Спектроскопия многокварковых и глюонных состояний

• Автор: Криворученко, Михаил Иванович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 138 c. : ил

§1. Квантовая хромодинамика
§2.Модель мешков
§3,Нерелятивистская потенциальная модель
§4.Постановка задач
Глава I. О вырождении вакуума в четырёхкварковых состояниях
§1.Массы четырёхкварковых состояний
§2. Пол юса Р-матрицы
§3.Обсуждение результатов
Глава 2. Распады дилямбды
§1. Трёхчастичные распады
§2.Двухчастичные распады
§3. Численные результаты
§4.3амечания о распадах шестикваркового мешка
§5.0бсуждение результатов
Глава 3. Глюонйй в потенциальной модели
§1.Параметры потенциальной модели
§2. Сверхтонкое расщепление
§3.Вычисление спектра глюония
§4. Обсуждение результатов
Глава 4. Магнитные моменты барионов в нерелятивистской
кварковой модели
§1.Спин-орбитальные поправки
§2.СИин-орбитальные поправки в ЗМ(зЦ - приближении
§3. Огин-орбитальные силы в р-волновых мезонах
§4.Магнитные моменты барионов с учётом спин-орбитальной
связи
§5.Обсуждение результатов
Глава 5. Магнитные моменты барионов в модели мешков
§1.Волновая (функция кварка
§2.Изменение энергии взаимодействия кварков во внешнем
магнитном поле
§3.Обсуждение результатов
Глава 6. Зарядовый радиус нейтрона в модели мешков
§1.Описание метода
§2.Вычисление зарядового радиуса нейтрона в модели мешков
§3,Обсуждение результатов
Заключение
Благодарно сти
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Приложение
Литература

1.В диссертации рассматриваются приложения модели; мешков и нерелятивистской кварковой модели к описанию низкоэнергетической адронной физики.
Рассматривается вопрос о степени:вырождения физического вакуума в четырёхкварковых мезонах. Рассмотрены распады дилямбды, связанного гипотетического состояния двух Л -гиперонов. В нерелятивистской потенциальной модели вычислены массы низколежа-щих состояний глюония, составленного из двух конституэнтных глюонов. Рассматриваются магнитные моменты барионовз в нерелятивистской кварковой модели и в модели мешков. С учётом цветного взаимодействия кварков вычислен зарядовый радиус нейтрона.
§1.Квантовая хромодинамика
2.На роль теории сильных взаимодействий единственным кандидатом в настоящее время является квантовая хромодинамика [*13. Лагранжиан квантовой хромодинамики имеет вид
I = £ +. - "1; Н - ^(ЗрДГ1(1)
где - кварковые поля, I - индекс, нумерующий сорта
кварков, I = К. , <1 , 5 , С , в , - массы кварков.
Кварки взаимодействуют за счёт обмена глюонами, которые описываются неабелевыми калибровочными полями А , где
- генераторы цветовой группы 5 И (зЗ • ~
= ^ +' <3 [ ^ Аи 1 - тенз°Р напряжённости
глюонного поля.
— 50'
Адцитивная добавка Уо и константа связи с(
4.При описании спектра масс мезонов и барионов в потенциал вводится аддитивная добавка /ь (см., например,[21,27] ] . Как можно видеть из [21] , аддитивная добавка /0 = <5оуа^‘Ь для широкого класса систем, поэтому /0 скорее всего* должно быть отлично от нуля и в нашем случае. Значение* У0 мы определяли наряду с константой связи из условия нормировки на массу глюболов 0++ и . 2++ , как об этом говорилось ранее. Полученный
результат /0 = - 7Э0 МэВ близок к принятому в мезон-барионной спектроскопии. Значение = 0,22 при этом оказывается
несколько меньшим, чем можно было бы ожидать, исходя из аналогий с лёгкими мезонами и барионами.
Полный гамильтониан включает в себя сверхтонкое расщепление, которое мы будем учитывать по теории возмущений. Им мы займёмся в следующем разделе, а пока приведём выражение для невозмущённой части гамильтониана:
Ц= Уе+ 2^+ + Сз>4)
Здесь Т. -расстояние между двумя конституэнтными глюонами.
§2. Сверхтонкое расщепление*
5.Покажем, что сверхтонкое расщепление? описывается потенциалом вида
,, Г 5тг с"Х п'' §Н
1- Ц 3 ' 2 Тт| ^ ]сз.5)
Тройка перед скобкой - квадрат цветного заряда глюонов, и