Моделирование сопряженного теплопереноса между пристенными газодинамическими течениями и анизотропными телами

• Автор: Колесник, Сергей Александрович
• Шифр специальности: 05.13.18
• Научная степень: Кандидатская
• Год защиты: 2005
• Место защиты: Москва
• Количество страниц: 130 с. : ил.

Моделирование пристенного высокотемпературного градиентного газодинамического течения на неизотермической стенке. Определение газодинамических характеристик вдоль линии полного торможения. Выводы к главе 1. ТЕПЛОПЕРЕНОС В АНИЗОТРОПНЫХ ОБЛАСТЯХ С РАЗРЫВНЫМИ ХАРАКТЕРИСТИКАМИ. Метод численного решения. Аналитическое решение второй начальнокраевой задачи в анизотропном полупространстве. Математическая постановка. Аналитическое решение второй начальнокраевой задачи в анизотропной пластине. Метод решения. Постановка задачи сопряженного теплообмена между пограничным слоем и анизотропной пластиной. Упрощение системы уравнений пограничного слоя и получение аналитического решения задачи пограничного слоя . По точности и порядку аппроксимации он уступает таким методам, как МПН, метод стабилизирующей поправки, но по запасу устойчивости он не имеет себе аналогов. Кроме этого, МПНЭ обладает полной аппроксимацией на каждом временном полуслое. Ниже изложено краткое содержание диссертации. Она состоит из введения, четырх глав с выводами, заключения и списка литературы.


Определены все газодинамические параметры вдоль линии полного торможения между прямым участком ударной волны и телом, поскольку пристенные течения вдоль тела формируются именно в окрестности линии полного торможения. В параграфе 1. Неизвестные значения функций температуры и продольного
компонента вектора скорости экстраполируются по двум предыдущим узлам. Описан общий алгоритм решения задачи пристенного течения. В параграфе 1. Исследуются также тепловые потоки к стенке в зависимости от температуры стенки. Установлено, что при увеличении температуры стенки вдоль по течению тепловые потоки уменьшаются. Во второй главе моделируется теплопсренос в многослойных областях с анизотропией характеристик переноса, причем теплопроводность каждого слоя описывается тензором теплопроводности так, что на границах сопряжения слоев разрываются не только компоненты, но и главные оси тензоров теплопроводности. Установлено, что на этих границах нормальные составляющие вектора плотности теплового потока непрерывны вместе с температурой, а касательные составляющие могут быть разрывны, то есть вектор плотности тепловых потоков разрывен на границах, разделяющих слои. Установление этого факта крайне необходимо для правильной постановки краевых условий на этих границах. В параграфе 2. Построена математическая модель задачи анизотропной теплопроводности в составном теле с разрывными характеристиками теплопереноса. В параграфе 2. Неизвестные значения функций температуры экстраполируются по двум предыдущим временным слоям.