Дифракционное рождение векторных мезонов в глубоко-неупругом рассеянии в рамках кt-факторизации

• Автор: Иванов, Игорь
• Шифр специальности: 01.00.00
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Бонн
• Количество страниц: 175 с. : ил.

Выполнена в Институте Ядерной Физики Исследовательского Центра Юлих

с разрешения факультета математики и естественных наук Рейнского Боннского Университета им. Фридриха Вильгельма

1-й рецензент: Проф. Др. Дж

2-й рецензент: Проф. Др. Х.-Р. Петри

Дата защиты: 11 июля 2002 г.

Вестник Исследовательского центра Юлих; 3999 ISSN 0944-2952

Институт Ядерной Физики Jiil-3999 D 5 (Диссертация, Боннский Университет, 2002)

Обращаться через; Исследовательский центр Юлих, Главная библиотека D-52425, Юлих, Федеративная Республика Германия

Тел. [phone], телефакс02461/61-6103, email: [email protected]

Аннотация
В настоящей работе предлагается теоретическое описание процесса эксклюзивного рождения векторных мезонов в дифракционном глубоко-неупругом рассеянии в рамках кг факторизации. Поскольку эта схема не требует наличия жесткого масштаба, она применима для любых значений <Э2: от фоторождения до сильно виртуального электророждения векторных мезонов. Ключевая величина в этом подходе — дифференциальная глюонная плотность в протоне - была впервые извлечена из экспериментальных данных по ^р, тщательно исследована и использована затем при вычислении амплитуд рождения векторных мезонов. Ограничившись низшим членом в фоковском разложении векторного мезона, мы смогли построить в замкнутом виде теорию спин-угловой связи векторного мезона. Это позволило впервые изучить процессы рождения мезонов, находящихся в заданном спин-угловом состоянии. Был проведен исчерпывающий аналитический и численный анализ реакций рождения 15, 25, и П-волновых векторных мезонов. Для процесса рождения основных состояний кваркониев, мы, в подавляющем большинстве случаев, обнаружили хорошее согласие эксперимента с теорией. Для возбужденных состояний наш анализ предсказывает картину рождения, существенно отличающуюся от рождения 15-состояния. Такая чувствительность к внутреннему состоянию мезона может оказаться источником новой информации о структуре мезонов.
4 = (д + Д)2 = -д2 + 2(<7Д) + Д2 => 6 = х+-у-~г-ІЛ' . (5.3)
тЬ + Д2
Импульс рожденного векторного мезона єсть
, ту + Д2 , -
= "+ Ріі +Дїї- (5.4)
Наконец напомним, что поперечные (двумерные) импульсы будут отмечены значком вектора, а трехмерные вектора будут даваться жирным шрифтом.
Существует несколько отличных от нуля спиральных амплитуд для процесса 7д —* Уу. Распишем вначале вектора поляризации. Прежде всего, как фотон, так и векторный мезон могут быть поперечно поляризованными. Их вектора поляризации равны
ет> = ем; = + (5.5)
Мы учли, что векторный мезон имеет ненулевой поперечный импульс Д. Затем, виртуальный фотон может находиться в "скалярном"поляризационном состоянии (которое часто называют продольным) с поляризационным вектором
е°л = -^(д' + а:р')„. (5.6)
Наконец, продольное поляризационное состояние векторного мезона описывается вектором
1 [ , Д2-М2 , ,
Уг,„ = I + Рц + Д„1 • (5.7)
Заметим, что для самосогласованного описания нам необходимо вводить бегущий вектор поляризации для продольного векторного мезона. Он зависит от М, а не ту- Физически, это означает, что мы описываем рождение реальной дд пары (дирамика которой описывается именно величиной М), и лишь затем проецируем ее на физический векторный мезон.
В рассматриваемой реакции имеется пять независимых спиральных амплитуд
Ь->Ь
Т - Т (Д7 = Ху)
т ->ь ь-+т
Т-*Т ( = -ХУ) (5.8)
Первые две амплитуды сохраняют э-канальную спиральность. Они доминируют в сечении и, при малых значениях переданного импульса, зависят от него слабо. Две следующие амплитуды отвечают однократному перевороту спиральности. Они пропорциональны | Д| и содержат комбинации (ёД) или (V*А), которые зануляются для случая рассеяния строго вперед. Наконец, последняя амплитуда отвечает двойному перевороту спиральности; она содержит комбинацию (ёД)(П*Д).