Эффективное дальнодействие в системах малого числа тел

• Автор: Пеньков, Федор Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2002
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 232 с. : ил

Оглавление
Введение

Глава 1 Эффективный потенциал

1.1 Введение

1.2 Поляризационный потенциал. Теория возмущений.

1.2.1 Введение

1.2.2 Определение потенциала

1.2.3 Система ’’частица -Ь комплекс”

1.2.4 Сильная связь

1.2.5 Система ’’комплекс + комплекс”

1.2.6 Рассеяние и связанные состояния комплексов
1.2.7 Взаимодействие заряженной частицы с дейтроном
1.2.8 Поляризационный сдвиг уровней //-мезоатома
1.2.9 Заключение
1.3 Эффективный потенциал в задаче рассеяния трех частиц
1.3.1 Введение
1.3.2 Определение эффективного потенциала
1.3.3 пс1-рассеяние при низких энергиях
1.3.4 Эффективный потенциал в пределе нулевого радиуса действия сил или нулевой энергии связи ’’дейтрона”
1.3.5 Заключение
1.4 Поляризационный эффективный потенциал
1.4.1 Введение
1.4.2 Эффективный потенциал взаимодействия частицы со связанной парой

1.4.3 Поведение эффективного потенциала в резонансной области
1.4.4 Обобщение подхода на случай произвольного парного взаимодействия
1.4.5 Заключение
Глава 2 Эффективное дальнодействие в системе ”легкая + тяжелые частицы”
2.1 Квазиклассическое дальнодействие в системе трех частиц
2.1.1 Введение
2.1.2 Уравнения и эффективный потенциал
2.1.3 Дальнодействие эффективного потенциала
2.1.4 Заключение
2.2 Эффекты дальнодействия в трехчастичных молекулярных системах
2.2.1 Введение
2.2.2 Задача двух тел
2.2.3 Задача трех тел
2.2.4 Эффективный потенциал
2.2.5 Связанные состояния Не^
2.2.6 Заключение
2.3 Механизмы дальнодействия в системе
’’три атома + электрон”
2.3.1 Введение
2.3.2 Эффективный потенциал
2.3.3 Свойства эффективного потенциала
2.3.4 Заключение

Глава 3 Предпороговые резонансы
3.1 Резонансы перед порогом возбуждения
3.1.1 Введение
3.1.2 Эффективный потенциал взаимодействия частицы со связанной парой
3.1.3 Резонансы в упругом рассеянии
3.1.4 Дальнодействующее поведение потенциала взаимодействия частицы с возбужденной парой
3.1.5 Методика численных расчетов
3.1.6 Результаты и обсуждения
3.2 Предпороговые резонансы в системе трех бозонов
3.2.1 Введение
3.2.2 Уравнения для амплитуды рассеяния
3.2.3 Дальнодействие эффективного потенциала
3.2.4 Методика численного решения
3.2.5 Результаты и обсуждение
3.3 Резонансы перед порогом перестройки в трехчастичных молекулярных системах
3.3.1 Введение
3.3.2 Интегральные уравнения
3.3.3 Предпороговые резонансы
3.3.4 Волновая функция закрытого канала
3.3.5 Ширины предпороговых резонансов
3.3.6 Численные решения
3.3.7 Заключение
Глава 4 Квантовая прозрачность барьеров для структурных

легко прийти к выражению (1.2.2) для поляризационного потенциала (см. разд. 1.2.2).
Однако для очень легкой частицы, когда выполнено условие (1.2.1), область р > Д разделяется на две части. На далекой периферии (1.2.3) второе слагаемое в (1.2.19) по-прежнему мало по сравнению с первым, и там продолжает оставаться справедливым обычное выражение (1.2.2). В ближней же области (1.2.4) второе слагаемое в знаменателе (1.2.19), напротив, преобладает. Несложные вычисления с учетом правила сумм
(см. (1.2.15), (1.2.16)) ведут к совершенно иному выражению для поляризационного потенциала, справедливому в области (1.2.4):
Более того, в этой области действует совершенно другой механизм появления поляризационного потенциала, состоящий не в поляризации комплекса внешней частицей, а в возбуждении относительного движения частицы и комплекса нулевыми колебаниями его дипольного момента (величина (б?2) в (1.2.20)). Это соответствует адиабатичности в движении частицы: благодаря своей малой массе она следует за флуктуациями дипольного момента комплекса. В соответствии с обсуждаемым механизмом находится степень р в законе (1.2.20) - в поправке второго порядка к энергии квадрат матричного элемента [сГ7(1/р)]2 ~ 1 /р4, а энергетический знаменатель порядка 1 /тр2. С тем же связано и появление зависимости потенциала (1.2.20) от массы частицы т.
Действующая на частицу сила, которая отвечает (1.2.20), пропорциональна массе частицы. Это ведет к тому, что все частицы, для которых выполнено условие (1.2.1), движутся в поле комплекса одинаковым образом. Можно поэтому говорить о ’’принципе эквивалентности” рассматри-
(1.2.20)