+
Действующая цена700 499 руб.
Товаров:
На сумму:

Электронная библиотека диссертаций

Доставка любой диссертации в формате PDF и WORD за 499 руб. на e-mail - 20 мин. 800 000 наименований диссертаций и авторефератов. Все авторефераты диссертаций - БЕСПЛАТНО

Расширенный поиск

Развитие экспериментальных методик для исследования твердых тел методом РЭС

  • Автор:

    Асанов, Игорь Петрович

  • Шифр специальности:

    02.00.04

  • Научная степень:

    Кандидатская

  • Год защиты:

    1999

  • Место защиты:

    Новосибирск

  • Количество страниц:

    197 с. : ил.

  • Стоимость:

    700 р.

    499 руб.

до окончания действия скидки
00
00
00
00
+
Наш сайт выгодно отличается тем что при покупке, кроме PDF версии Вы в подарок получаете работу преобразованную в WORD - документ и это предоставляет качественно другие возможности при работе с документом
Страницы оглавления работы

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1 ОСОБЕННОСТИ ИНТЕРПРЕТАЦИИ
РЕНТГЕНОЭЛЕКТРОННЫХ СПЕКТРОВ В ТВЕРДОМ
ТЕЛЕ
1.1. Основные процессы, сопровождающие эффект фотоэлектронной эмиссии в твердом теле
1.2. Учет эффекта подзарядки при экспериментальном определении энергии связи
1.3. Методы обработки экспериментальных спектров
1.4 Экспериментальная установка
ГЛАВА 2 РАЗВИТИЕ МЕТОДА АНАЛИЗА РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПРИ ПОМОЩИ РЕНТГЕНОВСКИХ ФОТОЭЛЕКТРОНОВ
2.1. Описание метода анализа рентгеновского излучения при измерении рентгеноэлектронных спектров (метод РАХ)
2.2. Экспериментальные спектры, полученные методом РАХ
2.3. Выводы
ГЛАВА 3 ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОФИЛЯ КОНЦЕНТРАЦИИ В ПОВЕРХНОСТНОМ СЛОЕ ПРИ ПОМОЩИ АНАЛИЗА УГЛОВОЙ ЗАВИСИМОСТИ ИНТЕНСИВНОСТИ РЭС
3.1. Описание методики определения профиля концентрации в поверхностных слоях по данным РЭС с угловым разрешением
3.2. Распределение элементов в поверхностном слое монокристалла CdTe
3.3. Выводы

ГЛАВА 4 ИССЛЕДОВАНИЕ ФАЗОВОГО СОСТАВА ПОВЕРХНОСТНЫХ СЛОЕВ ПРИ ПОМОЩИ ОБРАБОТКИ ДАННЫХ
КОЛИЧЕСТВЕННОЙ ОЖЕ СПЕКТРОСКОПИИ МЕТОДАМИ
ХЕМОМЕТРИИ
4Л. Описание методов кластерного анализа и главных компонент
4.2. Экспериментальные результаты по исследованию ВТСП пленки и системы РкА1203
4.3. Выводы
ГЛАВА 5 ПОЛУЧЕНИЕ ДАННЫХ О РАСПРЕДЕЛЕНИИ ЭЛЕКТРОННОЙ ПЛОТНОСТИ В ВАЛЕНТНОЙ ЗОНЕ ПРИ ОБРАБОТКЕ ДАННЫХ ОЖЕ СПЕКТРОСКОПИИ МЕТОДОМ РЕГУЛЯРИЗАЦИИ
5.1. Возможность получения информации о распределении электронной плотности в валентной зоне из оже спектров
5.2. Описание метода восстановление информации методом итеративной регуляризации
5.3. Экспериментальные результаты о распределении электронной на атоме углерода из С КЕБ оже спектров
5.4. Выводы
ГЛАВА 6 СОВМЕСТНОЕ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ДАННЫХ РЭС И МЕССБАУЭРОВСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ОСОБЕННОСТЕЙ ХИМИЧЕСКОЙ СВЯЗИ ПРИ СПИНОВЫХ ПЕРЕХОДАХ В КОМПЛЕКСАХ ЖЕЛЕЗА (II) С ТРИАЗОЛАМИ
6.1. Исследование изменения химической связи Ее-Х в полимерных комплексах БеЦГ) с триазолами при спиновом переходе
6.2. Выводы
ГЛАВА 7 ПРИМЕНЕНИЕ РЭС ДЛЯ ИЗУЧЕНИЯ ИНТЕРКАЛИРОВАННЫХ СОЕДИНЕНИЙ ФТОРИРОВАННОГО
ГРАФИТА
7.1. Исследование взаимодействия внедренных молекул

с фторграфитовой матрицей и химической связи между атомами матрицы
методом РЭС
7.2. Выводы
ГЛАВА 8 ПРИМЕНЕНИЕ РЭС ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ПРОДУКТОВ МЕХАНОХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ
8.1. Исследование состояния атомов на начальных стадиях механохимической активации смесей гидроксида кальция и гидратированного диоксида титана
8.2. Применение метода РЭС при исследовании процесса механохимического синтеза литий-марганцевой шпинели LiMn204
8.3. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА

вероятность неупругого рассеяния для одночастичных возбуждений связана с плотностью состояний твердого тела.
Основным механизмом потери энергии электронов при прохождении металла является возбуждение плазмонных колебаний [81]. Частота плазмонных колебаний электронов в твердом теле равна [90] оУ = (471пе2/т*гсоге)112 = соР1гсогеш,
где сор - частота плазмонных колебаний для свободного электронного газа; «-концентрация электронов проводимости, т*-эффективная масса электрона; гсоге - вклад в диэлектрическую функцию, обусловленный поляризацией остовных электронов, не участвующих в плазмонных колебаниях. Значение гcore можно рассчитать из формулы Клаузиуса-Мосотти (£соге“Ч)*(£с0ге~2) (4я/3)(Х«,а,),
где rij - концентрация атомов, имеющих поляризуемость а, [91].
Диэлектрическая функция электронного газа имеет вид е(со) = 1-©2/С0р2.
Вследствие непрерывности нормальной составляющей вектора электрической индукции D = е(со)£' на границе раздела металл-вакуум следует, что на поверхности металла возникают поверхностные плазмоны с частотой G7s=ffip//r2 (в пренебрежении вкладом гсоге) [90,92]. Поверхностный плазмон, как и объемный, является колебанием с продольной модой. Если на поверхности металла имеется тонкий поверхностный слой с диэлектрической проницаемостью е, то выполняется соотношение
C0s=C0p/ /(1 + S)
На границе раздела двух металлов с плазменными частотами copi и соп образуется поверхностный плазмон с частотой со = [l/2(copi2 + ©и2)]172 [90,92].
Типичная энергия плазмонов составляет 10-15 эВ. Угловое распределение фотоэлектронов при возбуждении плазмонов имеет острый пик в прямом направлении и полушириной 0О = сор/2£, где Е-кинетическая энергия фотоэлектрона порядка 1 кэВ [1,86]. Поскольку ни направление,

Рекомендуемые диссертации данного раздела

Время генерации: 0.104, запросов: 962