Комбинированное полуклассическое приближение в теории тепловых атомных столкновений

• Автор: Юрова, Инна Юрьевна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 280 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
Введение
В.1 Классификация процессов столкновений
по энергиям рассеивающихся частиц
В.2 Причина появления комбинированного
полуклассического приближения
В.З Системы отсчета
В.4 Основные задачи, рассмотренные
в данной работе
Часть I. Методы теории, составляющие основу
комбинированного приближения
Глава 1. Область сильного взаимодействия
1.1 Квантовая задача столкновения двух атомов
1.2 Метод сильной связи каналов
1.3 Квазиклассическое приближение
1.3Д,Волновая функция
1.3.2 Метод единой классической траектории
1.4 Полные сечения неупругих переходов в квазиклассическом приближении
1.5 Приближение двух состояний
1.6 Адиабатические состояния
1.6.1 Неадиабатическая связь
1.6.2 Матрица неадиабатического перехода
1.7 Точно решаемые модели двух состояний
1.7.1 Линейная модель или модель Ландау-Зинера
1.7.1(а) Метод определения параметров

модели Ландау-Зинера
1.7.2 Модель Демкова-Кунике
1.7.2 (а) Метод определения параметров
модели Демкова-Кунике
1.7.3 Сравнение моделей Демкова-Кунике
и Ландау-Зинера
1.7.4 Экспоненциальная модель
или модель Никитина
1.7.5 Обобщенная экспоненциальная модель
Куммера
1.7.6 Квантовая модель Розена-Зинера-Демкова
1.7.7 Дальнейшее развитие метода
неадиабатических переходов
Глава 2. Область слабого взаимодействия
2.1 Базисы и различные представления для электронных волновых функций
Пример р-состоянийй
2.1.1 їв-представление
2.1.2 '-представление
2.1.3 Молекулярное представление. Случай Хунда А
2.2 Асимптотический гамильтониан системы двух
одинаковых р-возбужденных атомов
2.2.1 Гамильтонианы невзаимодействующих атомов
2.2.2 Кориописово взаимодействие
2.2.3 Тензор квадруполь-квавдрупольного взаимодействия
2.2.4 Диполь-дипольный оператор второго порядка Уб или оператор
диффузионного взаимодействия
2.2.5 Тензор обменного взаимодействия
Глава 3. Б-матрица и полные сечения рассеяния
в комбинированном попуклассическом
приближении
3.1 Обобщение метода локализованных переходов
на случай многих каналов и построение
оператора эволюции во внутренней области
3.2.1 Построение оператора эволюции
во внешней области
3.2.2 Область вращательных переходов
3.3 ё-матрица в комбинированном приближении
3.4 Свойства симметрии Б-матрицы
3.5 Фазовое усреднение
3.5.1 Пример системы (3,2)
3.5.2 Общий случай
3.5.3 Усреднение сечения рассеяния
по начальным состояниям
3.6 Вектор заселенностей и матрица вероятностей
3.7 Применимость теории цепей Маркова
к задаче атом-атомных столкновений
3.7.1 Условия применимости
3.7.2 Применение предельной теоремы
3.7.3 Матрица релаксации для системы (2,1)
3.7.4 Матрица релаксации для системы (3,2)
3.7.5 Пределы применимости комбинированного полуклассического приближения
Часть II. Использование комбинированного полуклассического приближения в теории столкновений атомных
частиц при тепловых энергиях
Глава 4. Передача энергии электронного возбуждения при столкновениях атомов натрия
в ЗР-состояниях
4.1 Система адиабатических кривых димера натрия
4.2 Параметризация псевдопересечений
адиабатических термов
4.3 Гасчет сечений передачи энергии
< 1<1/(Ш2 >, а.и.
МАТРИЧНЫЙ ЭЛЕМЕНТ РАДИАЛЬНОЙ НЕАДИАБАТИЧЕСКОЙ СВЯЗИ
я („.„о
Рис.З Зависимость матричного элемента радиальной неадиабатической связи < \djdR2 > между состояниями симметрии 2£ системы Зг2+ + Н от межъядерного расстояния [32].