Исследование автоионизационных состояний атомов щелочных и щелочноземельных металлов и их влияния на процессы рекомбинации и фотоионизации

• Автор: Зацаринный, Олег Иванович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ужгород
• Количество страниц: 192 c. : ил

Глава I. О Б 3 О Р

§ I.I. Обзор экспериментальных работ по исследованию автоионизационных спектров атомов щелочных металлов
§ 1.2. Обзор теоретических работ по изучению автоионизационных состояний атомов щелочных металлов

Глава II. МЕТОДИКА РАСЧЕТА АВТОИОНИЗАЦИОННЫХ СОСТОЯНИЙ

§ 2.1. Метод наложения конфигураций в приближении замороженного остова

§ 2.2. Расчет матричных элементов кулоновского взаимодействия

§ 2.3. Учет спин-орбитального взаимодействия

§ 2.4. Определение энергий возбуждения АИС.

Введение поляризационного потенциала

§ 2.5. Определение автоионизационных ширин и

вероятностей радиационных переходов

Глава III. АВТОИОНИЗАЦИОННЫЕ СОСТОЯНИЯ АТОМОВ ЩЕЛОЧНЫХ
МЕТАЛЛОВ
§ 3.1. Автоионизационные состояния лития
/ 72
§ 3.2. Автоионизационные состояния натрия
/ 75,76
§ 3.3. Автоионизационные состояния калия
/ 76,78
§ 3.4. Автоионизационные состояния рубидия
/ 76,78
§ 3.5. Автоионизационные состояния цезия
/79
§3.6. Вы воды
Глава IV. АВТОИОНИЗАЦИОННЫЕ СОСТОЯНИЯ АТОМОВ С ДВУМЯ ВАЛЕНТНЫМИ ЭЛЕКТРОНАМИ
§4.1. Автоионизационные состояния кальция
/ 77,80
§ А.2. Сечение фотоионизации атома кальция
/ 80
§4.3. Диэлектронная рекомбинация на ионе
гелия / 73,74
§ 4.4. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ПРИЛОЖЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Атомные спектры - фундаментальная характеристика атома, главный источник информации о его структуре и свойствах. По атомным спектрам можно также судить о многих макроскопических параметрах излучающей плазмы (плотность, температура, скорость движения). В настоящее время в связи с развитием новых областей науки и техники расширяются возможности атомной спектроскопии и появляются все новые ее приложения, из которых в первую очередь можно выделить диагностику термоядерной плазмы, создание лазеров коротковолнового диапазона и интенсивно развивающиеся астрономические исследования, обусловленные все более широким использованием искусственных спутников Земли и космических аппаратов для исследования излучения Солнца, звезд и других космических объектов. В этих направлениях современной физики накоплен обширный экспериментальный материал, правильная интерпретация которого невозможна без соответствующих теоретических расчетов, без их теоретического моделирования.
Одним из важных и интенсивно развивающихся в последнее время разделов теории атома является спектроскопия автоиониза-ционных состояний. Автоионизационными состояниями (АИС) называются квазистационарные состояния атома, лежащие выше порога ионизации и способные поэтому распадаться с испусканием электрона. Возбуждение таких состояний является элементарным процессом, приводящим к появлению резонансной структуры в сечении различ50 -
боте для их вычисления.
Волновая функция многоэлектронной системы составляется как некоторая комбинация одноэлектронных волновых функций. Способ построения волновой функции системы из одноэлектронных волновых функций определяется условиями антисимметричности и соответствия заданным суммарным моментам количества движения, а также способом связывания этих моментов. В приближении центрального симметричного поля с полным разделением переменных одноэлектронные волновые функции представляются в виде произведения радиальных, сферических (угловых) и спиновых функций
Y(nfmms/2,6-) X(ms/ff), (2,г)
где Рп£ - радиальная часть волновой функции, Yim( г/г)- сферическая функция (угловая часть одноэлектронной волновой функции), Х(т sM- спиновая функция.
Эквивалентные электроны обычно описываются одинаковыми радиальными функциями. В таком приближении для матричного элемента ку-лоновского взаимодействия V получается следующее выражение
< YIVIY) - Z №), <2'8)
где R.K - слеторовские интегралы, полностью определяемые радиальными частями одночастичных орбиталей
R* "11Рп1«,<г<)Рп,£,едДрл;г.(гоРп.,{Пг»)с1г«<1г2. (г-9)
О О с >
Величины Е> и ?< обозначают, как обычно, большее или меньшее из величин Zi и . Коэффициенты CU являются результатом интегрирования по угловым и спиновым переменным. Их расчет - наиболее трудоемкая часть расчета матричных элементов (2.8)