Теория межфазных процессов при контакте бинарного сплава с внешней агрессивной средой

• Автор: Сайф Мухаммед
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 86 с.

Оглавление
Структура выполнения диссертаций
Введение
1 Термодинамика сплавов. Теория Онзагера взаимной диффузии
1.1 Уравнения термодинамики сплавов
1.2 Соотношение для сплава, как твердого раствора
1.3 Определение концентраций равновесных вакансий
1.4 Феноменологическая теория диффузии Онзагера
1.5 Учет неравновесных вакансий
1.6 Представления Пикеринга-Вагнера
2 Теория пограничного слоя сплава при его контакте с электролитом. Уравнения переноса

‘2.1 Взаимная диффузия компонент
и пограничный слой сплава
2.2 О теории Даркена пластического
течения в решетке сплава
2.3 Обобщенная теория взаимной диффузии. Учет источников гибели неравновесных вакансий и пластического течения
3 Межчастичные взаимодействия в решетке бинарного сплава
3.1 Кинетическая модель взаимодействия поверхности сплава с электролитом
3.2 Межчастичные взаимодействия и взаимное влияние ВВ компонент сплава
Заключение
Список литературы

Структура выполнения диссертаций
Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и списка литературы.
Во введении обосновывается актуальность темы, формулируется общая кинетическая модель взаимодействия бинарного сплава с электролитом, объясняется механизм возникновения ПС сплава и определяется цель диссертационной работы.
В первой главе излагаются основные термодинамические соотношения для бинарного сплава А-В и феноменологическая теория диффузии Онзагера.
Во второй главе рассматриваются процессы переноса в пограничном слое сплава.
В третьей главе диссертации исследуется кинетическая схема взаимодействия сплава с раствором электролита.

цией См(х, t):
Q£*. — D OIF* Сп = О
Of м Ox2 ’ 0 ’
< См(х,0) = Со, См xco=ah CM(0,t) = 0, (1.80)
к DM = (CasDa), Da = Dn exp [=] ,
где Co — концентрация меди в объеме сплава.
При решении известной задачи (1.80) получено 5 ~
10~6 см, т.е. толщина <5Л диффузного слоя дивакансий на порядок больше соответствующей толщины 5 диффузного слоя меди (6А/6 ~ 20). Этим оправдывается принятое в [48] приближение D = DM = const, причем, согласно [48],
= (Iic/дх) ~ 77 ~ '/Dt, Q) = 0,9 xs(t) — 2-yy/Dt, 7 ет yfn erf с 7 = Со,
< v = dxs(t)/dt = (i/zF)(M/p), (1-81)
г = DzF(dC/дх)х=Хя < 10~4 Л/см2, v ~ jD/t.
Принятое в (1.80) граничное значение См(0,0 = 0 условно, ибо на поверхности S должны быть центры растворения меди, должна быть определенная поверхностная концентрация ее атомов См(0Л) > 0-
Уравнения (1.79), (1.80) можно рассматривать в подвижной системе координат х', t' жестко связанной с поверхностью