Масштабные эффекты в глубоконеупругих и дифракционных процессах при высоких энергиях

• Автор: Рютин, Роман Анатольевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Протвино
• Количество страниц: 85 с. : ил.

Р0ГО',”СПЛЛ ГОСГ.л, . :^;паЦ шдио дкА .
Впедение
Глава I. Связь процессов глубоконеупругого рассеяния (ГНР)
и инклюзивной е+е~ аннигиляции (ИА)
. Соотношения аналитического продолжения
Соотношение взаимности и его проверка
Анализ экспериментальных данных
Анализ модифицированного соотношения
Глава II. Эффекты, связанные с массами кварков
Асимптотические соотношения между структурными функциями
Оценка вклада чарма в структурную функцию
Глава III. Эксклюзивные двойные дифракционные процессы
в адронных столкновениях
Теоретическая модель и нормировка на данные по ЭРВМ
Модель для ЭДЦС
Теоретические оценки сечений для ускорителей ТеУгйгоп и ЬНС
Рождение бозона Хиггса в ЭДДС
Рождение тяжелых 0++ состояний с,ь в ЭДДС
Эффекты дополнительных пространственных измерений в ЭДДС ... 56 Рождение двух струй в ЭДДС
ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Приложение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В
1 Приложение Г
Приложение Д

При изучении физических величин, таких как сечения, средние множественности, структурные функции и т.д. мы сталкиваемся с присутствием различных пространственно-временных масштабов, связанных через соотношение неопределенностей с характерными энергетическими (массовыми) масштабами. Часто в одном и том же процессе мы имеем дело с двумя или несколькими масштабными переменными: энергия и виртуальность фотона, виртуальность фотона и масса кварков, поперечный импульс протона и масса тяжелого бозона Хиггса и т.д. При этом энергетическая зависимость величин изменяется, и характер изменения определяется различием участвующих в описании процесса дополнительных масштабов.
К примеру, мы можем представить следующую картину: в области взаимодействия процесса, происходящего на больших расстояниях, возникают кратковременные возмущения (характерное время мало), которые приводят к резким изменениям в развитии данного процесса. Такой масштаб обычно называют “жёстким” (“hard scale”). При таком значении энергетического массового параметра Q велико, и эффективная константа взаимодействия КХД as(Q2) мала по сравнению с единицей. Другой масштаб (малые Q2), при котором метод теории возмущений неприменим, называют, соответственно, “мягким”.
Существуют также более сложные ситуации, когда возникают еще и промежуточные по величине переменные, либо отношение масштабов недостаточно велико, что может приводить к явлениям типа интерференции [1].
Решаемые в даиой работе проблемы являются частью общей теоретической задачи об учёте дополнительных энергетических масштабов при объяснении полной энергетической зависимости измеряемых в экперименте физических величин. При-

<7i2= Если взять общую форму для амплитуд Т, которые удовлетворяют условиям
9“Г£ = 0, tfT£ = 0, (73)
и пренебречь членами порядка о(£;), можно найти следующее выражение при |^| < 1 Гэв2:
/ рч> ря
Т?а(р, Ч, щ) = [Gt«* - TgDp^gv{si, U, qqi) (74)
/~i — Qi.fiQa
C^/ia — Jltct

Р?=Рц-—Ч,, м ТО»
Ра=Р»~ — Яьа ■

Для т£^др мы используем редже-эйкональное приближение [44, 93]. При малых £; амплитуда, как и в случае ЭРВМ, принимает форму борцовского члена, то есть реджевского фактора:
, ор(й)
Т° {Si,ti,qq^ = сдр(е ^ s0
то» у
SO - ТО»
, г2 )
4 2 ' <9Р> .
(75)

ар(0) = 1.203 , а'р(0) = 0.094 Гэв"2 , (76)
г2р = 2.477 Гэв
являются фиксированными параметрами для “жесткого” померона [44], которые получены из глобального описания данных по рр{рр) рассеянию. Параметры
сдр ~ 3.5 , г2 = 2.54 Гэв"2 (77)