Изменение энергии связанного состояния отрицательных ионов и ридберговских уровней атома водорода в сильном лазерном поле

• Автор: Пронин, Евгений Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2004
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 148 с. : ил.

2.2.2. Циркулярная поляризация
2.2.3. Линейная поляризация
2.3. Численные результаты и обсуждение
Глава 3. Ридберговские состояния атома водорода в сильном
лазерном поле
3.1. Общие формулы для ДГП и техника расчетов
3.1.1. Изолированные уровни
3.1.2. Вырожденные уровни
3.1.3. Отделение угловых переменных
3.1.4. Расчет составных радиальных матричных элементов
для виртуальных переходов в континуум
3.2. Численные результаты и обсуждение
3.2.1. Дисперсионная зависимость ДГП и сдвиг уровней в сильном световом поле
3.2.2. Поправки к вероятности фотоэффекта в сильном световом поле
3.3. Общие формулы для Е^ и техника расчетов
3.4. Численные результаты и обсуждение
3.4.1. Дисперсионная зависимость Е® и сдвиг уровней в сильном световом иоле
3.4.2. Учет поправки Е'^ в расчете интенсивности, соответствующей началу стабилизации
Заключение
л (1 2'! —. / 2)
Приложение А. Явный вид МЭ МД,1 и МД для короткодействующего потенциала
Приложение Б. Схема расчета кулоновских составных МЭ 4-

го и 6-го порядка
Список литературы

которые определяют волновую функцию ККЭС (13) в области малых г (где эффекты, связанные с наличием связывающего потенциала, играют важную роль). При этом коэффициенты /2^,тп^ как функция к демонстрируют характерное платонодобное поведение. Точная динамика лазер-атомного взаимодействия описывается сложной системой однородных уравнений (56) для коэффициентов и собственного значения е. Любой итеративный (по II(г)) анализ необходимо выполнять с осторожностью; действительно, такая итеративная процедура аналогична разложению Борна для связанного состояния, точность которого не вполне ясна. Чтобы найти поправку первого порядка по II(г) к приближению Келдыша, мы перенесли все диагональные матричные элементы в уравнениях (56) в левую часть и затем подставили результаты приближения Келдыша для (то есть /Д’”^ = Фс,о)
в правую часть. Таким образом в ПП результаты для имеют
следующий вид:
,(1,т)ЛЛ _ Мк,о( —1) + £|т|,0-Мм(~1)
” 1 - (-1 - 2М3/2 + пки - Мк,к{-1) - <5И,0МЫ-1) ’
кф 0.
(86)
Отметим, что вид уравнения (86) для р-состояния идентичен соответствующему результату в ПП для г-состояния в модели ПНР (ср. с приближением I в [69]).
(1у) Улучшенное приближение Келдыша (УПК) для р-состояний. Чтобы получить обобщение УПК [47, 19] для р-состояний, отметим, что для г-состояний оно получается как упрощенная версия ПП заменой знаменателя в уравнении аналогичном (86) единицей (смотри приближение II в [69]). Аналогично мы определяем УПК для р-состояний:
/Г)УЖ=Мм(-1) + £и,оМм(-1), кфО, /0(1'т) = 1. (87)