Теория и моделирование распространения придонных вод в море

• Автор: Царев, Валерий Анатольевич
• Шифр специальности: 25.00.28
• Научная степень: Докторская
• Год защиты: 2001
• Место защиты: Санкт-Петербург
• Количество страниц: 297 с. : ил

Эволюция возмущения придонного поля плотности
2. Так как по условию 1 , то согласно уравнениям 1. Вторая составляющая давления, обусловленная конвергенцией силы тяжести на нижней границе линзы, расположенной на расстоянии г, от дна будет описываться аналогичными уравнениями. Используя полученные уравнения 1. Р
1. Как следует из данного уравнения, давление под широкой линзой в присутствии дна практически не меняется по вертикали и отличается от гидростатическою на величину последнего слагаемого в ггравой части уравнения. Вертикальное распределение давления в пределах линзы получается из уравнений 1. В данном уравнении, которое получено при сохранении двух членов ряда Тейлора при разложении корня, вертикальный градиент давления отличается от гидростатического лишь на величину постоянного слагаемого в его правой части. Для широкой линзы величина этого слагаемого незначительна. Таким образом, можно отметить, что под влиянием дна вер гикал ьное распределение давления становится близким гидростатическому.


Эволюция возмущения придонного поля плотности
2. Так как по условию 1 , то согласно уравнениям 1. Вторая составляющая давления, обусловленная конвергенцией силы тяжести на нижней границе линзы, расположенной на расстоянии г, от дна будет описываться аналогичными уравнениями. Используя полученные уравнения 1. Р
1. Как следует из данного уравнения, давление под широкой линзой в присутствии дна практически не меняется по вертикали и отличается от гидростатическою на величину последнего слагаемого в ггравой части уравнения. Вертикальное распределение давления в пределах линзы получается из уравнений 1. В данном уравнении, которое получено при сохранении двух членов ряда Тейлора при разложении корня, вертикальный градиент давления отличается от гидростатического лишь на величину постоянного слагаемого в его правой части. Для широкой линзы величина этого слагаемого незначительна. Таким образом, можно отметить, что под влиянием дна вер гикал ьное распределение давления становится близким гидростатическому. В отличии от случая с безграничной областью здесь давление в направлении от верхней границы к нижней меняется от 0 до 2г0.