Свойства магнитных мультипольных возбуждений в атомных ядрах

• Автор: Борзов, Иван Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 156 c. : ил

4.2. Электронное рассеяние с возбуждением магнитных состояний

4.3. Спин-изоспиновые возбуждения в зарядово-обменных реакциях (б[_I , & Не ), ( р/ Г1 )

ПРИЛОЖЕНИЕ. Отделение угловых переменных в уравнении для

эффективного поля

ЛИТЕРАТУРА

Мультипольные гигантские резонансы являются универсальной особенностью отклика атомных ядер на внешнее возмущение. Они представляют собой нормальные моды ядерных колебаний и могут возбуждаться в самых различных реакциях независимо от типа налетающих частиц и природы их взаимодействия с нуклонами ядра. За десять с небольшим лет, прошедших после первых свидетельств о проявлении в ядерных реакциях мультипольных резонансов, отличных от хорошо известного дипольного резонанса /1,2/, накоплен и систематизирован значительный объем экспериментальной информации (см. /3-6/ и ссылки в них)
Интерес к теоретическому изучению гигантских резонансов в последнее время возрос, что связано с одной стороны с повышением качества экспериментальных данных. С другой стороны, гигантские резонансы, как коллективные возбуждения ядра, относительно слабо зависят от тонких деталей структуры конкретного ядра. По этой причине исследование коллективных степеней свободы, связанных с муль-типольными резонансами, дает уникальные возможности определения фундаментальных ядерных характеристик и получения сведений о компонентах эффективных взаимодействий нуклонов в ядрах и роли различных механизмов возбуждения ядра в области энергии возбуждения ниже или порядка энергии Ферми ( £ 00 МэВ).
Особый класс мультипольных резонансов составляют спиновые колебания ядер (магнитные мультипольные возбуждения) - элементарные моды колебаний, сопровождающиеся изменением ориентации спина нуклонов. Они не имеют классической аналогии, так как связаны с изменением проекции спина нуклонов и, вообще говоря, их зарядового состояния. Эти возбуждения проявляются в различных реакциях с передачей спина Д 5=1 (или спина и заряда /АТ*./= 1 ). четность их аномальна (X -полный момент, Д> -спиновый момент,

константы £ , так и ^ . Это объясняется тем, что несмотря

на заметную коллективизацию указанных возбуждений значительный вклад в их переходные плотности вносит выделенный спин-орбиталь-ный дублет: ( 'v1f7/z) V //у£ ) в ^Са и ( ) в 9°^у'»
Наилучшее'одновременное описание М1-резонансов в этих ядрах достигается при спин-спиновой константе, лежащей в интервале
£ — -0,1+0,1; вне этого интервала кривые заметно расходятся. Ядро 90-т
Zr в этом расчете рассматривалось, как магическое, хотя, как известно, в его протонной подсистеме существует спаривание (однако эффекты спаривания невелики фактор заполнения уровня в Яогг - 0,09 /52/). Можно показать (см. § 3.3), что суммарная

сила и центроид М1-резонанса в Zr слабо изменяются от включения спаривания.
Из рис.2 следует, что цри -0,1 0,1 спин-изоспиновая
константа, отвечающая экспериментальному положению М1-резонансов оказывается равной £ ■=- 1,0+1,2, что црактически совпадает с оценкой, полученной из анализа положения ГТР в тех же ядрах. Таким образом, независимый анализ энергетики надежно идентифицированных коллективных возбуждений в заряженном и нейтральном каналах дает црактически одинаковую оценку константы спин-изоспиново-го взаимодействия х ; для константы с пин-с готового взаимодействия при этом получается значение, близкое к нулю.
Единственное допущение проведенного анализа заключалось в том, что и для нейтрального канала принималось значение ^/г=- ^-0,1, то есть фактически использовался достаточно общий принцип универсальности оператора локального заряда в ТКФС /26/.
Цредставляет, тем не менее, интерес прямая проверка универсальности оператора в, £6"г 7 в случае возбуждений нейтрального каТу-/*
нала. Вероятности возбуждений7= 1 , рассчитанные по формуле (1.43) с использованием эффективного магнитного дипольного оператора (1.44) приведены в Таблице 2. Там же даны значения оШ^^О) ?