Эффекты квантовой статистики в поляризационно-чувствительной спектроскопии свободных и взаимодействующих атомов

• Автор: Куприянов, Дмитрий Васильевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 178 с. : ил

Оглавление
1 Введение
2 Поляризационно зависимая корреляционная спектроскопия атомной среды
2.1 Введение
2.2 Геометрия эксперимента и наблюдаемые в методе СФИ
2.3 Корреляционные функции и функции Грина рассеянного света
2.4 Корреляционная функция фототока
2.4.1 Связь корреляционной функцией фототока с флуктуациями атомной матрицы плотности
2.4.2 Переход к неприводимому представлению
2.5 Корреляционная спектроскопия атомного ансамбля,
поляризованного по угловому моменту
2.6 Упорядоченные и перепутанные во времени фотоны
2.7 Заключение по 2-й главе
3 Спектроскопия флуктуаций интенсивности с использованием "неклассического "света
3.1 Введение
3.2 Измерение спектра флуктуаций фототока в методе
оптического гетеродинирования. Погрешности измерений

3.3 Проебразование спектрального параметра Ман-деля при рассеянии света средой с малым числом рассеивателей
3.4 Наблюдение спектра комбинационного рассеяния под произвольным углом в моды сжатого излучения
3.5 Заключение по 3-й главе
4 Оптическая накачка с использованием "неклассического "света
4.1 Введение
4.2 Вероятности переходов в трехуровневой системе. Расчет по теории возмущений
4.3 Модифицированные балансные уравнения оптической накачки
4.4 О возможности параметрической генерации фазовосопряженных фотонов, упорядоченных во времени .
4.5 Заключение по 4-й главе
5 Эффекты неклассической статистики при двухфотонном возбуждении сталкивающихся атомов
5.1 Введение
5.2 Исследование фракционных столкновений. Экспериментальные результаты
5.3 Теоретический анализ
5.4 Когерентный контроль атомного столкновения "неклассическим "светом
5.5 Сравнительный анализ "классических"и "неклассических" поляризационных зависимостей
5.6 Заключение по 5-й главе

Заключение

Глава X
Введение
Исследование различных макроскопических проявлений светом своей неклассической природы является интенсивно и динамично развивающимся направлением современной квантовой оптики и спектроскопии. Фактически с момента создания квантовой теории было понятно, что многие оптические явления невозможно трактовать основываясь на классическом представлении о свете. Так например, уже класическая работа Плачека [1], посвященная квантовой теории рэлеевского и рамановского рассеяния, была написана целиком основываясь на квантово-электродинамическом описании взаимодействия света с рассеивателем. Другим примером может служить известная монография Митчела и Земанского [2], написанная в 1933г., и ориентированная, главным образом, на читателя-экспериментатора, в которой, тем не менее, уделялось значительное внимание квантовой теории излучения Эйнштейна и вводилось вполне корректное (с точки зрения современных представлений) описание процесса спонтанного распада. Однако, по-видимому, лишь сравнительно недавно сформировалось устойчивое понимание того, что квантовые, а точнее квантово-статистические свойства света очень важны в достаточно широкой области оптических и спектроскопических приложений и чрезвычайно интересны с точки зрения обсуждения общей (до сих пор остающейся загадочной) концепции измерения в квантовой механике.
Так, в конце 70-х и начале 80-х гг. [3, 4] было обнаружено явление сжатия, которое, с практической точки зрения, было и остается интересным,

А(і і)

Рис. 2.2: Упорядочивающий контур С (Константинова - Переля), используемый для усреднения произведения операторов. Оператор упорядочения по времени ТаіГ72азаі.„, в зависимости отзнака о* = + либо — располагает операторы соответственно на верхнем либо на нижнем берегах контура. Операторы в усредняемом произведении должны быть записаны слева надтраво в порядке их появления на берегах контура по мере перемещения в направлении стрелки. Для примера показано положение операторов для упорядоченного во времени произведения Т++ А{і,)В(Ьі)С{Ь,і)0{1;А) = гіВ(і-і)А(і)С(Ь,і)П(і.) в
случае > І2 и > 1), где дополнительный фактор г) зависит от статистики операторов.