Влияние перестройки остова на характеристики распада вакантно-возбужденных состояний ионов

• Автор: Бриюнас, Викторас Эдуардович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Вильнюс
• Количество страниц: 123 c. : ил

СПИСОК СОКРАЩЕНИЙ

ВВЕДЕНИЕ!
1. ПОЛУЧЕНИЕ ВОЛНОВЫХ ФУНКЦИЙ ВАКАНТНО-ВОЗБУЖДЕННЫХ СОСТОЯНИИ И РАСЧЕТ РАДИАЛЬНЫХ ИНТЕГРАЛОВ

1.1. Классификация возбужденных состояний и методы

их изучения

1.2. Радиальные орбитали дискретного спектра

1.3. Кулоновские волновые функции непрерывного спектра

1.4. Решения уравнения самосогласованного поля для электрона в непрерывном спектре

1.5. Расчет радиальных интегралов

2. ЭНЕРГИИ И ВЕРОЯТНОСТИ РЕНТГЕНОВСКИХ ПЕРЕХОДОВ

2.1. Энергии рентгеновских переходов

2.2. Вероятности радиационных переходов
2.3. Результаты расчета энергий и вероятностей радиационных переходов
3. ЭНЕРГИИ И ВЕРОЯТНОСТИ ОЖЕ-ПЕРЕХОДОВ
3.1. Сущность эффекта Оже
3.2. Энергии оже-переходов
3.3. Вероятности оже-переходов
3.4. Результаты расчета энергий и вероятностей оже-переходов и их обсуждение
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

СПИСОК СОКРАЩЕНИИ
ВФ - волновая функция
ШР - графический метод расчета
МЭ - матричный элемент
НРО - неортогональные радиальные орбитали
РО - радиальная орбиталь
ССП - самосогласованное поле
ХФ - Хартри-Фок
ХФС - Хартри-Фок-Слэтер

Большинство процессов, протекающих в атомном мире, так или иначе связаны с образованием и заполнением вакансий в электронных оболочках атомов. Образование вакансий, как правило, является результатом одного из следующих процессов ДЛ а) захвата орбитального электрона и/или внутренней конверсии в радиоактивных элементах, б) фотоэлектрического эффекта и в) столкновения атома с другими микрочастицами - электронами, протонами, ядрами, ионами, атомами или молекулами. При этом, если вакансия образуется не во внешней оболочке, то атом или ион переходит в возбужденное состояние с большей, чем в основном состоянии, энергией и конечным временем жизни. Девозбуждение иона, т.е. возвращение его в основное состояние, может осуществляться посредством радиационного перехода, когда избыток энергии высвечивается в виде кванта электромагнитного поля, или безызлучательного перехода (эффекты Оже, Костера-Кронига, автоионизация), когда излишняя энергия уносится электроном. Исследование спектров электромагнитного излучения и электронных спектров дает огромное количество информации о свойствах как самих атомов, так и той среды, в которой они находятся. Спектральный анализ, кроме своей непревзойденной точности, обладает еще и тем достоинством, что он применим для изучения характеристик объектов, неподдающих-ся диагностике никакими другими средствами. К таким объектам относятся, в частности, космические туманности и атмосферы звезд.
В настоящей работе изучаются атомы и ионы с вакансиями в самых глубоких (ближайших к ядру) электронных оболочках атома: К - и 1_ -оболочках.

ратичное отклонение между £, и £3 составляет 2,65 эВ, а между Е4 и £2- 0,84 эВ, т.е. использование и Р0 «центра тяжести”, и РО, определенных без обеспечения условия ортогональности полных Ш, дает заниженные энергии переходов, но в последнем случае ошибка является большей.
Что же касается энергий термов состояния 1з25(э5 )2рм15, то энергия, определенная с ВФ «центра тяжести” конфигурации, является несколько завышенной по сравнению с энергией, полученной с РО для термов. Это сказывается и на энергиях рентгеновских переходов. Однако это завышение не является большим. По нашим расчетам среднеквадратичное отклонение между £, и £2 для этих переходов составляет 0,15 эВ. Это свидетельствует /60/ о том, что использование ВФ „центра тяжести" более оправдано в случае конфигурации, не имеющей нижележащих термов той же симметрии.
Из табл. 2 видно также, что наши результаты в основном неплохо совпадают с результатами, полученными с использованием более сложных методов, хотя для отдельных переходов и наблюдаются ощутимые различия. Кстати, то же самое можно заметить и при сравнении результатов /26/ и /30/ между собой. Более объективным критерием мог бы служить эксперимент. В табл. 3 мы включили результаты эксперимента /29/, сопоставив его с нашими расчетами энергий переходов между усредненными состояниями КЕп - . Наблюдаемое различие можно объяснить тем, что на результаты эксперимента оказали влияние также и переходы из состояний 1$2рЫ И 1525г2рЫ
Вернемся к табл. 2. Влияние эффекта перестройки остова на расчетные значения вероятностей рентгеновских переходов видно из сравнения граф А., и А2 . Для данного, типа перехо-