Однопетлевые КХД и электрослабые поправки к четырехфермионным процессам в системе SANC

• Автор: Колесников, Владимир Александрович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2010
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 128 с. : ил.

Содержание
Введение
Схема вычислений в среде ЭАЫС
Предвычисления, амплитуды, форм-факторы
От аналитических результатов к числам
Цели диссертации
Содержание диссертации
1. КХД среда
1.1. Радиационные КХД попправки к b2q распадам
2. Процессы типа Дрелла—Яна по каналам заряженного и нейтрального токов
2.1. Кварк-антикварковые подпроцессы Дрелла-Яна
2.1.1. Вклад жесткого глюонного излучения с массивными кварками
2.1.2. Вклад жесткого тормозного излучения глюона в
МЭ схеме с безмассовыми кварками
2.1.3. Виртуальный вклад и вклад мягкого излучения глюона
2.2. Кварк-глюонный канал процессов Дрелла-Яна
2.2.1. Кварк-глюонный канал процессов заряженного тока
2.3. Кварк-глюонный канал процессов нейтрального тока
2.4. Численные вычисления на адронном уровне
2.4.1. Кинематика на адронном уровне
2.4.2. Интегрирование по переменным х, Х2 и

2.5. Численные результаты
3. Одиночное рождение и распады it-кварка
3.1. КХД радиационные поправки к полулептонному распаду топ
кварка
3.1.1. КХД радиационные поправки к распаду^ t —> bW+
3.1.2. Однопетлевая КХД амплитуда распада t —> Ъ + £+ + щ
3.1.3. Виртуальные КХД поправки
3.1.4. Поправки на тормозное излучение глюона
3.2. Электрослабые радиационные поправки к процессам одиночного рождения t-кварка и его распадам
3.2.1. Выделение КЭД поправок
3.2.2. Расходимости типа on-shell-W-mass
3.3. Каскадные приближения
3.3.1. Обычный каскад с узкой шириной
3.3.2. Каскад с комплексной массой W
3.3.3. Полюсное приближение
3.4. Численные результаты
3.4.1. Учет ширины t-кварка
4. Функции Jaw,wa в редукции Пассарино—Вельтмана
4.1. Вычисление J функции для распада t —> bud
4.1.1. Представление в виде тройного интеграла
4.1.2. Интегрирование по переменной г
4.1.3. Интегрирование по переменной х
4.1.4. Интегрирование по у

4.1.5. Определения для функций в канале распада t —>

4.1.6. Определения функции Jf"bsUb
4.2. Вычисление J для процесса ud —> tb
4.2.1. Интегрирование по z, х
4.2.2. Интегрирование по у
4.2.3. Функция J
4.2.4. Вычтенная функция J^b
4.3. Функции J для процессов bq —> tq'
5. Программные продукты
5.1. Пример внедрения SSFM SANC в WINHAC
Заключение

такой же вид, как (20).
В нашей массивной схеме вычислений в 4-мерном фазовом пространстве мы получили сечение процесса ид —> (I и? £+, факторизованное на борновское сечение соответствующего кварк-антикваркового процесса и с1 —¥ щ £+:

и° 2тг
Г%тах I
/ &г <т£С(^) < Рад (г) ^%ппп I

9 1 , ч
+ 8_4^}5 (39)

Р„{г)=Т, [*2+(1-2)2] (40)
— кварк-глюонная функция расщепления, и Т/ = |. Здесь мы прине-
брегли массами кварков всюду, исключая логарифмы с массами конечных
кварков, т.е. массовые сингулярности. Интегрирование по г здесь идет до
- (л _ ИМ У"* ~ 1 ^гпах — I Г гх I ~ 1.
V УЗ/
В МБ схеме с безмассовыми кварками, работая в п-мерном фазовом пространстве, мы получили факторизованное выражение:
лСС/ ч Ср Ггах /47ГД2 е 2е (1 — г)~2е
х/ У £(1 -у) £| ^ Г*2 -2Г+ ^(1 -е)
+г - г2 + (1 - £) е + | у (1 - г)2 (1 - е) |. (41)
В знаменателе выражения стоит 1 — е в силу того, что число проекций спина глюона в «-мерном фазовом пространстве равно п — 2 = 2(1 — е).