Метод функций Грина в исследовании взаимодействия заряженных частиц с полярной средой

• Автор: Марсагишвили, Тамази Андреевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1985
• Место защиты: Тбилиси
• Количество страниц: 186 c. : ил

Глава I. Функции Грина полярных сред с заряженными примесями. Общие результаты
§1. Теория линейного отклика
§2. Определения ФГ. "Кулоновская среда"
§3. Отделение поперечного электромагнитного поля
§4. Метод эффективных осцилляторов. Правила суш
Глава 2. Модельные расчеты функций Грина полярных сред с
заряженными примесными частицами
§1. Модельный гамильтониан системы
§2. Разделение электронных и колебательных степеней свободы
§3. Функции Грина в колебательной области частот для незаряженной примесной частицы
§4. Функции Грина системы в колебательной области частот
в случае заряженной примесной частицы
§5. Функция Грина системы с примесной частицей в области
электронных переходов в кондоновском приближении
§6. функция Грина системы с примесной частицей в области
электронных переходов в некондоновском приближении
§7. функции Грина полярной среды с многими примесями
Глава 3. Изучение кинетики процессов переноса заряда в
полярной среде методом функций Грина
§1. Модель реагирующей системы
§2. Гомогенные процессы. Методика расчета константы скорости переноса заряда

§3. Гетерогенные процессы. Методика расчета тока
§4. Сравнение теории с экспериментом для гомогенной
кинетики
§5. Связь между кинетическими параметрами и функциями
Грина
Глава 4. Изучение оптических свойств полярных сред с примесными частицами методом функций Грина
§1. Связь оптических характеристик полярных систем с
функциями Грина. Квантовая теория
§2. Процессы переноса заряда под действием света в полярных системах. Однофотонные гомогенные процессы
§3. Процессы переноса заряда под действием света в полярных системах. Двухфотонные гомогенные процессы
§4. Процессы переноса заряда под действием света в полярных системах. Однофотонные гетерогенные процессы III
§5. Сравнение теории с экспериментом для однофотонных
гомогенных процессов
Глава 5. Расчет термодинамических характеристик полярных сред с примесными частицами с помощью функций Грина. ...'. 129 §1. Термодинамические функции для полярных сред с дипольнонеактивными примесными частицами
§2. Термодинамические функции для полярных сред с дипольноактивными примесными частицами
Выводы и результаты работы
Литература
Приложение I. функция Грина операторов нормальных координат внутримолекулярных колебаний примесной частицы с одной дипольноактивной степенью свободы в локальной, однородной, изотропной полярной среде
Приложение II. Функция Грина операторов нормальных координат внутримолекулярных колебаний примесной частицы с двумя дипольноактивными степенями свободы в локальной, однородной, изотропной полярной среде

Воспользовавшись дисперсионным соотношением для второго слагаемого в полученном выражении и переходя от разности гиперболических косинусов к синусам в третьем слагаемом, получим:
М(г-т№
Возвращаясь к функции , запишем ее в виде:
М - еур /> (Г-Г) - ^"'(т- V) 3 (1.0)
где Е[У~ энергия реорганизации среды:
(1.‘У
а функция у{уп) имеет вид:
Л=} &)&Е
Для вычисления первого сомножителя в правой части формулы (2.50), запишем выражение для изменения свободной энергии реак7„ у()
Сравнивая выражение в уголковых скобках в правой части этого соотношения с выражением для функции П , видим, что эти величины совпадают лриРТтак что
р?‘Ъ) = -л г- ф (1.<у
Л (б)
Из формул (2.50), (2.63) и (2.67) получаем для ФГ
А'РЪ%)
Методика расчета функции достаточно подробно описана
в ряде работ / 44, 46 / и мы на этом не будем останавливаться.
Заметим только, что в классическом приближении
^(г-7') = р ЕЕ" (т-Г) (1- ПГ) (г-*У