Акустическая диссипация энергии при структурных превращениях в металлических системах

• Автор: Плотников, Владимир Александрович
• Шифр специальности: 01.04.07
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Барнаул
• Количество страниц: 336 с. : ил.

Оглавление
Введение
Глава I. Накопление и диссипация эпергии, обусловленные протеканием аккомодационных и релаксационных процессов при мартенситных превращениях
1.1. Аккомодационные и релаксационные процессы при мартенситных превращениях
1.1.1. Введение
1.1.2. Баланс движущих сил...
1.1.3. Кинетика мартенситных превращений и морфологические типы мартенситных структур
1.1.4. Аккомодационные процессы при мартенситных превращениях
1.1.5. Релаксационные процессы при мартенситных превращениях
1.1.6. Влияние релаксации микрона!фяжений на эффект памяти и температуры мартенситных превращений
1.1.7. Заключение по разделу
1.2. Акустическая диссипация энергии при мартенситных иревраще ниях. Природа акустической эмиссии
1.2.1. Введение
1.2.2. Связь акустического сигнала с формированием мартенситного кристалла в сталях
1.2.3. Связь акустического сигнала с формированием мартенситного кристалла в (3-фазных сплавах
1.2.4. Асимметрия параметров излучения при термоупругих мартенситных превращениях
1.2.5. Влияние многократных циклов мартенситных превращений
на параметры акустического излучения
1.2.6. Распределение амплитуд сигналов акустической эмиссии
1.2.7. Временной интервал акустической эмиссии и длительность
акустических сигналов
1.2.8. Температурный интервал акустической эмиссии и интервал мартенситного превращения
1.2.9. Заключение по разделу
1.3. Материалы и методики исследований
1.3.1. Сплавы с обратимыми мартенситными превращениями
1.3.2. Мартенситные превращения в сплавах на основе никелида титана
1.3.3. Экспериментальные методики
1.3.4. Методика регистрации и анализа потока сигналов акустической эмиссии
Глава 2. Пластическая релаксация упругой энергии при мартенситных превращениях в бинарных сплавах Т1-1Ч1
2.1. Введение
2.2. Асимметрия акустической эмиссии при проведении цикла
март енситных превращений в двойных сплавах на основе ТМ
2.3. Инверсия асимметрии. Влияние циклирования мартенситных превращений на асимметрию акустической эмиссии
2.4. Механические свойства исследуемых двойных сплавов
2.5. Инверсия асимметрии акустической диссипации энергии. Концентрационная зависимость
2.6. Механизм формирования акустического излучения, обусловленный пластической релаксацией напряжений в ходе мартенситных
превращений
2.7. Физический смысл экспоненциального коэффициента а
2.8. Влияние огжига на параметры акустического излучения
2.8.1. Восстановление исходной асимметрии акустической эмиссии
2.8.2. Структура двойных сплавов Т1-№ и влияние ее на продуцирование акустического излучения

2.9. Накопление и диссипация энергии при термоупругих мартепситных превращениях в двойных сплавах Ть№
2.9.1. Сопоставление энергии акустической эмиссии при прямом
и обратном превращениях
2.9.2. Эволюционные коэффициенты
2.10. Заключение по главе
Г лава 3. Динамическая релаксация энергии при мартен-ситных превращениях в двойных П-М1 и тройных Т1о,5№о,5-*Сиж сплавах
3.1. Введение
3.2. Акустическая эмиссия в сплавах при насыщении фазового наклепа. Динамическая релаксация энергии при мартенситных превращениях
3.3. Кинетика термоупругих мартенситных превращений и динамическая релаксация энергии
3.4. Связь акустической эмиссии с особенностями мартенситных превращений в сплавах Тг№
3.4.1. Эффекты циклирования мартенситных превращений в
никслиде титана ««»*
3.4.2. Эволюция процессов мартенситных превращений и процессов накопления и рассеяния энергии в никелиде тит ана
3.5. Динамическая релаксация энергии в ходе мартенситных превращений
3.6. Асимметрия и симметрия акустической эмиссии при проведении цикла превращений в тройных сплавах с медью
3.7. Влияние циклирования мартенситных превращений на продуцирование акустического излучения в тройных сплавах "П-М-Си
3.7.1. Инверсия асимметрии акустической эмиссии при циклировании превращений
3.7.2. Сохранегше симметричного характера излучения при

сталлов могут присутствовать и релаксационные, обусловленные зарождением и перемещением полных дислокаций. За счет такой пластической релаксации рассеивается значительная часть "нехимической" энергии системы. Часть дислокаций накапливается структурой (явление носит название фазового наклепа). Движение межфазной границы в таких условиях характеризуется явно выраженной неконсервативностыо [23]. После того как накопление полных дислокаций (фазовый наклеп) произошло, они уже не препятствуют прямому и возвратному движению границы, по-видимому, вследствие их легкой наследуемости при преобразовании структуры [39].
Пластическая релаксация микронапряжений, создающая высокую плотность дислокаций в ходе М1І, ведет к повышению предела текучести, к снижению характеристических температур мартеыситных превращений [40]. В сплаве П-№ (около 50,0% N1) после термоциклирования в интервале превращения равномерно распределетшые дислокации наблюдали в плоскости сдвига ОЦК-рсшстки [32]. Накопление дислокаций при многократном проведении циклов МП наблюдали в сплавах Си-гп, причем их скопления концентрировались в местах наибольшего отклонения границы от инвариантной плоскости [23]. Исследование тонкой структуры межфазных границ в эквиатомном сплаве Ті№ показало, что плоскости (110) В2-фазы когерентны с пластиной мартснситпого кристалла и когерентность сохраняется на расстоянии до 26,0 нм от вершины кристалла мартенсита, а граничные дислокации несоответствия генерируются при смещении межплоскостных расстояний в 1,5 раза в сравнении с исходным[41]. В сплаве системы Си-7,п-А1 накопление дислокаций в ходе циклирования МП осуществлялось в плоскостях скольжения {110} в направлении <111>, кроме того в направлении < 110> также отмечены ряды дислокаций, которые, по мнению авторов [42], связаны с границами между мартенситными пластинами. При прямом МП дислокации генерируются, в основном, по границам фаз, однако, как отмечено в работе [43], их нельзя отождествлять с дислокациями, ориентированными вдоль <111>, сформиро-