+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Математическое моделирование многомерных процессов переноса энергии в плазме лазерных мишеней

  • Автор:

    Попов, Игорь Викторович

  • Шифр специальности:

    05.13.18

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    1999

  • Место защиты:

    Москва

  • Количество страниц:

    137 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

Содержание

Введение
Глава I. Двумерные разностные схемы гидродинамических течений в трехтемпературном приближении.
1.1. Трехтемпературное приближение и условия его применимости.
1.2. Математическая постановка задачи.
1.3. Уравнения двумерной гидродинамики в трехтемпературном приближении.
1.4. Дискретизация и разностный аналог гидродинамических уравнений.
1.5. Порядок аппроксимации двумерных трехтемпературных гидродинамических уравнений.
1.6. Дискретные аналоги законов сохранения и полная консервативность.
1.7. Применение метода Ньютона к трехтемпературной системе разностных уравнений гидродинамики.

1.8. Разностные уравнения для обмена энергией между ионами, электронами и фотонами и метод их решения
1.9. Особенности при решении уравнения радиационной теплопроводности
1.10. Автомодельная задача трехтемпературного обмена
1.11. Основные результаты главы I
Глава II. Численный алгоритм решения трехмерного уравнения теплопроводности с источником
2.1. Математическая постановка задачи
2.2. Разностная сетка и дискретизация
2.3. Аппроксимация операторов GRAD и DIV
2.4. Разностная схема для температур и метод ее решения
2.5. Разностная схема в случае равномерной плоской сетки
2.6. Исследование порядка аппроксимации
2.7. Консервативность схемы

2.8. Расчет тестовой задачи о точечном источнике
2.9. Основные результаты второй главы
Глава III. Математическое моделирование многомерных задач ЛТС
3.1. Исследование взаимодействия излучения йодного лазера с алюминиевой фольгой при разных размерах фокального пятна
3.1.1. Описание физического эксперимента
3.1.2. Математическая постановка задачи
3.1.3. Полученные результаты и выводы
3.2. Исследование теплового выравнивания в мишени типа “Лазерный парник” с внешним поглотителем
3.3. Исследование теплового выравнивания и гидродинамической компенсации в мишенях типа “Лазерный парник”
3.3.1. Постановка задач для численного исследования
3.3.2. Моделирование лазерного сжатия мишеней “ЛП” в случае симметричного и несимметричного профиля облучения
3.3.3. Численное исследование влияния малоплотного поглотителя на тепловое выравнивание
3.3.4. Расчеты мишеней с утолщениями оболочки и моделирование

Сумма в правой части (1.27) аппроксимирует работу внешних (по отношению к области в) давлений, совершаемую над газом в единицу времени: -§Р-(У,сШ).

В частных случаях, когда внешние давления равны нулю, либо

граничная поверхность неподвижна, — = 0. Таким образом, схема (1.11)
обладает свойством консервативности.
Для системы дифференциально-разностных уравнений (1.7)-(1.9) выполняется дискретный аналог закона изменения удельных внутренних
Я 4УМ Я с!ри
энергий ——г, и поэтому она обладает свойством полной
1 Ж ти Ж р) Ж ’
консервативности. В [40] показано, что при соответствующем подборе аппроксимации производных по объему разностная схема (1.11) также обладает свойством полной консервативности.
1.7. Применение метода Ньютона к трехтемпературной системе разностных уравнений гидродинамики.
Построим эффективный алгоритм решения системы неявных разностных уравнений двумерной трехтемпературной гидродинамики.
Рассмотрим нелинейные уравнения состояния разностной схемы (1.11) в точке (у) на «п+1» временном слое:
С1 "Л«1» рГ ) = 0;« = Е,1,я (1.28)
Подставим в них вместо удельных внутренних энергий выражения из разностной схемы (1.11) в виде:
4д+1 д ип+1+и И+1/ПП+1 „+1 „п+1_ „м-1 ря+1 у V у иы Т иы У у -Г V
ау V *аЦ ? И ’ к! ) ~ Ь щ Га] £—‘ о Г> л +п/П о

Щ " 2 Яид в
где к=1Д+1;1=]Д+1
(1.29)

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.154, запросов: 967