Рождение P-волновых кваркониев в адронных взаимодействиях

• Автор: Пославский, Станислав Владимирович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2014
• Место защиты: Протвино
• Количество страниц: 111 с. : ил.

Содержание
Введение

1 Рождение чармониев в адронных экспериментах при высоких энергиях

1.1 Введение

1.2 Структура амплитуды рассеяния в рамках НРКХД

1.3 Вычисление спиральных амплитуд в жесткой реакции

1.3.1 Ковариантные выражения для векторов поляризации в реакции 2 —>

1.3.2 Выражения спиральных амплитуд

1.4 Адронное рождение чармониев

1.4.1 Анализ адронных сечений

1.5 Оптирование экспериментальных данных
1.6 Выводы к первой главе
2 Рождение боттомониев в адронных экспериментах при высоких энергиях
2.1 Введение
2.2 Предсказания сечений хь
2.3 Связь отношений (т{хс2)/ 2.4 Рождение радиальных возбуждений
2.5 Выводы ко второй главе
3 Рождение чармониев при низких энергиях в рр аннигиляции
3.1 Введение
3.2 Оценка сечений рождение чармониев в PANDA

3.3 Генератор событий
3.4 Выводы к третьей главе
4 Аналитические расчеты в системе компьютерной алгебры ІІесІЬеггу
4.1 Введение
4.2 Примеры использования ЇІесіЬеггу
4.2.1 Расчет диаграмм Фейнмана
4.2.2 Вычисление однопетлевых расходимостей функциональных детерминантов в искривленном пространстве
4.3 Выводы к четвертой главе
Заключение
Список литературы

Введение
Актуальность темы исследования
Первая частица из семейства тяжелых кваркониев ~ J/ф — была открыта в 1974 году двумя независимыми экспериментальными группами: группой под руководством Бертона Рихтера в Брукхейвенской национальной лаборатории [1] и группой под руководством Сэмуэля Тинга в Национальной ускорительной лаборатории ББАС (Стэнфорд) [2]. Частица 7/^ представляет собой связанное состояние очарованного кварка и антикварка сс, и её открытие стало одной из важнейших вех в понимании сильного взаимодействия, в частности, оно послужило первым экспериментальным доказательством существования четвертого и самого тяжелого (из известных на тот момент) кварка — с-кварка, существование которого было предсказано в работе Шелдона Глэшоу, Джона Илиопо-луса и Лучиано Майани для построения единой теории электрических и слабых взаимодействий [3]. Аналогичные экспериментальные исследования проведенные в 1977 году по руководством Леона Ледермана (Национальная ускорительная лаборатория им. Энрико Ферми, Чикаго) [4] привели к открытию первой частицы из семейства боттомониев — связанных состояний 6-кварка и антикварка — Т мезона, что послужило первым доказательством существования третьего поколения кварков.

1.5 Фитирование экспериментальных данных
Для определения непертурбативных параметров модели, мы провели фитирование существующих экспериментальных данных по рождению Хс мезонов в адронных экспериментах. На сегодняшний момент распределения ПО поперечному импульсу абсолютных сечений рождения XcJ ме" зонов при высоких энергиях известны в первую очередь по результатам полученным коллаборацией CDF. В работе [14] измерена зависимость от поперечного импульса сечения рождения J/ф-мезона в радиационных распадах XcJ -> J/^T
W+W+X) = ja da (pp^XcJ + X)
dpr ТДз dpT
Эта зависимость была измерена в протон-антипротонном взаимодействии при энергии л/s = 1.8 ТэВ в интервале псевдобыстроты конечного чар-мония rj < 0.6.
Совсем недавно также появились предварительные данные коллабо-рации ATLAS [44] по р^-спектрам отдельных состояний Хл и %е2- Эти данные не вошли в анализ представленный в работах [52, 53] однако включены в рассмотрение в настоящей диссертации.
В проведенном анализе все три переменные |i?'(0)|2, {Os) и {Ор), определяющие сечение рождения хс-мезонов, рассматривались как независимые параметры и определялись из фита. В тоже время значение |i?'(0)|2 может быть определено как из потенциальных моделей, так и исходя из фотонной ширины тензорного мезона, которая в лидирующем порядке теории возмущений равна:
. Ч 1024 2|i?'(0)|2 Г(Хс2 -»• 77) = -£г-<* —(66)
В последнем случае, анализ показывает, что КХД поправки могут существенно изменить предсказания для ширины в низшем порядке [72]. В