Вопросы спектроскопии легких мезонов и их взаимодействия

• Автор: Герасюта, Сергей Михайлович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Ленинград
• Количество страниц: 133 c. : ил

В В ЕДЕНИЕ

Глава I. БУТС ТРАПНАЯ ПРОЦЕДУРА В КВАЗИЯД0РНОЙ ЮДЕНИ

КВАРКОВ

§ I. Концепция составной модели кварков:

одетые кварки, глюонные короткодействующие силы, спектральные интегралы по

массам кварков

§ 2. Амплитуды кварк-кваркового взаимодействия

§ 3. Бутстрапная процедура и итерационный

метод

§ 4. Обмен тяжелым глюоном как затравочное

точечное взаимодействие

§ 5. Устойчивость бутстрапной процедуры в
квазиядерной модели кварков
§ 6. Сходимость итерационного ряда и ~
разложение
§ 7. Учет вклада Р -волновых блоков
§ 8. Выводы
Глава 2. РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КВАЗИЯДЕРНАЯ МОДЕЛЬ и , (I , 3 -КВАРКОВ
§ I. Обобщение итерационного метода решения бутстрапных уравнений на случай трех
фпейверов
§2. Спектроскопия низших мезонных состояний. Дикварковые состояния

§ 3. Низкоэнергетические кварк-кварковые и
кварк-антикварковые амплитуды рассеяния 52 § 4. Выводы
Глава 3. РЕАКЦИЯ -АННИГИЛЯЦИИ И ЭФФЕКТ ЛОГАРИФМИЧЕСКОЙ СИНГУЛЯРНОСТИ ТРЕУГОЛЬНОГО ГРАФИКА
§ I. Логарифмическая сингулярность треугольной диаграммы
§ 2. Реакция при О? = 0,8 -
- I Гэв2
§ 3. Реакция -*-&1+2Л~ при 0? = 0,8
- I Гэв2
§ 4. Выводы
ПРИЛОЖЕНИЕ А
ПРИЛОЖЕНИЕ Б
ПРИЛОЖЕНИЕ В
ПРИЛОЖЕНИЕ Г
ПРИЛОЖЕНИЕ Д
ПРИЛОЖЕНИЕ Е
ТАБЛИЦЫ
РИСУНКИ
ЗАКЛКНЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

сектора (2.6) - (2.8) приводят к полюсам на втором листе амплитуды близко от физической области (к виртуальным уровням). Других физических полюсов (или виртуальных уровней) амплитуда не имеет. Р -волновые состояния мезонного (2.4), (2.5) и дикваркового (2.9) - (2.10), (2.14) - (2.15) секторов включаются для построения корректной математической процедуры, сашсогласованность которой на примере модели с кварками одного флейвера, показана в работе /^8/,
Схема бутстрапной процедуры при наличии трех различных кварков остается прежней ^Однако, введение кварков трек флейверов приводит к появлению новых состояний, характеризующихся дополнительными квантовыми числами. В Приложении Б обобщается процедура выделения собственных состояний в Ь~, и~ каналах на случай кварков различных масс.
Итерационный метод решения Ь1 /Р -уравнений можно применить и в случае трех кварков Л , (1 , 3 , что даст возможность получить кварк-кварковые и кварк-антикварковые амплитуды в низкоэнергетической области. Для мезонного и дикваркового секторов юдоли в Приложении В приведены затравочные амплитуды взаимодействия. Здесь же выписаны амплитуды взаимодействия для произвольной итерации, полученные с использованием сил кроссинговых каналов. Зная затравочные амплитуды взаимодействия, можно построить унитаризованные амплитуды для мезонных и дикварковых состояний. Для этого используются соотношения упругой унитарности аналогично работе с единственным обобщением функции Чъго-Манделъстама на случай кварков разных масс (Приложение Г). Для перехода в кроссинговый канал амплитуда взаишдействия, разложенная по собственным состояниям, приводится к каноническому виду (Приложение Д). Унитаризованные амплитуды двух кроссинговых каналов нулевой итера-