Сверхпроводимость и спиновый транспорт в двумерных электронных системах со спин-орбитальным взаимодействием

• Автор: Димитрова, Ольга Венциславовна
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2006
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 158 с. : ил.

1 Поперечный спиновый ток и парамагнитная восприимчивость в двумерном электронном газе
1.1 Введение
1.2 Обращение в ноль бс спин-холловской проводимости в присутствии беспорядка
1.2.1 Микроскопическое диаграммное вычисление
1.2.2 Общее доказательство отсутствия стационарного спин-холловского тока
1.3 Спин-Холловская проводимость и Паули восприимчивость в присутствии электрон-электронного взаимодействия
1.3.1 Соотношение между зависящей от частоты спин-холловской проводимостью и восприимчивостью Паули
1.3.2 Поправки от взаимодействия к спин-холловской проводимости
1.4 Выводы
2 Фазовая диаграмма поверхностного сверхпроводника в продольном магнитном поле
2.1 Введение
2.2 Модель двумерного спин-орбитального сверхпроводника

2.3 Сверхпроводящий фазовый переход
2.4 Свойства сверхпроводника вблизи симметричной точки
2.5 Фазовая диаграмма
2.6 Ток и электромагнитный отклик в киральной фазе
2.7 Преобразование состояния БКШ в “слабо киральную” фазу
2.8 Фазовая диаграмма в присутствии немагнитных примесей
2.9 Переход Березинского-Костерлица-Таулеса
3 Джозефсоновский ток и спиновая поляризация в контактах сверхпроводник- двумерный электронный газ-сверхпроводник
3.1 Введение
3.2 Спектр андреевских состояний
3.3 Б-матрица и коэффициенты прохождения
3.4 Джозефсоновский ток
3.5 Уравнение на спектр и ток для контакта произвольной длины
3.6 Спиновая поляризация
3.7 Обсуждение
3.8 Заключение
Приложения
А Преобразование к эллиптическим интегралам
Б Линия 5Т'
В Восьмой порядок в функционале ГЛ
Г Спиноры, описывающие состояния квазичастиц в переходе
З/ШюЬЬа 20ЕС/8
Д Матрица рассеяния в нормальном состоянии перехода 8/КазЬЬа
2БЕС/8

Д.1 5 - матрица, полученная сшивкой волновых функций на
двух границах
Заключение
Работы, представленные на защиту
Список литературы

ставлении имеет вид:
53 aap+q/2a^-p+q/2a/3-p'+q/2aap'+q/2) (2-7)
pp'q
и может быть упрощен в киральном базисе (2.4) в предположении Я С
д. В длинноволновом пределе q <€. рр он может быть факторизован следующим образом:
Дп< =(2.8)

^(9) = 53 Ae^PaA-p+q/2«Ap+q/2 (2.9)

есть оператор уничтожения пары.
Для того, чтобы вычислить термодинамический потенциал О, — —TnZ, мы используем технику функционального интегрирования во мнимом времени по Грассмановым электронным полям ajP, aXtP и вводим дополнительное комплексное поле Д(г,т), расщепляющее член Hint, [38]. Эффективный Лагранжиан имеет вид:
L[a, а, Д, А*] = J3 йар (дт ~ еХ(р)) аХр + (2.10)
р,А
Г |Д |2 1 ,
53 [ и ^ 2 53 (^qAe V,p®A,p+q/2flA,-p+q/2 + ДчАе ^рад_р+ч/2ад1Р+ч/2 •
q рА
Термодинамический потенциал Q = —Tin Z описывает систему в равновесии, где Z - статистическая сумма. Мы выражаем П как предел производящего функционала Q
exp (-5М) - / рдрд*ехр (_5ЦМ1)
= J VaDaDAVA* exp ^ J [L[a, а, А, Д*] dr +
+ J(п(тг)а(тт) + а(тг)т/(тг)) dr]dr). (2-11)