Изучение пион-нуклонного рассеяния до 1.9 ГэВ в рамках мезон-нуклонной модели со связанными каналами

• Автор: Гаспарян, Ашот Микаэлович
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Бонн
• Количество страниц: 135 с. : ил.

Подготовлена в Институте Ядерной Физики Исследовательского Центра Юлих

с одобрения математико-естественнонаучного факультета Боннского Рейнского Университета Фридриха-Вильгельма

1. Референт: Проф. Д-р. Й

2. Референт: Проф. Д-р. Х.Р. Петри

Аннотация
В данной работе изучаются реакции в л А канале в рамках многоканального подхода в области энергий до 1.9 ГэВ над порогом л А. Построена модель на основе мезонных обменов, включающая жМ и 77 А каналы, а так же три эффективных ллА канала: pN, тгД и а А. В рамках данной модели были систематически исследованы вклады от бэкграунда (нерезонансные вклады) в упругое ж А рассеяние для всех парциальных волн с J < 3/2 и достигнуто хорошее согласие с экспериментом при малых энергиях при наличии всего нескольких свободных параметров. Полученный бэкграунд оказывается в согласии также и с данными при более высоких энергиях, и это согласие позволяет включить ряд А* и Д резонансов и описать экспериментальные данные во всей рассматриваемой области энергий. Одновременно с этим достигнуто разумное согласие с данными по полному сечению лА —* pN и полному и дифференциальному сечениям л А —+ г; А реакций. Подчеркнута важная роль высших парциальных волн для этих реакций. Обсуждается связь л А динамики в парциальной волне 5ц с реакцией лА —► г/А.
1 Введение

1.1 Сильные взаимодействия при промежуточных энергиях

1.2 Теоретические модели для irN реакций

1.3 Юлиховская irN модель

2 Описание модели

2.1 Открытые каналы
2.2 Эффективный лагранжиан
2.3 ТОРТ и уравнение на амплитуду рассеяния
2.4 Построение потенциала
2.5 Формфакторы
2.6 Резонансы
2.7 Нуклонный полюс
2.8 Собственные энергии а и р мезонов и Д-изобары
3 Потенциал коррелированного двухпионного обмена
3.1 Дисперсионное соотношение для парциальных амплитуд
3.2 The NN —* 7Г7Г модель
3.3 Потенциал а обмена
3.4 Потенциал коррелированного -к-к обмена в р канале

3.3. Потенциал а обмена
в точке Ченга-Дашена 4со = 2т£
т т р
(! - тЪ) {т1 - т1)

2т [ 1 ти
я- У (V -*-ге) (£
(11'
I Г
./ (<' — < — I
4т£
:) (? - т?у) (*' - 2т2) ге) (£ - т^) (<' - 2т2)
■Л'.
(3.23)
что полностью эквивалентно (3.17). Отбрасывая вклад от левостороннего разреза, мы определяем амплитуду сг-обмена как
АЖ = Аа - Щ, - 2,п1) I (,.,к/.'"4^‘;)(,,_2го;)< (3-24)
4т’
где Л0 — -47г/°(2ш^)/(|т^-т^) является константой, которую мы рассматриваем как свободный параметр. Определение (3.24) теперь, конечно, отличается от в (3.18).
Второй член в (3.24) обращается в ноль в точке Ченга-Дашена, поэтому Л0 не должно быть слишком большим, чтобы описать данные по 7гЛг данным при низких энергиях. Заметим, что другие диаграммы также дают некий вклад в изоскалярную 7гТ/ амплитуду и, следовательно, в Е.
Выражение для оншельного потенциала отвечающего сг-обмену получается из (3.24), возвращаясь назад через ур. (3.5), (3.4), (3.2)
И,(Р, А', к, А) = -ки(р3, А3)и(рь Ах)
, (3.25)
где К
РА ’
(2я-)3 /2й$ш1'
Теперь обсудим, как получить оффшельный потенциал для использования в уравнении Липпманна-Швингера [24,69]. Чтобы оставаться максимально близко к концепции ТОРТ, рассмотрим для начала потенциал, получаемый