Исследование атомного порядка в твердых растворах

• Автор: Домбровски, Людвик
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 120 с.

Л. Домбровски
Исследование атомного порядка в твердых растворах

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА
ТЕОРИЯ АТОМНОГО И МАГНИТНОГО ПОРЯДКОВ В ТВЕРДЫХ РАСТВОРАХ
§1.1 ВВЕДЕНИЕ
§ 1.2 ОБЩИЕ ПОЛОЖЕНИЯ МЕТОДА
§ 1.3 ПАРАМЕТРЫ ПОРЯДКА
§ 1.4 ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ РАЗЛОЖЕНИЯ;
ДИАГРАММНАЯ ТЕХНИКА
§ 1.5 НЕДИАГРАММНЫЕ РАЗЛОЖЕНИЯ
§ 1.6 СРЕДНЕ- И НИСКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ
РАЗЛОЖЕНИЯ
§ 1.7 КЛАСТЕРНЫЙ МЕТОД КАК СВЕРХ НИСКО-
ТЕМПЕРАТУРНОЕ РАЗЛОЖЕНИЕ
§ 1.8 МНОГОКОМПОНЕНТНЫЕ ТВЕРДЫЕ РАСТВОРЫ, СОДЕРЖАЩИЕ МАГНИТНЫЕ КОМПОНЕНТЫ- 43 § 1.9 АТОМНЫЙ ПОРЯДОК В АМОРФНЫХ
РАСТВОРАХ
§ 1.10. КОНФИГУРАЦИОННАЯ ЭНТРОПИЯ
§ 1.11 ВОЗМОЖНОСТИ АНАЛИЗА АТОМНОГО ПОРЯДКА В СИСТЕМАХ ОГРАНИЧЕННЫХ ПОВЕРХНОСТЬЮ И В ПОВЕРХНОСТНОМ
Л. Домбровски
Исследование атомного порядка в твердых растворах

СЛОЕ
§ 1.12 ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ГЛАВА
АТОМНЫЙ ПОРЯДОК В НЕКОТОРЫХ ВЫБРАННЫХ СИСТЕМАХ
§2.1 ВВЕДЕНИЕ
§ 2.2 АТОМНЫЙ ПОРЯДОК В СТЕХИОМЕТРИЧЕСКОМ СПЛАВЕ ЗАМЕЩЕНИЯ Сп И В НЕСТЕХИОМЕТРИЧЕСКОМ СПЛАВЕ ВНЕДРЕНИЯ - УГЛЕРОДНОМ МАРТЕНСИТЕ
§ 2.3 МНОГОЧАСТИЧНЫЕ КЛАСТЕРЫ И СВЕРХСТРУКТУРА В УГЛЕРОДНОМ МАРТЕНЗИТЕ
§ 2.4 КОМПЬЮТЕРНАЯ СИМУЛЯЦИЯ ПРОЦЕССОВ
СТАРЕНИЯ В УГЛЕРОДНОМ МАРТЕНСИТЕ .. - 82 § 2.5 ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ГЛАВА
КИНЕТИКА ПЕРЕРАСПРЕДЕЛЕНИЯ УГЛЕРОДА В
МАРТЕНСИТЕ
§ 3.1 ВВЕДЕНИЕ
§ 3.2 НИСКОТЕМПЕРАТУРНАЯ ДИФФУЗИЯ
УГЛЕРОДА В МАРТЕНСИТЕ
§ 3.3 ОСОБЕННОСТИ ФАЗОВОГО ПЕРЕХОДА а => к
МАРТЕНСИТА
Л. Домбровскч
Исследование атомного порядка в твердых растворах
§ 3.4 ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
ЛИТЕРАТУРА
Л. Домбровски
Исследование атомного порядка в твердых растворах

§1.6 СРЕДНЕ- И НИСКОТЕМПЕРАТУРНЫЕ РАЗЛОЖЕНИЯ
Высокотемпературное разложение сходится, когда параметры разложения рг/% (или ехр(-|5 У?у) - 1) меньше единицы. В области
критической температуры Тс, для (5-латуни, как это мы показали в [43], самый большой из параметров р равен около 0.46, что
оправдывает такое разложение. Пользуясь выражением (1.5.3) и вводя трансформацию эффективных потенциалов по схеме:
где Тх имеют такой-же смысл, как в (1.5.2) и (1.5.3) а коэффициенты - это произвольные нормировочные кон-
станты, внутреннюю энергию можно привести к виду:
Такая нормировка эффективных потенциалов обеспечивает значительно лучшую сходимость ряда (1.6.2), поскольку все его члены по модулю меньше единицы при всех температурах. Графический образ диаграмм при этом сохраняется полностью, в том числе, если в гамильтониан включены многочастичные потенциалы. К этому методу применим тоже рекуррентный способ
(1.6.1)
(1.6.2)