Определение средних параметров процесса разрушения в очаге корового землетрясения

• Автор: Краева, Надежда Валентиновна
• Шифр специальности: 25.00.10
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2000
• Место защиты: Южно-Сахалинск
• Количество страниц: 160 с. : ил.

Глава. Временная функция линейного одностороннего источника. Эффект направленности излучения линейного одностороннего источника. Модель Хаскелла. Глава 2. Метод эмпирических функций Грина. Восстановление временной функции с помощью теоретических сейсмограмм. Применение метода ЭФГ для оценки средних параметров направленности процесса разрушения в очаге и распределения скольжения на разрыве. Глава 3. Примеры деконволюции в сейсмологии. Два подхода к решению обратных задач. Гильбертовы пространства. Фурье. Порядок гладкости функций из пространств 2 и . Решение Тихоновым и др. Ь2 и . Слабая и сильная регуляризации. Выбор параметра регуляризации в алгоритме Тихонова. Деконволюция с минимальноквадратичным демпфированием. Метод имитации отжига. Глава 4. Глобальная Сейсмологическая Сеть . Нижний магнитудный порог применимости метода ЭФГ при использовании данных сети . Микросейсмический шум данных. Выводы. Глава 5. Программа деконволюции с использованием алгоритма
регуляризации Тихонова. Таким образом, только в случае горизонтального вспарывания i0 и поверхностных волн угол в равен разности азимутов.


Земли, и параметр сейсмического луча равен р i i это выражение аналогично уравнению, используемому в работе , , . V , 1. Итак, параметр направленности Г является функцией двух параметров источника угла наклона сейсморазрыва i0 и азимута направления его вспарывания а0. Чтобы найти их значения, предлагается для всех возможных 0 i 0 и 0 а 0 рассчитать коэффициент корреляции линейной регрессии 1. Значение i i0, а а0, для которого корреляция максимальна, принимаются за искомые параметры разрыва. Длина разрыва и средняя продолжительность вспарывания Т0 могут быть найдены далее методом наименьших квадратов. В случае, когда в регрессионном анализе участвуют только данные по поверхностным вол

нам, для которых i0 а0, синус угла наклона сейсморазрыва i0 выносит

ся изпод знака суммирования параметра направленности в числителе и в знаменателе 1. Поэтому без привлечения данных по объемным волнам невозможно определение угла наклона сейсморазрыва. Модель линейного одностороннего источника является частным случаем модели Хаскелла , , часто используемой в сейсмологии. Она представляет собой плоскую прямоугольную дислокацию шириной и длиной . В момент времени 0 возникает конечное смещение на одной из коротких сторон этого прямоугольника, которое затем распространяется с постоянной скоростью V вдоль его длинной стороны одновременно по всей ширине. Пусть короткая сторона прямоугольника направлена вдоль у, а длинная вдоль х. В предположении, что закон или функция скольжения, по которому происходит нарастание смещения в конкретной точке разрыва, один и тот же для всего разрыва, т.