Влияние термокапиллярного эффекта на электроконвективную неустойчивость при инжекции заряда через свободную поверхность

• Автор: Люшнин, Андрей Витальевич
• Шифр специальности: 01.02.05
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 1998
• Место защиты: Пермь
• Количество страниц: 87 с. : ил.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ
ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
Глава I. РАСПРЕДЕЛЕНИИ ЗАРЯДА В ДВУХСЛОЙНОМ ДИЭЛЕКТРИКЕ С ИНЖЕКЦИОННЫМ
МЕХАНИЗМОМ ПРОВОДИМОСТИ
§1. Постановка задачи
§2. Распределения потенциала, поля и заряда в среде,
примыкающей к инжектору
§3. Модель ” сглаженной” среды
§4. Результаты
§5. Выводы
Глава И. УСТОЙЧИВОСТЬ ПЛОСКОГО НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО
СЛОЯ ЖИДКОСТИ В ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ
§1. Постановка задачи
§2. Стационарное распределение температуры, плотности заряда и потенциала
§3. Уравнения для возмущений
§4. Результаты и обсуждение
§5. Выводы
Глава III. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ТЕРМОКАПИЛЛЯРНОГО
И ИНЖЕКЦИОННОГО МЕХАНИЗМОВ НЕУСТОЙЧИВОСТЕЙ В ДВУХСЛОЙНОЙ СИСТЕМЕ
§1. Постановка задачи
§2. Стационарное состояние
§3. Устойчивость равновесия слоя слабопроводящей жидкости
с деформируемой границей
§4. Результаты и обсуждение
§5. Выводы
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

ВВЕДЕНИЕ
Цель работы. Диссертация посвящена теоретическому исследованию взаимодействия термокапиллярного и инжекционного электрогидродинами-ческого механизмов конвективной неустойчивости равновесия слабопро-водящей жидкости.
Содержание. Исследуется распределение электрического поля и свободного объемного заряда в системе воздух-слабопроводящая жидкость. Обсуждается различие в физических механизмах омического и инжекци-оного механизмов проводимости. Рассмотрено влияние конвекции Ма-рангони на электроконвективную неустойчивость слоя слабопроводящей жидкости со свободной плоской границей с инжектором вблизи поверхности и для деформируемой границей, отделенной от инжектора воздушной прослойкой конечной толщины.
Научная новизна. В диссертации впервые изучено распределение заряда и поля в системе воздух-слабопроводящая жидкость при инжекционном механизме проводимости в обеих средах. Для получения недостающего граничного условия для поверхностного заряда диэлектрическая проницаемость е и подвижность Ь в обеих средах были представлены в виде непрерывной функции вертикальной координаты. В результате числен-
Рис. 1 Зависимость объемной плотности заряда и напряженности поля от координаты г для омического механизма проводимости.