Электронная структура дисилицидов молибдена, вольфрама и рения

• Автор: Бабушкина, Елена Владимировна
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 163 с. : ил.

* ВВЕДЕНИЕ
1. ЭЛЕКТРОННОЕ СТРОЕНИЕ СИЛИЦИДОВ ПЕРЕХОДНЫХ МЕТАЛЛОВ (ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ)
1.1. Кристаллическое строение объемных и пленочных фаз
1.2. Теоретическое исследование строения валентной зоны
силицидов
1.2.1. Зонная структура
^ 1.2.2. Плотность электронных состояний
1.3. Методы исследования поверхности Ферми
1.3.1. Эффект де Гааза-ван Альфена и
некоторые электрофизические характеристики МоБ12
1.3.2. Теоретическое исследования поверхности
Ферми дисилицидов
1.4. Спектроскопическое исследование электронной
структуры силицидов
1.4.1. Фотоэмиссионная спектроскопия
1.4.2. Рентгеновская эмиссионная спектроскопия
1.5. Оптические характеристики
V 2. ЭЛЕКТРОННАЯ СТРУКТУРА И ПОВЕРХНОСТЬ ФЕРМИ
ДИСИЛИЦИДОВ МОЛИБДЕНА, ВОЛЬФРАМА И РЕНИЯ
2.1. Особенности кристаллического строения
объемных материалов и пленок
2.2. Зонная структура и ширина валентной зоны дисилицидов
2.2.1. Детали расчета
2.2.2. Энергетические спектры
2.2.2.1. Влияние изоструктурности и изоэлектронности
на энергетические спектры
2.2.2.2. Ширина валентной зоны
2.3. Распределение плотности электронных состояний
по валентной зоне
2.3.1. Плотность электронных состояний
2.3.2. Стабильность фаз и характер проводимости
2.4. Поверхность Ферми и некоторые
электрофизические характеристики
2.4.1. Поверхность Ферми дисилицида молибдена
2.4.2. Электрофизические характеристики
2.4.2.1. Зависимость эффективной циклотронной массы и электропроводности от структуры поверхности Ферми
2.4.2.2. Зависимость коэффициента электронной составляющей теплоемкости у от плотности состояний на уровне Ферми
СПЕКТРАЛЬНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДИСИЛИЦИДОВ МОЛИБДЕНА, ВОЛЬФРАМА И РЕНИЯ
3.1. Фотоэлектронные спектры
3.2. Рентгеновские эмиссионные спектры
3.2.1. /,2,з спектры атомов кремния
3.2.2. Рентгеновские эмиссионные спектры
различных серий объемных фаз дисилицидов
3.3. Спектры диэлектрической проницаемости
и некоторых других оптических характеристик
3.3.1. Методика расчета диэлектрической проницаемости
и других оптических характеристик
3.3.2. Спектры диэлектрической проницаемости
3.3.3. Спектры коэффициента отражения и показателя преломления, коэффициента поглощения

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

Так как энергетический спектр 5-состояний кремния, отображаемый в Ь2,^-полосах (рис. 15) и сформированный в низших силицидах в основном взаимодействиями атомов кремния и металла, не претерпевает существенных изменении при переходе к высшим силицидам, авторы [47] сделали вывод, что состояния 5-симметрии кремния дают вклад только в связи типа кремний — металл, независимо от количественного состава фаз.
Слабое изменение формы и энергетического положения Л^д-полсы металлов при образовании силицидов указывает на незначительное участие (7-электронов в перестройке электронной структуры, что связано, вероятно, со значительной пространственной локализацией состояний (/-симметрии. Состояния этого типа не принимают заметного участия в образовании направленных связей типа Ме-Бь
Возникновение длинноволнового максимума й М/д-полос металлов в силицидах авторы [47] интерпретируют как отображение возникающей в соединениях 35-подобной полосы состояний кремния, проявляющейся в спектрах металла благодаря примеси /7-состояний в этом энергетически интервале.
В высокоэнергетической части валентной зоны, согласно авторам [47], наблюдается суперпозиция состояний металла и кремния, однако вклад 5-состояний кремния в этой части зоны относительно невелик. Авторы [47] отмечают, что с переходом от силицидов циркония к силицидам ниобия и молибдена последовательно уменьшается усредненное соотношение интенсивностей максимумов О и В Ь2,гполос кремния - от 4.1 до 3.2 и 2.6.
В работе [58] методом мягкой рентгеновской спектроскопии исследовалась электронная структура кристалла дисилицида молибдена.
На рис. 17. сопоставлены рентгеновские эмиссионные ^-спектры Мо и АГд-спектры 81 Мо812 и чистых элементов. Наиболее заметным результатом [58] является сужение главного максимум А при переходе от спектра чистого