Взаимодействие свободного и связанного в атоме электрона с сильным полем излучения

• Автор: Берсонс, Имантс-Янис Язепович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Рига
• Количество страниц: 221 c. : ил

ГЛАВА I. МЕТОДЫ РАСЧЕТА МНОГОФОТОННЫХ ПРОЦЕССОВ НА
СВОБОДНЫХ ЭЛЕКТРОНАХ И В АТОМАХ (обзор литературы)
ГЛАВА 2. ЭЛЕКТРОН В КВАНТОВАННОМ ПОЛЕ ЭЛЕКГРОМАГНИГНОЙ ВОЛНЫ
2.1. Монохроматическая волна
2.2. Плоская волна
2.3. Монохроматическая электромагнитная волна и
магнитное поле, параллельное направлению распространения волны
2.4. Две монохроматические электромагнитные волны
ГЛАВА 3. ЧАСТИЦА В ПОЛЕ МОДЕЛЬНЫХ ПОТЕНЦИАЛОВ В ПРИСУТСТВИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ ВОЛНЫ
3.1. Отражение электрона от стенки в присутствии
электромагнитной волны
3.2. Электрон в короткодействующем потенциале в
присутствии электромагнитной волны
3.2.1. Ионизация системы, связанной короткодействующими силами, циркулярно поляризованной волной
3.2.2. Рассеяние на & -потенциале в присутствии электромагнитной волны

3.3. Обобщение рядов Неймана для специальных
функций Бесселя, встречающихся при решении
многофотонных задач
ГЛАВА 4. УРАВНЕНИЯ МЕТОДА СИЛЬНОЙ СВЯЗИ ДЛЯ МНОГОФОТОННЫХ ЗАДАЧ
4.1. Уравнения метода сильной связи в неподвижной системе координат
4.2. Уравнения метода сильной связи в колеблющейся системе координат
ГЛАВА 5. КВАЗИКЛАССИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ МНОГОФОТОННЫХ ПРОЦЕССОВ В ВЫС0К0В03БУВДЕННЫХ АТОМАХ
5.1. Вывод основных уравнений квазиклассического приближения
5.2. Теория возмущений для расчета сечений многофотонной ионизации
5.2.1. Вывод сечений N -фотонной ионизации
5.2.2. Учет поправок в межрезонансных минимумах
5.2.3. Сравнение с квантовомеханическими расчетами и экспериментом
5.3. Точное решение основных уравнений квазиклассики. Проблема удовлетворения граничных условий
5.4. Приближение эквидистантности уровней
5.4.1. Волновая функция электрона в кулоновском
поле в присутствии сильного низкочастотного поля излучения

5.4.2. Расчет вероятностей радиационных переходов между высоковозбужденными состояниями атомов в присутствии сильного низкочастотного поля
5.4.3. Оценка вероятности многофотонной ионизации высоковозбужденных состояний атомов низкочастотным полем
5.5. Расчет сечений свободно-свободных переходов
в квазиклассичееком приближении
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Если взаимодействие между электроном и электромагнитной волной отсутствует, т.е. Ь - о, то решения уравнения (2.81) равны
0^1 - (.Ич 1/г)ьс± {[с^3-(К1-е4/^б^24 т24Шь-у*!)}1'* (2.82).
Здесь два значения У- ti соответствуют двум возможным спиновым состояниям электрона, а разность с|/3- СИ^1/х] и) равна им-цульсу электрона в направлении оси £. . Как следует из выраже-ния (2.82), при Ь- О полная энергия равна энергии свободной квантованной волны плюс энергия электрона в магнитном поле^Ю]. Нетрудно найти из уравнения (2.81) первую поправку к Ц?. порядка I)1. Она равна
(2.83).
Если собрать вместе все подстановки, то получим следующее выражение для волновой функции, удовлетворяющей уравнению (2.1) с потенциалом (2.69)
и5и-(2.84).
Также как и для волновой функции (2.22), замена полного импульса квазиимпульсом
рр ~~ СР " ЩР)
(2.85)
не меняет вида функции (2.84). Появляется цри этом только дополнительный множитель <2хр { <- (Р*) }
Решение уравнения Клейна-Гордона с потенциалом (2.69) отли-