективных процессов в газоразрядной и твердотельной плазмах

• Автор: Федорук, Михаил Петрович
• Шифр специальности: 05.13.16
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Новосибирск
• Количество страниц: 309 с. : ил.

Глава 1. Математические модели газоразрядной плазмы 1. Кинетические модели газоразрядной плазмы 1. Гибридные модели газоразрядной нлазмы 1. Двухжидкостная и одножидкостная модели газоразрядной плазмы 1. Трехжидкостная модель с переменной степенью ионизации 1. Квазигидродинамическая модель бесстолкновительной плазмы 1. Об алгоритмах метода частиц па неструктурированных сетках 1. Глава 2. Численное моделирование автомодельных режимов волновых коллапсов 2. Метод продолжения для нахождения решения системы обыкновенных дифференциальных уравнений 2. О дипольной модели сверхзвукового коллапса ленгмюровских волн 2. Глава 3. Глава 4. Глава 5. Здесь пАа0есть кулоновский логарифм, который зависит от параметров обоих взаимодействующих сортов частиц. Примерами задач в которых следует решать кинетические уравнения в приближении ФоккераПланка являются задачи об определении классических потерь заряженных частиц в плазме с магнитными пробками, нагреве плазмы пучками горячих нейтралов, термализации ачастиц в БТ плазме, исследовании убегающих электронов в токамаках и т.


Примерами задач в которых следует решать кинетические уравнения в приближении ФоккераПланка являются задачи об определении классических потерь заряженных частиц в плазме с магнитными пробками, нагреве плазмы пучками горячих нейтралов, термализации ачастиц в БТ плазме, исследовании убегающих электронов в токамаках и т. Разреженную плазму, т. I велика по сравнению с характерным масштабом о, в наиболее общем виде можно рассматривать с помощью системы уравнений ВласоваМаксвелла, т. Пренебрегать столкновениями допустимо, когда
1. I V и велика по сравнению с характерной длиной волны поля Л. В первом случае интеграл столкновений мал по отношению к производной , во втором по отношеншо к конвективному члену гЛ7. Математические модели кинетической теории бесстолкновительной плазмы, в свою очередь можно разделить на полностью электромагнитные модели, магнитоиндуктивные модели, электростатические модели. Ниже в порядке возрастания сложности, мы дадим краткую характеристику этих моделей. Поскольку в плазме ионная компонента по крайней мере в раз тяжелее электронной, в ряде задач ионы можно рассматривать как однородно распределенный положительный фон и решать кинетическое уравнение только для электронов. На основе такого подхода была подробно изучена, в частности, электростатическая пучковая неустойчивость плазмы . В этих моделях используется подход Дарвина, который позволяет подавить распространение электромагнитных волн в плазме в случае необходимости. Модель Дарвина вводит упрощение системы уравнений Максвелла, связанное с получением Лагранжиана для системы полей и частил, который бы выражался через незапаздывающие координаты и скорости частиц.