Исследование корреляционных эффектов в процессах двойной и тройной фотоионизации атомов благородных газов

• Автор: Лазарев, Денис Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Томск
• Количество страниц: 112 с. : ил.

Содержание
Введение
1 Двойная фотоионизация
1.1 Общие сведения о процессе ДФ
1.2 Основные положения теории двойной фотоионизации атомов
1.3 Результаты и обсуждение
1.3.1 Методика расчетов
1.3.2 Результаты расчета сечения ДФ Ке с использованием потенциала
1.3.3 Результаты расчета сечения ДФ N0 с использованием потенциала
1.3.4 Дифференциальные и интегральные сечения, по-
лученные при использовании потенциалов ;У~1' иуМ
1.3.5 Расчет сечений ДФ с использованием потенциала
уС»Н4
1.3.6 Результаты расчета с потенциалом у-яИ)
2 Двойной Оже-распад Зс£-вакансии в Кг
2.1 Общие сведения о процессе двойного Оже-распада
2.2 Модельные механизмы двойного Оже-распада внутренней вакансии
2.3 Результаты расчета
2.3.1 Детали вычислений
2.3.2 Результаты вычислений и обсуждение

3 Оже-распад 3<1-вакансии в Кг, сопровождающийся возбуждением электрона на дискретный уровень
3.1 Основные характеристики процесса
3.2 Детали вычислений
3.3 Результаты расчета
Заключение
Приложение I
Приложение II
Приложение III
Список литературы

Введение
Теоретическое изучение процессов фотопоглощения уже в течении многих десятилетий остается актуальной задачей, поскольку сопоставление его результатов с экспериментальными данными дает возможность получить полную и достоверную информацию о структуре изолированных атомов. Последнее объясняется тем обстоятельством, что взаимодействие атома с фотоном, в отличие от рассеяния электронов и более тяжелых частиц, не вызывает заметной деформации электронных оболочек. Поглощение фотона приводит только к переходам между атомными состояниями, причем энергия перехода указывает, в какое конечное состояние перешел атом из начального состояния. Анализ сечений ионизации и сил осцилляторов, наряду с другими характеристиками процессов фотопоглощения, позволяет получить информацию о волновых функциях атома и оставшегося иона.
Вплоть до середины 60-х годов основным при описании взаимодействия электромагнитного излучения с атомом являлось одноэлектронное приближение. Оно основывается на предположении о независимом движении электронов в некотором среднем поле, создаваемом ядром и другими атомными электронами. Различные варианты одночастичных моделей отличаются выбором конкретного вида среднего поля, в котором осуществляется независимое движение электронов.
В основанном на этой идее приближении Хартри-Фока (ХФ) [1] атомная волновая функция представляет собой антисимметризованное произведение одноэлектронных волновых функций. В рамках ХФ приближения успешно описаны основные и возбужденные состояния многих атомов [2]. Однако существует довольно широкий круг атомных процессов, в которых роль относительно малого остаточного, то есть
точках по энергии фотона ш, /7+ < ш < 320 эВ. При вычислении вкладов диаграмм рис.4а,4б и обменных к ним разность одноэлектронных ХФ энергий заменена разностью полных экспериментальных энергий промежуточного и конечного многоэлектронных состояний.
Полная структурная схема программного комплекса для вычисления сечений ДФ атомов приведена в Приложении III.
1.3.2 Результаты расчета, сечения ДФ N6 с использованием потенциала 1/("Л'
Потенциал использовался в работах [27, 26]. Для сравнения с
этими данными в настоящей работе также представлены результаты расчетов в подобной методике. Все результаты этого и следующего параграфа приводятся в форме длины.
Все учтенные пары фотоэлектронов с орбитальными моментами /т, удовлетворяющими правилам отбора и закону сохранения четности, перечислены в таблице 2. Вычислениями установлено, что фотоэлектронные пары, включающие электроны с орбитальными моментами I > 5, дают практически пренебрежимый вклад в полное сечение ДФ (см. последнюю колонку таблицы 2). Поэтому такие пары не включены в расчет сечений ДФ. Однако относительный вклад фотоэлектронных пар с высшими моментами имеет тенденцию к возрастанию с увеличением энергии ионизующего излучения. Так, при энергии ш = 320 эВ некоторые парциальные сечения еще не достигают своего максимума. Таким образом, полное сечение и сечения каналов слегка недооценены в области более высоких энергий фотона.
Каналы 2з°2ра[1Д], 2я12р5[3Р] и 2«12р5[1Р] . На рис.йа представлено полное сечение канала 2в1)2р6[15] (верхняя кривая, помеченная