Корреляционные свойства фотонов в задаче Френеля

• Автор: Шеркунов, Юрий Борисович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 160 с.

СОДЕРЖАНИЕ

ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. МЕТОД Г-ОПЕРАТОРОВ
1.1. МЕТОД КИНЕТИЧЕСКИХ ФУНКЦИЙ ГРИНА В Г-ПРОСТРАНСТВЕ
1.2. МЕТОД ТЕМПЕРАТУРНЫХ ФУНКЦИЙ ГРИНА В Г-ПРОСТРАНСТВЕ
ГЛАВА 2. ОТРАЖЕНИЕ РЕЗОНАНСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ОТ ХОЛОДНОЙ
ПОЛУБЕСКОНЕЧНОЙ СРЕДЫ
2.1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
2.2.ОТРАЖЕНИЕ КОРРЕЛИРОВАННЫХ ФОТОНОВ В ПРЕДПОЛОЖЕНИИ
ВЗАИМНО НЕЗАВИСИМОГО ХАРАКТЕРА РАССЕЯНИЯ КВАНТОВ
2.2.1.КОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ ОТРАЖЕНИЯ
2.2.1.1. ОТРАЖЕНИЕ, ОДНОГО ФОТОНА
2.2.1.2. ОТРАЖЕНИЕ ДВУХ ФОТОНОВ
2.2.2.НЕКОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ РАССЕЯНИЯ
2.2.3. АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ РАЗДЕЛА
2.3.0ТРАЖЕНИЕ КОРРЕЛИРОВАННЫХ ФОТОНОВ ПРИ УЧЕТЕ ВЗАИМНО
ЗАВИСИМОГО ХАРАКТЕРА РАССЕЯНИЯ КВАНТОВ
2.3.1. УЧЕТ КОНЕЧНОГО ВРЕМЕНИ ЖИЗНИ ФОТОНА В СРЕДЕ
2.3.2. МАТРИЦА ПЛОТНОСТИ ФОТОННОЙ ПОДСИСТЕМЫ
2.3.3. ВЕРОЯТНОСТЬ ОТРАЖЕНИЯ ФОТОНА
2.3.4. ЧАСТОТНО-УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ОТРАЖЕННОГО ПОТОКА
2.3.5. КОЭФФИЦИЕНТ ОТРАЖЕНИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ
ГЛАВА 3 ОТРАЖЕНИЕ РЕЗОНАНСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ОТ ТЕРМИЧЕСКИ
ВОЗБУЖДЕННЫХ СРЕД
3.1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
3.2. КОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ РАССЕЯНИЯ
3.3. НЕКОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ РАССЕЯНИЯ. ВЕКТОР ПОЙНТИНГА
3.3.1. ПОЛОЖИТЕЛЬНАЯ ОПРЕДЕЛЕННОСТЬ НЕКОГЕРЕНТНОГО КАНАЛА ОТРАЖЕНИЯ
3.3.2. НЕКОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ ОТРАЖЕНИЯ В ПРЕДПОЛОЖЕНИИ ОТСУТСТВИЯ КОРРЕЛЯЦИИ КВАНТОВ В СРЕДЕ
3.3.2.1. ЧЕТВЕРТЫЙ ПОРЯДОК ТЕОРИИ ВОЗМУЩЕНИЙ
3.3 2.2 ШЕСТОЙ ПОРЯДОК ТЕОРИИ ВОЗМУЩЕНИЙ
3 3.2.3 АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ РАЗДЕЛА
3.3.3.УЧЕТ ВЗАИМНОЙ ОБУСЛОВЛЕННОСТИ КВАНТОВ В СРЕДЕ
3.3.3.1. ФОТОННЫЙ ПРОПАГАТОР Дг
3.3.3.2 МАТРИЦА ПЛОТНОСТИ ФОТОННОЙ ПОДСИСТЕМЫ
3 3.3.3 ЧАСТОТНО-УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ОТРАЖЕННОГО
ПОТОКА
3.3.3.4. КОЭФФИЦИЕНТ ОТРАЖЕНИЯ
3.4. НЕКОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ РАССЕЯНИЯ. АМПЛИТУДА ОТРАЖЕННОГО
ИЗЛУЧЕНИЯ
ГЛАВА 4. АНАЛОГ ОПТИЧЕСКОЙ ТЕОРЕМЫ ПОГАШЕНИЯ В КВАНТОВОЙ
СТАТИСТИЧЕСКОЙ ОПТИКЕ
4.1. ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ
4.2. КОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ РАССЕЯНИЯ
4.3. НЕКОГЕРЕНТНЫЙ КАНАЛ РАССЕЯНИЯ
4.4. ВЗАИМНАЯ ОБУСЛОВЛЕННОСТЬ КВАНТОВ В СРЕДЕ
ГЛАВА 5. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ФЛУКТУАЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ В
ДИСПЕРГИРУЮЩИХ СРЕДАХ ПРИ КОНЕЧНЫХ ТЕМПЕРАТУРАХ
5.1 ИССЛЕДУЕМАЯ МОДЕЛЬ
5.2 РАСЧЕТ КОРРЕЛЯЦИОННОЙ ФУНКЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ

5.3 ПРИЧИННЫЙ ПОКАЗАТЕЛЬ ПРЕЛОМЛЕНИЯ СРЕДЫ
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗОВАННОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

В этом представлении в выражении (А) = Бр А р координатная зависимость перебрасывается
с оператора А на матрицу р. Перейдем в выражении (2.3) к псевдокоординатному представлению
(<Р/ , V (пц) о. , е: (кг к0г)5(к0х кх)6(к0у ку)5(Е 2к0)
91 141 (Е-к-ко+ЮЕ-кд -ш+гу/г)

га'ц'
аа-п*>"» п>-' ®ь0сОг-'г)6(ко,(—ЭбОСду—ку) -,к‘г' Л+ ' '+ ' + I п /лс
хе Р т'У (Е- к'-ко-ЮХЕ-к«, -<ат>.-т) 6 ак>-акак»ак»х»1°)Х (15) х(о|аь, акр, акр, акт.
Поскольку нас интересует матрица плотности отраженного излучения при г—>-х, то выражение (2.5) можно упростить. Рассмотрим цепочку предельных переходов (V—»ос, г->-оо, Е>0) [60]:
кг 2 К
1 е*г2 1 е*г2 Нк
— I
Ьг £ (Е-к+Ю)2к 2л Е-к + Ю 2к
М Ак е-|гуЕ:-кк;
. е ак
Е2 - к2 + 2ІЕ0 2л 2-Е2 - к2 - к; '
Символически это можно записать так [60]

(Е - к + Ю)2к 2 2к7 '2 * х у
2лб(кг+Е2-к2-к2)
Это соотношение не нарушается, если под знаком суммы в (2.6) появится функция ЙЗр),
(2.7)
регулярная в точке кх = --Е2 - к2 - к2 и приводящая к конечным значениям интегралов
Используя (2.7), перепишем выражение (2.5) в виде