Развитие партонных представлений о структуре адронов и глубоконеупругие взаимодействия

• Автор: Бедняков, Вадим Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 123 c. : ил

Глава I. СТАТИСТИЧЕСКАЯ ПАРТОННАЯ МОДЕЛЬ С РВДЖЕВСКОЙ АСИМПТОТИКОЙ И МУЛЬТИПАРТОННЫЕ ФУНКЦИИ РАСПРЦЦЕг-ЛЕНИЯ В АДРОНАХ

§ I. Введение

§ 2. Производящий функционал и мультипартонные распределения в адронах

§ 3. Примеры мультипартонных функций распределения

в адронах

§ 4. Производящий функционал и сингулярная компонента

глюонного распределения

Глава 2. КВАНТОВАЯ ХРОМОДИНАМИКА И ПАРТОННАЯ МОДЕЛЬ В ГЛУБОКОНЕУПРУГОМ РАССЕЯНИИ

§ I. Введение

§ 2. Эволюционные уравнения квантовой хромодинамики

§ 3. Решение эволюционных уравнений КХД
§ 4. Некоторые аспекты теории высших твистов
§ 5. Влияние твистового вклада в структурные функции
на значение £/я-2<9/4/
Глава 3. ДВУХУРОВНЕВАЯ КХД МОДЕЛЬ НУКЛОНА
§ I. Введение
§ 2. Волновая функция релятивистского осциллятора и глубоконеупругое рассеяние на системе трех тождественных частиц
§ 3. Основной вариант двухуровневой КХД модели

§ 4. Нарушение изотопической симметрии кварковых
распределений в двухуровневой КХД модели
§ 5. Образование кластера-дикварка в нуклоне л нарушение изотопической симметрии кварковых распределений
Глава 4. РОВДЕНИЕ ЧАСТИЦ С ОТКРЫТЫМ ОЧАРОВАНИЕМ В ПАРТОННОЙ МОДЕЛИ КВАРК-КВАРКОВОЙ РЕКОМБИНАЦИИ
§• I. Введение
§' 2. Импульсные спектры очарованных адронов в
протон-протонных столкновениях
§ 3. Импульсные спектры очарованных адронов в
нейтрино-протонных столкновениях
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

- 4 -
Проблема строения адронов и их взаимодействий занимает одно из центральных мест в физике элементарных частиц. Главным источником информации, на основе которого удается продвинуться по пути решения этой проблемы, являются жесткие лептон-нуклон-ные и нуклон-нуклонные соударения при высоких энергиях.
Важное место в ряду жестких процессов занимает глубоконеупругое рассеяние, отличительной чертой которого является бол: шая множественность нерегистрируемых вторичных частиц. Попытки теоретического объяснения инклюзивных характеристик глубоконеупругого лептон-нуклонного рассеяния, в конечном итоге, привели к созданию квантовой хромодинамики - основного претендента на роль фундаментальной теории сильных взаимодействий.
Впервые на важность изучения глубоконеупругих реакций обратил внимание А.А.Логунов Интерес к этим реакциям во многом объясняется тем, что при высоких энергиях поведение их сечений определяется свойствами адронной материи в малых пространственно-временных интервалах. Общие характеристики элементарных частиц, такие как эффективный радиус, масса, прозрачнсть и т.д., оказываются менее существенными. По этой причине глубоконеупругие процессы представляют собой основной источник информации о "сверхтонкой" структуре адронов.
В 1969 году Дж.Бъеркен на основе алгебры токов^2/ показал, что в пределе высоких энергий для структурных функций глубоконеупругого рассеяния имеет место скейлинговый или масштабноинвариантный режим. Этот режим означает, что структурные функцш
С?), зависящие в общем случае от двух кинематических пере-
2
менных V и О , в бъеркеновском пределе - V* , £>—^ оо при

у— фиксированном - являются функциями только одной

РИС. 5.
Структурная функция V1 -мезона, определенная из процесса чгМ-ьр+рГХ /129Л Кривая -предсказание модели.
В заключение этого параграфа отметим следующее.
а) Различные варианты решений эволюционных уравнений (как в главном логарифмическом приближении, так и в следующем за ним приближении теории возмущений) для функций распределения в нуклоне широко представлены в литературе'^ Для функций
распределения партонов в пионе, интерес к которым возрастает в связи с попытками КХД-анализа реакций типа
/ГАX , такие решения стали появлятся лишь в последнее время//10х ’
б) С практической точки зрения более удобным оказалось решать эволюционные уравнения, заданные в форме моментов функций распределения (3.7) и (3.17),(3.18). Это обусловлено тем, что
в статистической партонной модели с реджевской асимптотикой (глава I) моменты одночастичных функций распределения^ легко вычисляются через сами функции /А И2), имеют простой аналитический вид и определяются точно теми же параметрами, что и Х(х>$г)
в) На примере -мезона изложена общая процедура нахож-

дения КХД -зависимости функций распределения кварков и глюонов. Она представляет собой разновидность известного метода пробных функций и включает в себя,во-первых,использование в качестве пробных функций выражений для одночастичных функций распределе-