Некоторые методы решения задач динамики излучающего газа

• Автор: Милюкова, Ольга Юрьевна
• Шифр специальности: 01.01.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1984
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 120 c. : ил

ГЛАЕ4 I. Неявная схема для совместного решения уравнений энергии и переноса излучения в задачах с радиационно-кондуктивным теплообменом 20 § I. Общая схема решения задач радиационной
газовой динамики
§ 2. Построение неявных схем для совместного
решения уравнений энергии и переноса излучения в задачах с радиационно-кондуктивным
теплообменом
§ 3. Исследование устойчивости неявных разностных схем
§ 4. Примеры расчетов на ЭШ
Глава II. Методы осреднения двумерного уравнения
переноса излучения
§ I. Осреднение двумерного уравнения переноса
излучения по направлениям полета фотонов и прибликенный метод учета угловой зависимости
§ 2. Осреднение двумерного уравнения переноса
излучения по углу и по частоте в случае коэффициента поглощения 92^ =
§ 3. Примеры численных расчетов
Глава III. Численное исследование развития лазерной
плазмы вблизи поверхности мишени при умеренном давлении окружающего газа
§ I. Постановка задачи и метод численного решения

§ 2. Динамика развития плазменного факела
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

I. В последнее время в науке и технике все чаще приходится иметь дело с высокотемпературными газодинамическими процессами. Эти процессы играют существенную роль в некоторых задачах управляемого термоядерного синтеза, в исследованиях явлений, происходящих в лазерной плазме, в сильноточных излучаицих разрядах, в задачах по вхождению космических летательных аппаратов в атмосферы планет, в астрофизике и т.д. Во многих случаях невозможно определить газодинамические параметры (скорости, плотности, температуры), не зная полей излучения, и наоборот, нельзя определить поля излучения, не зная газодинамических полей.
Перенос тепла излучением начинает существенно влиять на ход процессов, когда температура среды достигает I эВ
= П600°К. В случае, если температура не слишком высока, а плотность среды не слишком низка, плотность энергии излучения и давление излучения пренебрежимо малы по сравнению с давлением и энергией вещества. Однако, поток энергии за счет излучения сопоставим с потоками энергии за счет других механизмов переноса. Связано это с тем, что поток энергии излучения по порядку величины равен С I] , где (У - плотность энергии излучения, а с - скорость света. Поэтому, несмотря на малость (/ , с(У может быть велико за счет большой величины с , ив расчетах газодинамических параметров необходимо учитывать поток излучения.
В этом случае система уравнений радиационной газовой динамики (ИЮ имеет вид [I]:

устойчивой в энергетической норме оператора А, определенного в (1.3.19), а также в энергетической норме оператора к±, определенного в (1.3.20).
Замечание: оператор к± совпадает с оператором к, введенным в (1.3.3).
§ 4. Примеры расчетов на ЭВМ
Одним из методов исследования устойчивости разностной схемы является расчет на ЭВМ. Такие исследования были проведены дяя разностных схем (1.2.7), (1.2.8), (1.2.10) - (1*2.ІД (1.2.12) - (1.2.13) на примере модельной задачи о прогреве вещества лазерным излучением.
При решении задачи газодинамический разлет не учитывается, что неплохо соответствует начальной стадии процесса. Задача рассматривается в четырехгрупповом приближении плоского слоя. Процесс описывается системой уравнений [і]:
Ц=~
щ*1° ’
I Х=Хй> (зс--чЛ.
(1.4.2) мЛ
^ ІХ.
(1.4.3)
г/,
а/ = :е; {г1
К,~1 '4 У
др I -О гЛ ^ 4/1 4/1
ЛХ' п Т = І0 е
__ “ 4/1 ОС - Хе
Здесь I - интенсивность лазерного излучения, 0, эсы= X.