Исследование избыточного излучения в околоземном пространстве (квазизахваченная компонента)

• Автор: Прокопьев, Семен Иванович
• Шифр специальности: 01.04.12
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1983
• Место защиты: Якутск
• Количество страниц: 135 c. : ил

1. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ ПРИ РАДИАЦИОННЫМИ ПОЯСАМИ ЗЕМЛИ
1.1. Условия наблюдения квазизахваченных частиц
1.2. Состав и энергетический спектр
1.2.1. Измерения на ракетах и спутниках
1.2.2. Стратосферные измерения
1.3. Движение заряженных частиц в незамкнутой дрейфовой области
1.3.1. Применение дрейфовой теории (на малых высотах от Земли)
1.3.2. Квазизахват частиц
1.4. Выводы
2. МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ И АППАРАТУРА
2.1. Характеристики траекторий ИСЗ и геофизических ракет
2.2. Состав и технические характеристики бортовой аппаратуры
2.2.1. Методика обработки данных измерений
2.2.2. Наземные испытания и калибровка
датчиков
2.2.3. Учет фонового излучения
2.3. Светосила детекторов
2.4. Выводы

3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ДАННЫЕ И РЕЗУЛЬТАТЫ АНАЛИЗА
3.1. Данные высотных измерений
3.1.1. Анализ Н-профиля интенсивности
3.2. Поток вторичных (локальных) частиц
3.3. Эффект восточно-западной асимметрии
3.4. Долготная зависимость
3.5. Широтный эффект
3.6. Энергетический спектр избыточных частиц
3.6.1. Проникающая способность избыточного излучения
3.6.2. Спектр электронов
3.7. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Приложение

За последние 10-15 лет был выполнен ряд экспериментальных работ, посвященных исследованию избыточного излучения потоков заряженных частиц (электронов и протонов) с энергией Е-10-103 МэВ, регистрируемых в околоземном пространстве под радиационными поясами и отличающихся по составу и интенсивности от первичных космических лучей (п.к.л.).
Первые результаты, свидетельствующие о существовании такого вида излучения, были получены независимо в работах [1-10].
Актуальность исследований избыточного излучения обусловлена несколькими причинами.
Во-первых, изучение физических характеристик избыточных заряженных частиц (протонов, электронов и других компонент) важна для понимания процессов накопления и удержания энергичных частиц в магнитосфере Земли на различных высотах. В магнитных полях, дрейфующих в космическом пространстве и в магнитосферах других планет, могут возникать аналогичные ситуации, как и в геомагнитосфере, в результате которых появляется избыточное излучение. Поэтому их изучение будет полезным для решения некоторых астрофизических задач.
Во-вторых, проблема избыточного излучения (источники, спектральные характеристики, пространственные и временные вариации) находится в тесной взаимосвязи с геофизическими явлениями, установление природы которой имеет практическое значение. В частности, проведенные исследования [II] указывают на то, что плотность энергии избыточного излучения £ц.(~0,6 эВ.см“^) по порядку величины сравнима с плотностью энергии п.к.л.
6 ( ~ 0,9-1,0 эВ.см”^). Величина ^определяется протонной

Обработка данных приборов, установленных на ИСЗ.
На ИСЗ "Космос-259", -381" были установлены приборы (табл.4), представляющиеся собой одиночные счетчики и телескопические установки на них. Телеметрические записи сигналов, представляющие собой циялы из восьми ступенек на фиксированных уровнях напряжения выходного сигнала в диапазоне от 0 до б В (0,3; 0,9; 1,5; 2,0; 2,6; 3,8; 4-,4) могут отличаться от указанных величин на ±0,2 В. В течение одного цикла, т.е. за время от начала цикла до начала следующего цикла, прибор фиксирует всегда одинаковое число частиц, которое зависит только от прибора и его параметра. Тогда скорость счета N определяется по формуле N = п/аТ^ , где лТ^ = - разность между
последующей и предыдущей кодовыми метками, переведенная в секунды. л Тп зависит от потока частиц, при увеличении которого уменьшается. Так как прибор фиксирует п частиц в течение некоторого времени, начало и конец которого отмечается кодовыми метками Тп и Тп^ , то скорость счета N надо отнести к среднему времени = Тп./2_ • Московское время, соответствующее , рассчитывается по формуле: 1М0СК - I +А ги - — п п
(привязки), где д - московское время, соответствующее нулевой метке бортового времени.
Географические координаты спутника к , , у! определялись по формулам [59]:
у = агсып
Л = агс
О 4 / 4 г 7с