Влияние собственного магнитного момента на поведение классических электродинамических систем

• Автор: Русаков, Александр Евгеньевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 102 с. : ил.

Глава I. Решение обратной задачи магнитной локации

§1.1. Постановка задачи

§ 1.2. Однозначность решения трехмерной задачи локации ( магнитного диполя

§ 1.3. Однозначность решения двумерной задачи локации

магнитного диполя

§ 1.4. Выбор области поиска диполя

§ 1.5. Практическая реализация аппаратно-программного

комплекса трехмерной мыши

Глава II. Теория спинового упорядочения в ферромагнитных пленках

§ 2.1. Моделирование динамики одномерной доменной структуры в ферромагнитной пленке
§ 2.2. Перспективы использования метода крупных частиц для
моделирования двумерных доменных структур
§ 2.3. Влияние дефекта на форму доменных границ равновесной полосовой доменной структуры

Глава III. Особенности распространения электромагнитных волн в
плазменной среде
§ 3.1. Релятивистское кинетическое уравнение Власова с учетом спина
§ 3.2. Тензор диэлектрической проницаемости релятивистской
замагниченной плазмы с учетом спина

§ 3.3. Дисперсионные уравнения для волн в одномерной
релятивистской магнитоактивной плазме
§ 3.4. Верхнегибридный резонанс и дисперсия электромагнитных волн, распространяющихся в магнитоактивной плазме перпендикулярно внешнему магнитному полю
Заключение
Приложение А. Равновесная ширина полосового домена
§ А.1. Функционал энергии системы
§ А.2. Уравнение, минимизирующее функционал энергии
Литература

Исследование систем, обладающих собственным магнитным моментом, является актуальной задачей современной физики в силу наличия большого количества использующих эти системы приложений как фундаментального, так и прикладного характера. К таковым, в частности, относятся задачи анализа закономерностей возникновения и развития коллективных спиновых структур в ферромагнитных
материалах, определения условий существования стационарного
спинового упорядочения. Среди прикладных задач можно выделить создание и улучшение носителей информации большого объема (накопители на магнитных дисках и лентах) [1], построение твердотельных запоминающих устройств на основе магнитных доменов, неразрушающий магнитный анализ различных объектов (дефектоскопия, магнитная энцефалоскопия [2, 3, 4, 5], анализ магнитных неоднородностей в атмосфере и литосфере [6] и др.), разработка миниатюрных датчиков магнитного поля [7, 8], элементов радиофизических СВЧ-устройств (фильтры, вентили, спиновые транзисторы, резонаторы, поглотители) [9, 10, 11, 12].
Задача магнитной локации — определения положения
намагниченного тела или системы токов по известным значениям напряженности магнитного поля в нескольких точках — является сложной, несмотря на простоту формулировки. Это связано с отсутствием в общем случае однозначного решения — определить распределение намагниченности, зависящей в общем случае от бесконечного числа параметров, проведя конечное количество
Глава III. Особенности распространения электромагнитных волн в плазменной среде
§3.1. Релятивистское кинетическое уравнение Власова с учетом спина
Как показано в [75, 76, 77, 78,79], наличие спина приводит к возникновению новых явлений в плазменных средах. Однако эти эффекты являются существенными при значительной плотности плазмы (порядка плотности твердого тела и выше), которая достигается либо в результате фемтосекундного лазерного воздействия на вещество, либо в астрофизических объектах, таких. как пульсары. В обоих случаях температура достигает релятивистских значений, и классический подход, примененный в указанных работах, может дать лишь качественную картину эффектов, связанных с наличием спина. Поскольку разогрев плазмы до таких температур сопровождается возникновением сильных квазистационарных магнитных полей [41, 51, 52], которые в данной главе рассматриваются как внешние, то компоненты скорости электронов, перпендикулярные направлению поля, уменьшают свое значение за счет циклотронного излучения, приводя к возникновению анизотропии теплового разброса скоростей.
Динамику спина движущегося электрона можно описать с. помощью уравнения Баргманна — Мишеля — Телегди [80, 81]: