Влияние внешних полей на динамические взаимодействия в сегнетомагнитных кристаллах

• Автор: Шарафуллин, Ильдус Фанисович
• Шифр специальности: 01.04.02
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2012
• Место защиты: Уфа
• Количество страниц: 129 с. : ил.

ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ГЛАВА 1. ДИНАМИЧЕСКИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ В СЕП1ЕТОМАГНИТНЫХ СИСТЕМАХ ВО ВНЕШНЕМ
ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ И МАГНИТНОМ ПОЛЕ
§ 1. Феноменологический гамильтониан антиферромагнитной
системы
§ 2. Гамильтониан сегнетоэлектрической системы
§ 3. Исследование магнитоэлектрического взаимодействия
в сегнетоантиферромагнетике
§ 4. Исследование магнитоэлектрического взаимодействия в антисегнетоантиферромагнетике
ГЛАВА 2. ДИНАМИЧЕСКОЕ И КИНЕМАТИЧЕСКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ СПИНОВЫХ ВОЛН В АНТИФЕРРОМАГНЕТИКЕ
ВО ВНЕШНЕМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ
§ 5. Функции Грина и массовый оператор магнитной системы
§ 6. Свободная энергия газа магнонов
§ 7. Затухание спиновых волн за счет
магнон-магнонного взаимодействия
ГЛАВА 3. ВЛИЯНИЕ ВНЕШНЕГО ОДНООСНОГО НАПРЯЖЕНИЯ НА СПИН-ВОЛНОВОЙ СПЕКТР
АНТИСЕГНЕТОАНТИФЕРРОМАГНЕТИКА
§ 8. Феноменологический гамильтониан
антиферромагнитной системы
§ 9. Магнитоупругое взаимодействие в сегнетоантиферромагнетике
во внешних магнитном, электрическом и механическом полях
§ 10. Магнитоупругое взаимодействие в антисегнетоантиферромагнетике во внешних магнитном,
электрическом и механическом полях
§ 11. Функции Грина и массовый оператор фононной
подсистемы
§ 12. Затухание спиновых волн за счет магнон-фононного взаимодействия
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

ВВЕДЕНИЕ
Фундаментальные результаты последних десятилетий в теории взаимодействующих многих частиц были достигнуты на основе использования фундаментальных идей и математических методов, разработанных в статистической механике H.H. Боголюбовым. В частности, на основе методов, развитых Н.Н. Боголюбовым были решены важнейшие математические проблемы теории сверхпроводимости, сверхтекучести, магнетизма твердых тел [1-9]. Одно из актуальных и результативных направлений исследования многочастичных систем связано с формализмом функций Грина [11,12,13]. Ввиду их аналитических свойств широкое использование нашли двухвременные температурные запаздывающие и опережающие функции Грина, введенные в статистическую механику в работе H.H. Боголюбова [4-5]. Двухвременные статистические функции Грина, с помощью которых вычисляются наблюдаемые макроскопические характеристики системы, содержат информацию об энергии элементарных возбуждений, слабонеравновесных кинетических процессах и позволяют исследовать широкий круг вопросов в различных областях теории конденсированного состояния вещества [1, 14-19].
Потребности науки и современной техники активизируют поиск, разработку и исследование материалов, обладающих уникальными физическими свойствами. Представляет интерес с точки зрения как теории, так и практики изучение сложных физических свойств сегнетомагнитоупорядоченных систем, подверженных влиянию различных внешних физических полей. В связи с этим внимание привлекает также исследование нормальных и сверхпроводящих модельных систем под влиянием внешних воздействий при низких температурах. В последнее время также интенсивно исследуется взаимное влияние различных подсистем кристалла на его физические свойства. Особое внимание привлекают к себе сегнетомагнетики, симметрия которых допускает сосуществование в определенном интервале температур магнитного и сегнетоэлектрического дальнего порядка.
Как видно из полученного выражения гамильтониан в переменных и fy/ç не является диагональным, но, однако выполненные преобразования
существенно упрощают структуру рассматриваемого гамильтониана, поскольку квадратичная форма Н2т в этом случае приведена к «главным осям».
Общий метод диагонализации квадратичной формы из бозевских операторов был дан H.H. Боголюбовым и С.В. Тябликовым [4, 5]. Согласно [5] форма (1.5) приводится к диагональному виду с помощью канонического
преобразования H.H. Боголюбова к новым операторам и са
В этом преобразовании на функции и, и налагаются следующие условия ортогональности и нормировки
(1.6)

(Uyakuyak vyßkvyßk ) — &aß

Тогда, можем получить
При этом гамильтониан (1.4) имеет диагональный вид
SYyt 2 I YYX 1 І ' і
£ка vkya + ska ска ска