Массы легких мезонов и электромагнитная структура пиона в модели индуцированных нелокальных кварковых токов

• Автор: Бурданов, Яков Викторович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1999
• Место защиты: Дубна
• Количество страниц: 125 с.

СОДЕРЖАНИЕ
Введение
Глава 1 Модель индуцированных нелокальных кварковых токов
1.1 Введение
1.2 Производящий функционал КХД в присутствии фонового поля
1.3 Конфайнмент и нарушение киральной симметрии
1.4 Коллективные моды, индуцированные однородным фоновым полем 32 Глава 2 Массы легких мезонов и константы слабого распада
2.1 Расщепление масс псевдоскалярных и векторных мезонов
2.2 Слабые распады тг и К мезонов
Глава 3 Электромагнитная структура пиона
3.1 Введение
3.2 Электромагнитные взаимодействия
3.3 Распад 7Г° —» 77 и 7*7Г° —* 7 переходный формфактор
3.4 Зарядовый формфактор пиона
Заключение
Приложение А
Приложение Б
Приложение В Приложение Г Литература
Введение
До настоящего времени природа сильного взаимодействия, определяющего динамику адронных процессов на масштабах 0.1-1 фм, остается предметом интенсивного теоретического и экспериментального изучения.
Анализ экспериментальных данных свидетельствует о том, что специфику сильного взаимодействия определяют следующие явления: асимптотическая свобода на малых расстояниях (при высоких энергиях); нарушение киральной симметрии; адронизация, т.е. возникновение адронов в результате кварк-глюонных взаимодействий, и отсутствие (конфайнмент) кварков и глюонов в наблюдаемом физическом спектре частиц.
Описание статических и динамических свойств адронов в области малых расстояний осуществляется в рамках калибровочной теории сильных взаимодействий - квантовой хромодинамики (КХД). Ее основными достоинствами являются перенормируемость [1] и асимптотическая свобода [2]. Уменьшение эффективной кварк-глюонной константы с ростом энергии позволяет использовать для вычисления адронных характеристик теорию возмущений (ТВ), которая лежит в основе математического аппарата КХД. Однако, рост константы взаимодействия в области низких и промежуточных энергий делает ТВ абсолютно неприменимой для решения проблемы связанного состояния и вычисления таких фундаментальных характеристик адронов, как массы, константы распадов, формфакторы и т.д.
Это явилось стимулом для возникновения и развития существенно не-

Отметим, что благодаря суммированию по само- и антисамодуальным конфигурациям вакуумное среднее псевдотензорного оператора тождественно равняется нулю. /7д( 1) симметрия не нарушена в том смысле, что
{д1Хф/{х)'уЪ'у11ф1(х))в = 0.
Явное нарушение четности, схожее с нарушением в инстантонном 6-вакууме, является необходимым.
Подводя итог, скажем, что взаимодействие спина кварка с однородным вакуумным полем генерирует континуум фермионных нулевых мод и их конденсация в бесконечном объеме порождает очень сильный эффект. Следствия этого эффекта в мезонной феноменологии изучаются в Главах 2 и 3. В частности, в Главе 2 показано, что вклад нулевых мод в поляризационные диаграммы легких мезонов ответственен за расщепление масс между векторными (р. К*) и псевдоскалярными (я, К) мезонами и малость пионной массы, за отсутствие в спектре скалярных и аксиальных мезонов как простых дд состояний, а также за правильные значения констант слабого распада псевдоскалярных мезонов. Как следует из Главы 3, нулевые моды генерируют аксиальную аномалию и играют решающую роль в двухфотонном распаде 7г° мезона и в переходном формфакторе
1.4 Коллективные моды, индуцированные однородным фоновым полем
а) Бесцветные билокальные кварковые токи
Возвратимся теперь к представлению (1.2.9) и рассмотрим второй член в