Физика барионов с двумя тяжелыми кварками

• Автор: Онищенко, Андрей Иванович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Долгопрудный
• Количество страниц: 130 с. : ил.

Содержание
Введение
Глава 1. Спектроскопия барионов с двумя тяжелыми кварками
1.1. Введение
1.2. Нерелятивистская потенциальная модель
1.2.1. Потенциал
1.2.2. Зависящие от спина поправки
1.3. Численные результаты
1.3.1. Барионы Ни
1.3.2. Барионы Нсс
1.3.3. Барионы Ни
1.3.4. Дваждытяжелые барионы со странностью: £1с)су.
1.3.5. Барионы Оис
1.4. Заключение
Глава 2. Двухпетлевые аномальные размерности токов для
барионов с двумя тяжелыми кварками в N13,(500
2.1. Введение
2.2. Барионные токи
2.3. Общие понятия о процедуре перенормировки
2.3.1. Однопетлевой результат
2.4. Двух-петлевые вычисления
2.4.1. Тяжело-легкая подсистема
2.4.2. Тяжело-тяжелая подсистема
2.4.3. Неприводимая вершинная функция
2.4.4. Аномальные размерности барионных токов
2.5. Заключение
2.6. Приложение
Глава 3. Времена жизни барионов с двумя тяжелыми кварками
3.1. Введение
3.2. Операторное Разложение для тяжелых барионов
3.2.1. Барионы Е+ и Н++

3.2.2. Барионы Е£ и Е
3.3. Адронные матричные элементы
3.3.1. Барионы £+ и Е++
3.3.2. Барионы Е,+с и Ес
3.4. Численные оценки
3.4.1. Барионы Е+ и Е++
3.4.2. Барионы 3£ и Е£с
3.5. Заключение
Глава 4. Рождение барионов с двумя тяжелыми кварками
4.1. Введение
4.2. Механизм образования
4.3. Рождение дваждыочарованных барионов в экспериментах
на фиксированной мишени
4.4. Рождение (ссд)-барионов на коллайдерах
4.5. Обсуждение
Заключение
Список литературы
Приложения
7.1. Рождение четырех свободных кварков
7.1.1. Вычисление матричного элемента для подпроцесса
дд —> ЬЬсс
7.1.2. Вычисление матричного элемента для подпроцесса
дд -> ЬЬсс
7.2. Фрагментационная модель образования тяжелого дикварка
Введение.
Общая характеристика работы
Актуальность темы. Полная картина прецизионных исследований Стандартной Модели [1] и поиска эффектов новой физики предполагает прямое измерение трехбозонной электрослабой вершины, поиски хигг-совских частиц [2], супермультиплетов [3] и т.п. на коллайдерах сверхвысоких энергий (LEP200, LHC), а также изучение эффектов нарушения CP-инвариантности и измерение фундаментальных параметров электрослабой теории (прежде всего, в секторе тяжелых кварков).
Длительное время центр тяжести усилий по реализации этой программы несомненно будет находится в области физики тяжелых кварков как на работающих уже коллайдерах LEP и FNAL, так и на планируемых фабриках Л-мезонов в SLAC, КЕК и на HERA-B.
В физике тяжелых с- и 6-кварков высокоточные измерения характеристик электрослабой теории в редких процессах и поиски возможных эффектов новой физики предполагают их надежное и точное выделение в процессах, где большую роль играют поправки за счет сильного взаимодействия, связывающего кварки в адроны. Подобного рода эффекты обусловленны всевозможными расширениями Стандартной Модели и связанны с виртуальными поправками,задаваемыми большой энергетической шкалой. Поэтому значительную роль в проведении подобных исследований будет играть точность и надежность теоретических знаний о динамике КХД [4] в секторе тяжелых кварков.
Масса тяжелого кварка mg значительно больше масштаба конфайн-мента Л, определяющего непертурбативные эффекты в адронах. Наличие малого параметра Л/mg позволяет развить мощные средства в изучении мезонов с тяжелыми кварками. Так, малая величина константы КХД, as ~ 1 / In(mg/Л), определяет надежность вычислений жестких процессов с тяжелыми кварками по теории возмущений КХД. Малая энергия связи тяжелого кварка в адроне, а значит, и малая виртуальность, приводит в ведущем приближении к нерелятивистскому движению тяжелого кварка в адроне, что определяет успешное применение нерелятивистских потенциальных моделей [5]—[10] к описанию спектров масс как тяжелых

Расщепление дикваркового уровня ЗГ> дает
д№ = -3.02 МэВ,
Д<2> = 2.19 МэВ, (1.39)
Д« = 3.39 МэВ.
(1.40)
Затем следует учесть сверхтонкие спин-спиновые поправки в системе кварк-дикварк.
Для 15 и 25-волновых уровней дикварка сдвиги векторных состояний равны
Д(15) = 6.3 МэВ,
Д(25) = 4.6 МэВ,
Спектры масс 3++ и Н+ барионов представлены на Рис. 1.2 и в Таблице 1.8.
.1г масса (ГэВ) (піЬіщЦ), масса (ГэВ)
(1Э 18)1/2-*- 3.478 (ЗР Ъ)1/2
(1в Ъ)3/2+ 3.61 (ЗБ 18)3/2'+
(2Р Ь)1/2- 3.702 (15 2р)3/2'“
(ЗГ) Ь)5/2+ 3.781 (1Б 2р)3/2
(2в 1а)1/2+ 3.812 (1Э 2р)5/2
(ЗБ 18)3/2+ 3.83 (30 18)5/2'+
(2Р Ь)3/2- 3.834 (1Э 2р)1/2'
(30 1з)1/2+ 3.875 (ЗЯ 1з)1/2+
(1Э 2р)1/2~ 3.927 (ЗЕ> и)7/2+
(2Э Ь)3/2+ 3.944 (ЗР 1з)3/2
Таблица 1.8. Спектр масс барионов Е++ и 5+.
1.3.3. Барионы 3|,с
Как мы уже отмечали раннее, тяжелый дикварк, составленный из кварков разного аромата, по-видимому, нестабилен по отношению к излучению мягких глюонов таким образом, что в фоковском состоянии два-ждытяжелого бариона имеется значительная непертурбативная примесь