Электрон-атомное рассеяние и радиационная рекомбинация в сильном лазерном поле

• Автор: Желтухин, Александр Николаевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Воронеж
• Количество страниц: 115 с. : ил.

Содержание
Список основных обозначений и аббревиатур
Введение
Обзор литературы
Глава 1. Волновая функция рассеяния в атомном потенциале и лазерном поле в методе эффективного радиуса
1.1. Общие соотношения
1.2. Метод эффективного радиуса
1.2.1. Граничное условие на волновую функцию в МЭР на малых расстояниях
1.2.2. Волновая функция КЭС в МЭР
1.3. Точные уравнения для коэффициентов
1.3.1. Случай I
1.3.2. Случай
1.4. Приближенные выражения для волновой функции рассеяния
1.5. Выводы к первой главе
Глава 2. Электрон-атомное рассеяние в присутствии сильного светового поля
2.1. Амплитуда электрон-атомного рассеяния в методе эффективного радиуса
2.2. Низкочастотный результат Кролла-Ватсона
2.3. Амплитуда ЭАР в приближении однократного перерассеяния
2.4. Аналитическая формула для сечения ЭАР
2.5. Выводы ко второй главе

Глава 3. Фоторекомбинация и фотоприлипание электрона к атому в сильном световом поле
3.1. Общие соотношения
3.2. Точные выражения для амплитуды электрон-атомного фотоприлипания в МЭР
3.3. Низкоэнергетическое плато в спектре электронной фоторекомбинации
3.4. Высокоэнергетическое плато в спектре ЭФР
3.5. Эффекты атомного потенциала в спектре ЭФР
3.6. Выводы к третьей главе
Глава 4. Резонансные явления в спектре ЭФР/ЭАФП
4.1. Общая параметризация резонансного сечения фоторекомбинации
4.2. Аналитические и численные результаты для сечения резонансного ЭАФП в МЭР
4.3. Квазиклассический результат для сечения ЭАФП с учетом резонансных эффектов
4.4. Выводы к четвертой главе
Заключение
Приложение А. Волновые функции и функции Грина свободного электрона в лазерном поле
Приложение Б. Функции Бесселя и Эйри
Приложение В. Вычисление матричного элемента (1(0)
Приложение Г. Вычисление амплитуды упругого рассеяния элек-
трона на ионе Хе+
Литература

Рп(*) = Рп - -А(<),
г /Рг)

6 йт,
(2.3)
(2.4)
(р(г,£) дается соотношением (1.9) и рге - импульс электрона после рассеяния электрона и поглощения п фотонов. Действуя оператором (7Г) на функцию %(г, г'Д) и учитывая полезное соотношение [77]:
и0 = д»,
(2.5)
найдем асимптотику рассеянной части функции КЭС (см. связь %е(г, г'Д) с Фе(гД) в (1.22)). Сравнивая эту асимптотику с граничным условием (1.8) получим А(р, рп) в виде:
А(р, рп) =

(Шк) Т

-I г
(2.6)
Запишем (2.6) для / = 0 и I = 1:

л(р,Р„) 1=0,
(2.7)
Я(Р, р„)

/ 3 еП
ЗфДРп) - <,оу 4“ I X
х I = 1,
(2.8)
где периодические функции /(£) и /(7) определяются коэффициентами Фурье, которые находятся из решения уравнений (1.31) и (1.48). При F = О периодические функции /(£) и /'(£) переходят в постоянные:

/(О -► Г /ы(*)
1/ао — гк + г0к2/2’
4тшОДДр)
—1/01 — г&3+ гк2/2’

(2.9)
(2.10)