Физика за пределами стандартной модели в низкоэнергетических процессах и космологии

• Автор: Коваленко, Сергей Григорьевич
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 215 с.

ОГЛАВЛЕНИЕ
Введение
Глава 1.
Глава 2.
Глава 3.
Глава 4.
Суперсимметричные расширения Стандартной модели.
1.1 Минимальная суперсимметричная стандартная модель (МЗЗМ)
1.2 Нарушение Д-четности
1.3 Скалярный потенциал и спонтанное нарушение электро-слабой симметрии
1.4 Массовые матрицы и спектр частиц
1.5 Базисные взаимодействия МЗЗМ
Суперсимметрия и масса нейтрино.
2.1 Майорановская или Дираковская масса.
Связь с безнейтринным двойным бета-распадом.
2.2 Майорановское нейтрино и суперсимметрия.
2.3 Расщепление в спектре скалярных сиейтрино и устойчивость вакуума.
2.4 Суперсимметричный механизм генерации массы нейтрино.
2.5 Осцилляции и расщепление скалярных сиейтрино. Экспериментальные проявления.
Дополнительные поля. Лептокварки.
3.1 Лептокварковые расширения стандартной модели
3.2 Феноменологический Лагранжиан лептокварков.
3.3 Смешивание мультиплетов и нарушение лептонного числа во взаимодействиях лептокварков
3.4 Эффективные 4-х фермионные кварк-лептонные взаимодействия. Ограничения из распада 7г-мезонов.
Безнейтринный двойной бета-распад ядер как зонд новой физики.
4.1 Экзотический процесс - безнейтринный двойной бета-распад
4.2 Эффективные кварк-лептонные Ои/З/З-операторы.
Глава 5.
Глава 6.
Глава 7.
Глава 8.
Параметризация вклада новой физики.
4.3 Переход к эффективному лептон-адронному Лагранжиану.
4.4 Амплитуда О/З/З-распада и операторы ядерных переходов.
4.5 Время Ои/З/З-полураспада и ядерные матричные элементы.
4.6 Ядерная структура. Подход основанный на методе квазичастиц в приближении случайных фаз.
Суперсимметрия и лептокварки в двойном бета-распаде
5.1 Суперсимметричный механизм контактного характера.
5.2 Суперсимметричные механизмы с дальнодействием.
5.3 Механизм, основанный на смешивании обычных частиц с суперпартнерами.
5.4 Суперсимметрия с сохраняющейся R-четностью
5.5 Лептокварки в Он,3/3-распаде.
Экспериментальные ограничения и перспективы поиска
новой физики в Он/3/3-распаде
6.1 Краткий обзор экспериментальных методов поиска Он/3/3-распада.
6.2 Суперсимметрия в Ои/З/З-распаде: современное состояние и перспективы поиска.
6.3 Ограничения на фундаментальные параметры новой физики.
6.4 Сравнение с ускорительными экспериментами.
Суперсимметрия и проблема скрытой массы Вселенной
7.1 Скрытая масса Вселенной как суперсимметричная темная материя - нейтралино
7.2 Общие свойства взаимодействия нейтралино с ядрами.
7.3 Предсказания SUSY моделей
7.4 Роль спина ядер мишени
Стандартная модель без частиц Хиггса
8.1 Поля без асимптотических состояний в нелокальной квантовой теории поля
8.2 Спонтанное нарушение симметрии в нелокальной теория поля. Нелокальный эффект Хиггса.
8.3 Стандартная модель слабых и электромагнитных

взаимодействий с виртуальным полем Хиггса.
8.4 Некоторые феноменологические следствия.
Глава 9. Эффекты новой физики на фоне проявлений
нуклонной и ядерной структуры
9.1 Соотношения типа Паскоса-Вольфенштейна
в (квази-)упругом рассеянии лептонов на нуклонах
9.2 Эффективный лагранжиан и сечения СЛСрассеяния
9.3 Факторизация и устранение зависимости от структуры нуклона
9.4 Метод подавления некоторых неопределенностей квантовой хромодинамики при описании глубоконеупругого рассеяния лептонов на нуклонах
Заключение
Приложение 1. Приближенный метод диагонализации массовых матриц
Приложение 2. Константы связи дополнительного /Лбозона в Е6 модели
Литература

В принятых нами обозначениях имеют место следующие соотношения масс фермионов гп/ с соответствующими Юкавскими константами связи:
L дти cot (3
ibAuu — г» ) iHuu

дти sm а дти cos а
ibflUU = ~(
2mw sin /3 ’
2mw sin /3 ’
(128)
gmd tan/3 gmd cos a gmd sin a
Add rj i ‘I'Hdd c. ibhdd ч _ y_.Zy)
Zmw Zmw cos p Zmw cos p
Калибровочные взаимодействия имеют тот же вид, что и в обычной стандартной модели:
Cyfj — Ссс + £nc
- [wfHiQ&Mh'fPLdj + Ш-МУскм)аГРьЩ
(130)
[wfa'fPbej + w-ёа *plV.

,) (д - е/ sin2 6ф/)Р/, - е/ sill2 ewPR
COS “w f=u,d,e
eAn 53 e//*7M/i-
f~u,d,e

Выпишем, наконец, кубические члены Хиггсовского сектора:
£'HiHjHk — —gmwH+H~H°cos((3 — a) + h°sm((3 — a) (131)
——— Н° cos 1(3 + а) — h° sin(/3 + a)l
4cos0n/ L J
x | cos 2a [(Я0)2 - (/i0)2] - 2H°h° sin 2a - [(Л0)2 + 2tf+#~] cos 2/3 J Четверные члены приведены например в книге [4].
Этим мы завершаем обзор минимальных суперсимметричных расширений стандартной модели с сохраняющейся и нарушенной R-четностью.