Многофонные оптические полосы некубических локальных центров

• Автор: Фронцковяк, Мирослав
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Кишинев
• Количество страниц: 100 c. : ил

ГЛАВА I. ТЕОРИЯ ФОРШ МНОГОФОНОННЫХ ОПТИЧЕСКИХ ПОЛОС ЛОКАЛЬНЫХ ЦЕНТРОВ С ЭЛЕКТРОННЫМ ВЫРОЖДЕНИЕМ
§ I. Коэффициент поглощения света и форм-функция оптической полосы
§ 2. Гамильтониан примесно-фононного взаимодействия II
§ 3. Преобразование к адиабатическому базису
§ 4. Форм-функция оптической полосы при переходах из
невырожденного электронного состояния
Глава II. ЭФФЕКТ ЯНА-ТЕЛЛЕРА В ТЕТРАГОНАЛЬНЫХ ЦЕНТРАХ
ОКРАСКИ
§ 5. р - центры в ионных кристаллах
§ 6. Соотношение метода моментов для тетрагонального
Р - центра
Глава III. ФОРМА ПОЛОСЫ ПОГЛОЩЕНИЯ НА СИНГЛЕТ-ДУЕЛЕТНОМ
ПЕРЕХОДЕ ШОЛУКЛАССИЧЕСКОЕ ПРИБЛИЖЕНИЕ)
§ 7.11олуклассическое приближение в теории ян-теллеровских спектров
§ 8. Лолуклассический спектр на А~* Е(а+Ц+Ьа)
переходе
Глава IV. ФОРМ ПОЛОСЫ ПОГЛОЩЕНИЯ НА СИНГЛЕТ-ДУБЛЕТНОМ ПЕРЕХОДЕ ^ПРИБЛИЖЕНИЕ НЕЗАВИСИМОГО УПОРЯДОЧИВАНИЯ)

§ 9. Приближение независимого упорядочивания в теории ян-теллеровских спектров
§ 10. Расчет формы полосы Аг-* Е Са+Ьц+Ья,) перехода на ЭВМ. Сравнение с экспериментом
Глава V. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ЭФФЕКТЫ,ОБУСЛОВЛЕННЫЕ КОЛЕБАТЕЛЬНЫМ СМЕШИВАНИЕМ ЭЛЕКТРОННЫХ УРОВНЕЙ
§ II. Расчет температурного смещения Р- полосы
методом эффективного гамильтониана
§ 12. Температурные поправки к моментом спектра поглощения тетрагонального Р - центра
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ
ЛИТЕРАТУРА
ПРИЛОЖЕНИЕ. Программа расчета форм-функции на ЗВІЙ в приближении независимого упорядочивания

Изучение диелектрических ионных кристаллов, решетка которых содержит дефекты Снапример - вакансии ионов в узлах решетки или примесные ионы) представляет собой один из важнейших разделов физики твердого тела. Электроны Сили дырки) захваченные дефектами, образуют при определенных условиях локальные состояния, энергетические уровни которых расположены в запрещенной зоне идеального кристалла. Оптические переходы между этими уровнями порождают линии или полосы поглощения света в области спектра, в которой идеальный кристалл практически прозрачен. Спектральные линии примесного поглощения света и примесной люминесценции существенно отличаются от линий атомных спектров благодаря взаимодействию локализованных электронов с колебаниями кристаллической решетки. Если это взаимодействие велико, то оптические переходы происходят мезду электронно-колебательными состояниями, и спектры поглощения или люминесценции представляют собой полосы, ширина которых достигает иногда несколько тысяч см”*. Аналогичная ситуация имеет место и в молекулярных спектрах. Однако,если электронно-колебательные полосы молекул имеют, как правило, дискретную структуру, то в кристаллах эта структура становится непрерывной благодаря дисперсии фононов. Теоретический расчет формы таких полос представляет собой весьма сложную проблему. Особый интерес представляют случаи, когда в переходах участвуют вырожденные электронные состояния и возникает дополнительная структура полос, обусловленная так называемым эффектом Яна-Тел-лера (ЭЯТ).

І °° і
ЬрДсіШ^} = ^ ^ |оЧ^Р *
х е*р[-<^-іс}і )]5
19.7)
где сІ'З' интегрирование по угловым переменным и 11,, Сі) соответствует вкладу полносимметричных колебаний в выражение 19.4). Следуя работе / 24 /, введем спектральную плотность собственных значений оператора 19.6)
Перепишем II.14) в виде /13, 31, 33
19.9)
F(H) = ~J с11 ехрСьЩ) 1(1), где
С.Ч1 + —С Н Ъ Ш)= Ач/ (с) < С 1 е с1 е с1и>
У • Ю}
- производящая функция, которая преобразуется к виду:
1(0= 1<г,|с11Гг>|гекр(чп ^Жид» X *.ЦгИг-ся*г'г)- «.ш
Дальнейший расчет спектра для конкретных систем требует применения ЭВМ. Для ~^ (сц- е +1г) перехода в молекулярной модели такой расчет был выполнен в работе /24 /, причем для всех трех колебательных мод была принята одинаковая эффективная фононная частота, варьировались соответствующие константы связи. Аналогичный расчет для